【正文】 n e2πi sz R 很小，忽略， s R ) g R n+ g (R n+ R) = e2πi (g R n e2πi Δk 與理想晶體比較，不論是何種晶體缺陷的存在，都會引起缺陷附近某個區(qū)域內(nèi)點陣發(fā)生畸變，如 蘇 玉 長 蘇 玉 長 果我們?nèi)匀徊捎弥w近似的方法，則相應的晶體柱也將發(fā)生某種畸變，如圖所示。人們可以判斷晶體內(nèi)存在什么缺陷和相變。 由于各種缺陷的存在，改變了完整晶體中原子的正常排列情況，使的晶體中某一區(qū)域的原子偏離了原來正常位置而產(chǎn)生了畸變，這種畸變使缺陷處晶面與電子束的相對位相發(fā)生了改 蘇 玉 長 變，它與完整晶體比較，其滿足布拉格條 件就不一樣，因而造成了有缺陷區(qū)域與無缺陷的完整區(qū)域的衍射強度的差異，從而產(chǎn)生了襯度。 ，主要有關缺陷（空穴與間隙原子），線缺陷（位錯）、面缺陷（層錯）及 蘇 玉 長 體缺陷（偏析，二相粒子，空洞等）。同時衍射波的合成振幅 φg（ ∝ A）從零變?yōu)樽畲笥肿優(yōu)榱?，強?I g(∝ ︱ φg ︱ 2 ∝ A2)發(fā)生周期性振蕩 . 蘇 玉 長 第五節(jié) 不完整晶體衍襯象運動學解釋 一 .不完整晶體及其對衍射強度的影響 上一節(jié)討論了完整晶體的衍襯象，認為晶體時理想的，無缺陷的。 3/2t、 177。 1/t、 177。 蘇 玉 長 2. 等傾消光條紋 蘇 玉 長 現(xiàn)在我們討論衍射強度 I g 隨晶體位向的變化，公式 (44)可改寫成為： I g =π2 t2sin2(π t s)/ ζ g 2(π t s)2 (45) 當 t=常數(shù)時，衍射強度 I g 隨衍射晶面的偏離參量 s的變化如下圖所示。 當 t=(n+1/2)/s時， I g = I g max=1/(s ζg )2 I g 隨 t的周期性振蕩這一運動學結果。 顯然，當 S =常數(shù)時，隨著樣品厚度 t的變化衍射強度將發(fā)生周期性的振蕩。 Φg 設 ID= F2 sin2(π s z t)/ sin2(π s z ) 蘇 玉 長 ∵ S z 很小 ,上式可寫成 ID= F2 sin2(π s z t)/ (π s z ) 上兩式里簡化處理的運動學強度公式 . 若令入射電子波振幅 Φ0=1,則根據(jù)費涅耳衍射理論 ,得到衍射波振幅的微分形式 : d Φg = iλ F g e2 πisR n = F ∑n e2πi S z R n=整數(shù) e 2πi gR n = F ∑n e2πi Δk x n ,y n ,z n為各散射波源坐標 . 對所考慮的晶格來說 x n = y n=0. 各散射波的位相差 α=Δk計算每個柱體下表面的衍射強度，匯合一起就組成一幅由各柱體衍射強度組成的衍襯象，這樣處理問題的方法，稱為柱體近似。若把整個晶體表面分成很多直徑為 蘇 玉 長 20 197。也就是說，柱體內(nèi)的電子束對范圍超過 20 197。 設t=1000197。這樣變?nèi)S情況為一維情況，這在晶體很薄，且布拉格反射角 2θ很小的情況下也是符合實際的。 3. 假設電子束在晶體試樣內(nèi)多次反射與吸收可以忽略不計。 ③由于強衍射束比入射束弱得多，因此認為這一衍射束不是完全處于準確得布拉格反射位置，而存在一個偏離矢量 S， S表示倒易點偏離反射球的程度，或反映偏離布拉格角 2θ的程度。因為波長短，球面半徑 1/λ大，垂直于入射束方向的反射球面可看作平面。 ② 這一強衍射束相對于入射束而言仍然是很弱的。但由于假設比較接近于實際，所建立的運動學理論基本上能夠說明衍襯像所反映的晶體內(nèi)部結構實質(zhì)，有很大的實用價值。為了簡化，需做必要的假定。因此，計算襯度實質(zhì)就是計算衍射強度。 為了使衍襯像與晶體內(nèi)部結構關系有機的聯(lián)系起來，從而能夠根據(jù)衍襯像來分析晶體內(nèi)部的結構，探測晶體內(nèi)部的缺陷，必須建立一套理論，這就是衍襯運動學理論和動力學理論（超出范圍不講）。 必須指出： ① 只有晶體試樣形成的衍襯像才存明場像與暗場像之分，其亮度是明暗反轉(zhuǎn)的，即在明場下是亮線，在暗場下則為暗線，其條件是，此暗線確實是所造用的操作反射斑引起的。 蘇 玉 長 暗場像 —— 用物鏡光欄擋住透射束及其余衍射束，而只讓一束強衍射束通過光欄參與成像的方法，稱為暗場成像，所得圖象為暗場像。 設入射電子強度為 IO， (hkl)衍射強度為 Ihkl，則A晶粒的強度為 IA= IO Ihkl， B晶粒的為 IB= IO，其反差為 IA/ IB= (IO Ihkl)/ IO。 若用物鏡光欄將該強斑束 h1k1l1擋住，不讓其通過，只讓透射束通過，這樣，由于通過 OA晶粒的入射電子受到 (h1k1l1) 蘇 玉 長 蘇 玉 長 晶面反射并受到物鏡光欄擋住，因此，在熒光屏上就成為暗區(qū)，而 OB晶粒則為亮區(qū)，從而形成明暗反差。 蘇 玉 長 第二節(jié) 衍射襯度形成機理 明場像與暗場像 ? 前面已經(jīng)講過 ,衍射襯度是來源于晶體試樣各部分滿足布拉格反射條件不同和結構振幅的差異（如圖）。襯度主要取決于散射電子（吸收主要取于厚度，也可歸于厚度），當散射角大于物鏡的孔徑角 α時 ,它不能參與成象而相應地變暗 .這種電子越多 ,其象越暗 .或者說 ,散射本領大 ,透射電子少的部分所形成的象要暗些 ,反之則亮些 . 蘇 玉 長 ? 對于透射電鏡試樣 ,由于樣品較厚，則質(zhì)厚襯度可近似表示為 : Gρt = N(δ02ρ2t2 /A2 δ01ρ1t1 /A1 ) (41) 其中 原子的有效散射截面 A2. A1 試樣原子量 ρ2. ρ1 樣品密度 t2, t1 試樣厚度 N 阿佛加德羅常數(shù) 蘇 玉 長 ? 對于復型試樣 σ02 =σ01 A1=A2 ρ1=ρ2 則有 Gρt = N(δ0ρ(t2