固態(tài)相變?cè)韈h3-2重構(gòu)(參考版)
2025-03-25 00:57本頁(yè)面
【正文】 共析分解 2. 轉(zhuǎn)變動(dòng)力學(xué) 珠光體轉(zhuǎn)變時(shí)珠光體界面的推進(jìn)（ a）及珠光體前沿 ?中的碳濃度分布（ b） ?鐵素體； ?滲碳體； ?奧氏體 最佳片層間距 最大相變速率 42 ????pm vSS Δ S Δ T?Td如紅線 。 共析分解 1. 轉(zhuǎn)變特點(diǎn)（以珠光體轉(zhuǎn)變?yōu)槔? （ 1）形核 長(zhǎng)大型相變，相變受擴(kuò)散控制； （ 2）共析鋼中珠光體幾乎都在 ?晶界形核； （ 3）形核、長(zhǎng)大過(guò)程與胞狀沉淀過(guò)程相似； （ 4）相變發(fā)生在一定的過(guò)冷度下的（近）平衡相變； （ 5）晶體學(xué)特征 167。 Fe28Cr15Co場(chǎng)離子顯微鏡 各向同性固溶體中、失穩(wěn)分 解產(chǎn)物計(jì)算機(jī)模擬的截面圖形 貌，顯示兩相各自相互聯(lián)通 1 2 （ 4） Chan理論的不足 （ 5）調(diào)幅分解的實(shí)驗(yàn)研究方法 ① 散射技術(shù)： SAXS、 SANS ② 直接成像技術(shù)：常規(guī)透射電鏡、高分辨電鏡、場(chǎng)離子顯微鏡 AlAg合金在 413K時(shí)效 92小時(shí)后的 HREM像（暗區(qū)為富銀沉淀相） 167。 調(diào)幅分解 （ 1）經(jīng)典擴(kuò)散理論 2 2 2~2 2 21vC J G C CMDt N X C x x? ? ? ? ?? ? ? ? ? ?? ? ? ? ?22M~ ??? ? GD C22 0GC? ??~D當(dāng) ＜ 0，發(fā)生上坡擴(kuò)散 M 是 B 組元遷移率 ~D 互擴(kuò)散系數(shù) 0 0 c o sC ( x , t ) C A ( , ) e x p [ R ( ) t ] ( x )? ? ? ? ? ? ? ?假定 M及 22CG?? 不隨 C變化，則擴(kuò)散方程 (310)的一個(gè)特解為 ??? 2?波長(zhǎng)為 ?的濃度波矢 2222M~GR ( ) DC?? ? ? ? ? ? ? ? ??增幅因子 其中， （ 2） ChanHillert非均勻連續(xù)介質(zhì)理論 )()()( 33220 ?????????? dxcddxcddxdcFcGcG濃度梯度不大時(shí)，作多變量泰勒展開并略去高次項(xiàng)，有 222210 )()()()()( dx
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