[工學]非穩(wěn)態(tài)導熱-文庫吧資料
2024-12-14 00:07本頁面
【正文】 xxe r fxdvexe r f x v有限大小時，?)(0??? e r f?令 ?? ?? ax4說明： (1) 無量綱溫度僅與無量綱坐標 ? 有關(guān) (2) 一旦物體表面發(fā)生了一個熱擾動，無論經(jīng)歷多么短的 時間無論 x有多么大，該處總能感受到溫度的化。 2 2F lo la??? 換 熱 時 間邊 界 熱 擾 動 擴 散 到 面 積 上 所 需 的 時 間第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 20 采用此判據(jù)時，物體中各點過余溫度的差別小于 5% )AV(hB iv ?? ?對厚為 2δ 的 無限大平板 對半徑為 R的 無限長圓柱 對半徑為 R的 球 31M21M1M???3BB3RR4R34AV2BB2RR2RAVBBAAAViiv23iiv2iiv?????????????????5 集總參數(shù)法的應(yīng)用條件 是與物體幾何形狀 有關(guān)的無量綱常數(shù) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 21 167。 對于測溫的熱電偶節(jié)點，時間常數(shù)越小、說明熱電偶對流體溫度變化的響應(yīng)越快。 稱 為時間常數(shù)，用 表示。 00 tt ?? 時，??t將其突然置于溫度恒為 的流體中。此時， ，溫度分布只與時間有 關(guān)，即 ，與空間位置無關(guān)，因此，也稱為 零維 問題。 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 11 167。特征數(shù)涉及到的幾何尺度稱為特征長度，一般用符號 l 表示。 因此，這樣的無量綱數(shù)又被稱為 特征數(shù) ，或者 準則數(shù)，比如，畢渥數(shù)又稱 畢渥準則。 ),( ?? f(Φzyxft ??vqztzytyxtxtc ?????????????????? )()()( ?????分析解法： 分離變量法 、積分變換、拉普拉斯變換 近似分析法： 集總參數(shù)法 、積分法 數(shù)值解法： 有限差分法 、蒙特卡洛法、有限元法、 分子動力學模擬 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 7 7 畢渥數(shù) 本章以第三類邊界條件為重點。第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 1 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 2 167。 31 非穩(wěn)態(tài)導熱的基本概念 1 非穩(wěn)態(tài)導熱的定義 . 2 非穩(wěn)態(tài)導熱的分類 周期性非穩(wěn)態(tài)導熱 (定義及特點 ) 瞬態(tài)非穩(wěn)態(tài)導熱 (定義及特點 ) ),( ?rft ?第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 3 t 1t 00?1?2?3?4??著重討論瞬態(tài)非穩(wěn)態(tài)導熱 3 溫度分布： 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 4 4 兩個不同的階段 非正規(guī)狀況階段 (不規(guī)則情況階段 ) 正規(guī)狀況階段 (正常情況階段 ) 溫度分布主要取決于邊界條件及物性 溫度分布主要受初始溫度分布控制 非正規(guī)狀況階段 （ 起始階段 ） 、 正規(guī)狀況階段 、 新的穩(wěn)態(tài) 導熱過程的三個階段 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱
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