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半導(dǎo)體中的電子狀態(tài)(參考版)

2025-05-04 22:23本頁面
  

【正文】 特別是 mn*可以直接由實驗測定,因而可以很方便地解決電子的運動規(guī)律。 進(jìn)一步理解薛定諤方程的本質(zhì) * V0=0 V0=0 自由粒子的 Ek關(guān) 系拋物線曲線 * V0=定值 V0 P ˊ 設(shè) 感興趣的: 在一維單晶材料中 電子的能量狀態(tài)及特征,并不關(guān)心波函數(shù)具體的表達(dá)式 允帶與禁帶 允帶 允帶 允帶 ( a)導(dǎo)帶電子、價帶電子 在空間結(jié)構(gòu)中所處的位置 ( b)導(dǎo)帶電子、價帶電子在能帶結(jié)構(gòu)中所處位置示意圖 導(dǎo)帶與價帶 第一章 半導(dǎo)體中電子狀態(tài) (四 ) 有效質(zhì)量、空穴 當(dāng)半導(dǎo)體上存在外加電場的時候,需要考慮電子同時在 周期性勢場 中和 外電場中 的運動規(guī)律 有效質(zhì)量 有效質(zhì)量 有效質(zhì)量的數(shù)學(xué)推導(dǎo) 有效質(zhì)量的數(shù)學(xué)推導(dǎo) 引入電子有效質(zhì)量 mn* 后,半導(dǎo)體中電子所受的外力與加速度的關(guān)系和牛頓第二運動定律相似,即有效質(zhì)量代換電子慣性質(zhì)量 m0。 ( a)前四級能量 ( b)對應(yīng)的波函數(shù) ( c)對應(yīng)的概率函數(shù) 第一章 半導(dǎo)體中電子狀態(tài) (三 )固體量子力學(xué)初步 一維單晶材料中的電子 ( a)獨立的單原子勢函數(shù) ( b)近距原子交疊的勢函數(shù) ( c)一維單晶的最終勢函數(shù) 克龍尼克 — 潘納模型的
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