塑性變形ppt課件-文庫(kù)吧資料
2025-05-04 23:03本頁(yè)面
【正文】 原變形組織中重新產(chǎn)生了無(wú)畸變的新晶粒，性能發(fā)生明顯的變化并恢復(fù)到變形前的水平，這個(gè)過(guò)程稱(chēng)之為 再結(jié)晶 。 x0表示開(kāi)始時(shí)性能增量的殘留分?jǐn)?shù) 在不同溫度下，如以回復(fù)到相同程度作比較，此時(shí)上式的左邊為一常數(shù)，兩邊取對(duì)數(shù)，可得 實(shí)驗(yàn)表明，冷變形鐵有不同的激活能值 短時(shí)間回復(fù)時(shí)激活能與空位遷移能相近 長(zhǎng)時(shí)間回復(fù)時(shí)激活能與自擴(kuò)散激活能相近 回復(fù)機(jī)制不是單一的 () 回復(fù)機(jī)制 低溫回復(fù) 點(diǎn)缺陷遷移 、點(diǎn)缺陷密度降低； 點(diǎn)缺陷遷移至表面或晶界 空位與間隙原子結(jié)合 點(diǎn)缺陷與位錯(cuò)交互作用，使位錯(cuò)攀移 空位聚集成空位片并崩塌成位錯(cuò)環(huán) 中溫回復(fù) 位錯(cuò)滑移 運(yùn)動(dòng)和重新分布，亞結(jié)構(gòu)變化； 同一滑移面上異號(hào)位錯(cuò)相互吸引而抵消 位錯(cuò)偶極子的兩根位錯(cuò)線相消 8 12/11 高溫回復(fù) 位錯(cuò)滑移 、 攀移 形成 多邊化結(jié)構(gòu) 9 多邊化過(guò)程的驅(qū)動(dòng)力 —應(yīng)變能的下降 多邊化過(guò)程產(chǎn)生的條件 —塑性變形使點(diǎn)陣彎曲；滑移面上有同號(hào)刃型位錯(cuò)塞積；溫度較高使位錯(cuò)攀移 刃型位錯(cuò)滑移攀移產(chǎn)生結(jié)果： （ 1）使滑移面上不規(guī)則的位錯(cuò)重新分布，刃型位錯(cuò)垂直排列成墻，顯著降低位錯(cuò)的彈性畸變能，此溫度范圍內(nèi)有較大的應(yīng)變能釋放。 將 ()式代入 ()一級(jí)反應(yīng)方程中并積分，得 () () 7 式中， A為常數(shù)。 冷變形金屬退火時(shí)，顯微組織和力學(xué)性能無(wú)明顯變化，內(nèi)應(yīng)力大幅度下降，此過(guò)程為回復(fù) 5 (1)初期的回復(fù)速率很大，隨后即逐漸變慢，直到趨近于零，溫度升高，起始回復(fù)速率加快； (2)每一溫度的回復(fù)程度有一極限值，退 火溫度愈高，極限值也愈高，達(dá)到此極限值所需時(shí)間縮短； (3)預(yù)變形量愈大，起始的回復(fù)速率愈快； (4)晶粒尺寸減小有利于回復(fù)過(guò)程的加快。 (6)儲(chǔ)能的釋放：回復(fù)時(shí)釋放的儲(chǔ)存能較小，再結(jié)晶晶粒出現(xiàn)的溫度對(duì)
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