[工學(xué)]材料力學(xué)chap(參考版)
2025-02-19 11:52本頁(yè)面
【正文】 85 組合變形的普遍情況 材料力學(xué) 第八章 組合變形 Any question ? 材料力學(xué) 第八章 組合變形 祝大家學(xué)習(xí)愉快 ! 。試按第三強(qiáng)度理論設(shè)計(jì)軸的直徑 d。 材料力學(xué) 第八章 組合變形 3. 根據(jù) MB和 TB按第四強(qiáng)度理論建立的強(qiáng)度條件為 ][224r ?? ???WTMPa10100)mN1000()mN1064( 622?????? W即 Pa101 0 032/π mN1 3 7 2 63 ???d亦即 5 1 )Pa101 0 0(π mN1 3 7 23236 ??????d于是得 材料力學(xué) 第八章 組合變形 例 842 傳動(dòng)軸左端的輪子由電機(jī)帶動(dòng)，傳入的扭轉(zhuǎn)力偶矩Me=。 mN1 0 6 4)mN1 0 0 0()mN3 6 4( 2222 ???????? zByBB MMM例如， B截面上的彎矩MzB和 MyB（圖 f）按矢量相加所得的總彎矩MB（圖 g）為： 材料力學(xué) 第八章 組合變形 由 Mz圖和 My圖可知， B截面上的總彎矩最大，并且由扭矩圖可見(jiàn) B截面上的扭矩與 CD段其它橫截面上相同， TB＝ 1000 N 材料力學(xué) 第八章 組合變形 1. 作該傳動(dòng)軸的受力圖（圖 b），并作彎矩圖－ Mz圖和 My圖（圖 c, d）及扭矩圖－－ T 圖（圖 e）。已知許用應(yīng)力 [s ]=100 MPa。 圖（ 1） 圖（ 2） P 300 200 P 200 M P P d 材料力學(xué) 第八章 組合變形 167。 當(dāng)壓力作用在此區(qū)域內(nèi)時(shí)，橫截面上無(wú)拉應(yīng)力。 在截面周邊上 ， D1和 D2兩點(diǎn)切線平行于中性軸 ， 它們是離中性軸最遠(yuǎn)的點(diǎn) ， 應(yīng)力取極值 。 22yPzPizziyyAP ??????? ????材料力學(xué) 第八章 組合變形 ： ① 利用中性軸處的正應(yīng)力為零，得中性軸方程 y0=f(z0)為： — 直線方程 0)izziyy1(AP2y0P2z0P ???? 1izziyy2y0P2z0P ????② 中性軸在 y、 z軸上的截距分別為： P2yzP2zy ziayia ???? ， 1)ay、 az分別與 yP、 zP符號(hào)相反 ， 故中性軸與偏心壓力 P的作用點(diǎn)位于截面形心的兩側(cè) 。???A P e zP yP yP zP A y B z P Mz =PyP My=PzP D1 az D2 ay )1(39。 材料力學(xué) 第八章 組合變形 O z y O O x y z yPyyzPzzIzPzIzMIyPyIyMAP????????39。 ??? ??APN ??材料力學(xué) 第八章 組合變形 167。??????????????zbzcaI
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