引言及第一章溫度ppt課件(參考版)
2025-01-22 21:34本頁面
【正文】 因此，經(jīng)典熱力學(xué)給我留下了深刻的印象，經(jīng)典熱力學(xué)是具有普遍內(nèi)容的唯一的物理理論。壓強(qiáng)為 p。如：冰箱中的溫度控制器 33 壓縮流體充入彈簧管，使彈簧管的曲率變化，通過杠桿、齒輪等帶動指針。 雙金屬溫度計示意圖 或可用于溫度自動控制。 3 2 1T T T?? T?等溫線越靠近原點 pV c on stan tT ?1p2p3p1V2V3VVT等壓線 27 理想氣體狀態(tài)方程的應(yīng)用 要求 : 1 對 的物理內(nèi)容有全面的理解 Mp V R T??2 確定合適的研究對象，認(rèn)真分析狀態(tài)及過程特征 例 1] 1氧氣瓶體積 V=30L，充滿氧氣后壓強(qiáng)為 p1=130atm,按理當(dāng)壓強(qiáng)下降到 p2=10atm時要重新充氣，現(xiàn)在每天用v=40L， p3=1atm的氧氣，問一瓶氧氣用多少天？ 28 例 2] 一水銀氣壓計管 .水銀面到管頂?shù)木嚯x為 lmm,在標(biāo)準(zhǔn)大氣壓相當(dāng)于 HmmHg高和溫度 t1℃ 下，有一個空氣泡進(jìn)入管中，因此管內(nèi)水銀柱長度減為 h1mm,試求修正量 Δ P的表達(dá)式，引入這個修正量將可以在任何溫度 t℃ 管內(nèi)水銀柱的任何高度 hmm時利用氣壓計準(zhǔn)確測量氣壓。 1 2 3V V V?? V? pT?2 T不變時，投影在 p— V圖上為等溫線是一雙曲線。 14理想氣體狀態(tài)方程 一 熱力學(xué)系統(tǒng)的狀態(tài)方程 若對于一個一定質(zhì)量的各向同性的熱力學(xué)系統(tǒng)，在無外場作用下，可用 V、 p、 T 三個參量來描述，實驗表明這三者不是獨立的。 11熱力學(xué)平衡態(tài) 狀態(tài)參量 一 熱力學(xué)系統(tǒng)的平衡態(tài) 熱力學(xué)系統(tǒng) 孤立系統(tǒng) 封閉系統(tǒng) 開放系統(tǒng) 孤立系統(tǒng)各部分宏觀性質(zhì)不隨時間變化的狀態(tài) 平衡態(tài)，否則為非平衡態(tài) （無能量、無物質(zhì)交換） （有能量、無物質(zhì)交換） （有能量、有物質(zhì)交換） 例 7 系統(tǒng)呈現(xiàn)平衡態(tài)的條件： （一）滿足熱平衡條件 系統(tǒng)內(nèi)部處處溫度相等 （二）滿足力學(xué)平衡條件 系統(tǒng)內(nèi)部各部分，系統(tǒng)與外界之間達(dá)到力學(xué)平衡 無外場時，壓強(qiáng)處處相同 （三）滿足化學(xué)平衡條件 無外場時，系統(tǒng)各部分化學(xué)組成處處相同 1 條件：孤立系統(tǒng) 2 熱動平衡 3 理想狀態(tài) 例 8 二 狀態(tài)參量 （物態(tài)參量） 對一定質(zhì)量，一定種類的化學(xué)純的氣體系統(tǒng)，需兩個參量描述 1 體積 V —— 從幾何角度來描述的 2 壓強(qiáng) p —— 從力學(xué)的角度來描述的 3 溫度 T —— 從熱學(xué)的角度來描述的 對混合氣體： 化學(xué)參量 摩爾數(shù) ?質(zhì)量 M 若系統(tǒng)在外場中，電磁參量 9 167。形成了現(xiàn)代理論物理學(xué)最重要的一個部門。 第三時期 —— 19世紀(jì) 70年代末到 20世紀(jì)初，熱力學(xué)與分子運(yùn)動論的結(jié)合導(dǎo)致了統(tǒng)計物理學(xué)的產(chǎn)生。 第二時期 —— 19世紀(jì)中葉到 19世紀(jì) 70年代末，熱功相當(dāng)原理奠定了熱力學(xué)第一定律的基礎(chǔ)，和卡諾理論結(jié)合導(dǎo)致了
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