【正文】 降低界面殘余應力，基體改性，纖維表面改性，選擇合理的復合工藝和條件等。 將會斷裂成一段一段的短纖維，其長度為Lc或2Lc，根據(jù)剪滯理論分析，短纖維長度為Lc時，纖維中正應力最大值可達到纖維斷裂應力。但是線性關(guān)系具有可加性，整體的平均模量還等于具有相同體積分數(shù)均勻排列的復合材料的彈性模量，亦即沒有影響。＝甲frf+尹nl和纖維體積百分數(shù)成線性變化。 沒有影響。如形成功能復合材料，應該利用有利的復合效應，例如協(xié)同效應。(4)(3)(2)無論施加多么大的載荷，纖維也不會斷裂。LC對應與纖維中最大應力(σf)max等于纖維斷裂應力σfu。纖維體積分數(shù)小于臨界體積分數(shù)時，復合材料強度小于基體強度，起不到增強作用。(3)復合材料試樣越大，含缺陷概率越高，強度越低。纖維增強的復合材料的性能不僅與纖維的長度有關(guān)，與纖維的長徑比l/d也有關(guān)，還與復合材料板的厚度有關(guān)。 (1)從復合材料結(jié)構(gòu)單元和尺度上講，把增強顆粒尺度為1～50mm的叫顆粒增強復合材料，而把亞微米至納米級叫精細復合材料，其強化原理各不相同。4.②短纖維和晶須增強復合材料中纖維長度應大于臨界長度，或長徑比應大于臨界值。纖維增強：①連續(xù)纖維增強可用混合定則來解釋，載荷和模量主要由纖維起作用。微粒以機械約束的方式限制基體變形。粒子增強：在基體中加入直徑為1～50mm的硬質(zhì)顆粒，粒子可承擔部分載荷。界面能起到協(xié)調(diào)基體和增強體變形的作用，通過界面可將基體的應力傳遞到增強體上，基體和增強體通過界面發(fā)生結(jié)合，但結(jié)合力的大小要適當，既不能過大，也不能太小，結(jié)合力過大會使復合材料韌性下降，結(jié)合力過小，起不到傳遞應力的作用，容易在界面處開裂。從增強體在結(jié)構(gòu)復合材料中主要承擔載荷角度看，通常要求增強體具有高強度和高模量，增強體的體積分數(shù)，與基體的結(jié)合性能對復合材料的性能起著很大的影響?；w是能起到類似隔膜的作用，將增強體分隔開來，當有的增強體發(fā)生損傷和斷裂時，裂紋不致從一個增強體傳播到另一個增強體。WC＝，低于100℃回火時，碳原子形成富碳區(qū)；100~200℃回火時，析出大量細小碳化物，因此，硬度稍有提高；200～300℃回火時，殘留奧氏體轉(zhuǎn)變?yōu)榛鼗瘃R氏體(或貝氏體)使硬度升高，但同時，馬氏體的硬度降低，因此，總體上硬度變化不大；高于300℃回火時，碳化物繼續(xù)析出，隨后便是碳化物長大及球化，而α相發(fā)生回復、再結(jié)晶，使硬度降低，韌性增高。相的回復、再結(jié)晶。但碳原子向位錯線附近偏聚傾向增大。WC＝，其馬氏體成分為WC＝，形態(tài)為針狀，精細結(jié)構(gòu)為孿晶。WC＝。 相界面移動速度極快，可接近聲速。 母相與新相之間有一定的晶體學位向關(guān)系。 由于相變過程無擴散，新相與母相的化學成分相同。 存在由于均勻切變引起的形狀改變，使晶體發(fā)生外形變化。10．9．這種擴散發(fā)生后，破壞了亞穩(wěn)平衡，使小粒子周圍的熔質(zhì)濃度(Cr2)小于亞穩(wěn)平衡時的熔質(zhì)濃度(Cr1)，(b)所示，因而小粒子熔解而變得更小，(c)所示；而大粒子周圍的熔質(zhì)濃度(Cr2’)又大于亞穩(wěn)平衡時的熔質(zhì)濃度(Cr1’)，因而發(fā)生沉淀，使大粒子長大，(c)所示。由粒子大小對固熔度的影響可知，小粒子的固熔度較大，因而在。 若固態(tài)合金中，含有大小不同的沉淀相粒子，在高溫退火時，將會出現(xiàn)小粒子熔解，大粒子長大的現(xiàn)象。 調(diào)幅分解與形核、長大脫熔方式的比較脫熔類型自由能成分曲線特點條調(diào)幅分解與形核、。 調(diào)幅分解是指過飽和固熔體在一定溫度下分解成結(jié)構(gòu)相同、成分和點陣常數(shù)不同的兩個相。由于沉淀物的性質(zhì)、大小、形狀及在顯微組織中的分布不同，合金的性能可以有很大的變化。時效的實質(zhì)，就是從過飽和固熔體分離出一個新相的過程，通常這個過程是由溫度變化引起的。由于在z軸方向錯配量太大，所以只能與基體保持局部共格。θ39。θ過渡相呈圓片狀，其厚度為2 nm，直徑為30～40 nm，在母相的｛100｝面上形成。 A1—Cu合金的脫溶系列有：GP區(qū)－θ過渡相－θ’過渡相－θ平衡相脫熔相的基本特征：GP區(qū)為圓盤狀，～ nm，直徑約為8 nm，在母相的{100}面上形成。 胞狀析出物長大時，熔質(zhì)原子的分配是通過其在析出相與母相之間的界面擴散來實現(xiàn)的，擴散距離通常小于1mm?！嗟南噜従ЯＶ恢虚L大。(2)前者擴散場延伸到一個相當長的距離，而后者擴散距離只是片層間距的數(shù)量級(一般小于1mm)不連續(xù)脫熔有以下特征：(1)通過界面不但發(fā)生成分突變，且取向也發(fā)生了改變，這就是不連續(xù)脫熔。與連續(xù)脫熔相反，當脫熔一旦發(fā)生，其周圍一定范圍內(nèi)的固熔體立即由過飽和狀態(tài)變成飽和狀態(tài)，并與母相原始成分形成明顯界面。隨時效溫度不同，由于界面能和應變能的不同作用，將出現(xiàn)不同的亞穩(wěn)過渡相。為了減小表面能，新相往往形成與母相晶格接近，并與母相保持共格的亞穩(wěn)過渡相，以使體系能量降低，有利于相變。由臨界形核功可知，只有當界面能γα/β和應變能Es，盡可能減小，才能有效地減小臨界形核功，有利于新相形核。 脫溶順序為：T1溫度，α－ θ’－ θ；T2溫度，α－ θ”－ θ’－ θ。4.如果晶核的產(chǎn)生結(jié)果使缺陷消失，就會釋放出一定的自由能，因此減少了激活能勢壘。相比之下，固態(tài)相變的阻力大。當然，Eγ、Ee也會通過新相的析出位置、顆粒形狀、界面狀態(tài)等，相互調(diào)整，以使(Eγ＋Ee)為最小。應變能Ee產(chǎn)生的原因是，在母相中產(chǎn)生新相時，由于兩者的比體積不同，會引起體積應變，這種體積應變通常是通過新相與母相的彈性應變來調(diào)節(jié)，結(jié)果產(chǎn)生體積應變能。 固態(tài)相變時形核的阻力，來自新相晶核與基體間形成界面所增加的界面能Eγ，以及體積應變能(即彈性能)Ee。1. 不對。正常晶粒長大是在再結(jié)晶完成后繼續(xù)加熱或保溫過程中，晶粒發(fā)生均勻長大的過程，而反常晶粒長大是在一定條件下(即再結(jié)晶后的晶粒穩(wěn)定、存在少數(shù)有利長大的晶粒和高溫加熱)，繼晶粒正常長大后發(fā)生的晶粒不均勻長大過程。(12)再結(jié)晶織構(gòu)是冷變形金屬在再結(jié)晶(一次，二次)過程中形成的織構(gòu)。(11) 不對。晶粒正常長大，是在界面曲率作用下發(fā)生的均勻長大；反常長大才是大晶粒吞食小晶粒的不均勻長大。(9) 不對。只有再結(jié)晶過程才是形核及核長大過程，其驅(qū)動力是儲存能。(7) 不對。因此，它可以在一個較寬的溫度范圍內(nèi)變化。 不對。如果在臨界變形度下變形的金屬，再結(jié)晶退火后，晶粒反而粗化。(4) 不對。有些金屬的再結(jié)晶溫度低于室溫，因此在室溫下的變形也是熱變形，也會發(fā)生動態(tài)再結(jié)晶。(2)15．(1)不對。(α為接觸角)；若選擇合適的φ和r，使R盡可能小，即晶粒不再長大。 可以在鎢絲中形成彌散、顆粒狀的第二相(如ThO2)以限制晶粒長大。13.對已出現(xiàn)帶狀組織的材料，在單相區(qū)加熱、正火處理，則可予以消除或改善。從顯微組織上觀察，靜態(tài)回復時可見到清晰的亞晶界，靜態(tài)再結(jié)晶時形成等軸晶粒；而動態(tài)回復時形成胞狀亞結(jié)構(gòu)，動態(tài)再結(jié)晶時等軸晶中又形成位錯纏結(jié)胞，比靜態(tài)再結(jié)晶晶粒要細。 前者采用去應力退火(低溫退火)；后者采用再結(jié)晶退火(高溫退火)。9.由于采用630℃退火1 h，故晶粒仍然粗大。溫度越高，晶界移動的激活能就越低，晶界平均遷移率就越高，晶粒長大速率就越快，在相同保溫時間下，退火后的晶粒越粗大，這與前段的分析并不矛盾。對這一過程而言，退火溫度越高，(保溫時間相同時)退火后晶粒越大。故圖中曲線中再結(jié)晶終了的晶粒尺寸與退火溫度關(guān)系不大。 再結(jié)晶終了的晶粒尺寸是指再結(jié)晶剛完成但未發(fā)生長大時的晶粒尺寸。6.(2)變形越大，冷變形儲存能越高，越容易再結(jié)晶。最窄的一端基本無變形，退火后仍保持原始晶粒尺寸；在較寬處，處于臨界變形范圍，再結(jié)晶后晶粒粗大；隨寬度增大，變形度增大，退火后晶粒變細，最后達到穩(wěn)定值。 (1)。這與雜質(zhì)吸附在位錯中組成柯氏氣團阻礙位錯運動相似，影響了晶界的活動性晶粒長大前后總的界面能差，而界面移動的驅(qū)動力是界面曲率5.位錯密度減少，能量降低，成為低畸變或無畸變區(qū)形變儲存能晶粒長大彎曲界面向其曲率中心方向移動。 冷變形金屬加熱時晶體缺陷的行為缺陷表現(xiàn)、物理變化晶體缺陷的行為缺陷運動驅(qū)動力 。4. 能。3.再結(jié)晶退火的溫度較低，一般都在臨界點以下。 測定G：將(1)中淬火后的一組試樣進行金相觀察，量每個試樣(代表不同保溫時間)中最大晶核的線尺寸D，作D—t圖，在D—t曲線上每點的斜率便為了溫度下保溫不同時間時的長大線速度G。 測定N：把一批經(jīng)大變形量變形后的試樣加熱到一定溫度(丁)后保溫，每隔一定時間t，取出一個試樣淬火，把做成的金相樣品在顯微鏡下觀察，數(shù)得再結(jié)晶核心的個數(shù)N，得到一組數(shù)據(jù)(數(shù)個)后作N—t圖，在N—t曲線上每點的斜率便為此材料在溫度丁下保溫不同時間時的再結(jié)晶形核率N。 可用金相法求再結(jié)晶形核率N和長大線速度G。1.裂紋的兩個張開面之間完全是空的，而銀紋面之間由高度取向的纖維束和空穴組成，仍具有一定的強度。19．部分結(jié)晶高聚物冷拉后殘留的形變中大部分必須升溫至丁附近時才能回復。把已冷拉高聚物的試樣加熱到Tg以上，形變基本上全能回復。X射線證明，高聚物中的大分子無論是呈無定形態(tài)還是呈結(jié)晶態(tài)，隨著變形程度的增加，都逐漸發(fā)生了沿外力方向的定向排列。在這一段變形過程中應力幾乎不變。18．這是因為在拉伸時當裂紋一達到臨界尺寸就失穩(wěn)擴展而斷裂；而壓縮時裂紋或者閉合或者呈穩(wěn)態(tài)地緩慢擴展，并轉(zhuǎn)向平行于壓縮軸。反過來，也可以計算當裂紋尖端的最大應力等于理論屈服強度