疲勞與斷裂第六章表面裂紋(參考版)
2024-10-21 18:04本頁面
【正文】 28 習(xí)題： 66, 67(可選做 ) 本章完 再見！ 返回主目錄 。27 In determining K , numerical methods ( including finite element methods ) have been widely used in recent years. In fact, many mercially available finite element puter programs include subroutines to calculate K. 近些年來，廣泛采用數(shù)值方法，包括有限元法確定應(yīng)力強(qiáng)度因子 K。 無限大體埋藏橢圓裂紋 研究方法 前表面 修正 有限厚度修正 半無限大體中橢圓表面裂紋 剖一半 有限體中的橢圓表面裂紋 切取有限厚 26 Stress intensity factor solution have being obtained for a wide variety of problems and published in handbook form. 對(duì)于許多不同的問題，已經(jīng)得到了其應(yīng)力強(qiáng)度因子解，并以手冊(cè)的形式發(fā)表。 式中 s 、 s 分別名義拉伸和彎曲應(yīng)力；系數(shù) H為： t b f p H H H H sin ) ( 1 2 1 + = t a c a p / 6 . 0 / 2 . 0 + + = ) / )( / ( 11 . 0 / 34 . 0 1 1 t a c a t a H = 2 2 1 2 ) / ( ) / ( 1 t a G t a G H + + = ) / ( 12 . 0 22 . 1 1 c a G = 2 / 3 4 / 3 2 ) / ( 47 . 0 ) / ( 05 . 1 55 . 0 c a c a G + = 25 在彈性小變形條件下，拉、彎載荷組合作用 下的應(yīng)力強(qiáng)度因子解，可由拉伸、彎曲載荷 作用下表面裂紋的應(yīng)力強(qiáng)度因子解疊加得到。 (為與Kobayashi的解相比較，圖中以修正函數(shù) M (p/2)的形式給出 )。 E(k)仍為第二類完全橢圓積分。 c K b p s ? ? + + = 3 1 ) 0 ( M 、 M 分別由 (64)之第三式和 (67)式給出為： f(p/2) f(0) 當(dāng) a/t?1時(shí)， 620)式給出長(zhǎng)軸端的應(yīng)力強(qiáng)度因子為： ) ( } ) ( ) )( ( 394 . 0 ] ) ( 1 )[ 3 . 0 1 ( { 2 / 1 12 12 ) 0 ( k E a c a t a k E t a t a M ) 0 ( K b f p s + = c b p s 394 . 0 = c a c a c a ] ) ( 1 . 0 1 . 0 21 . 1 [ 4 M f ) 0 ( + = 2 / 1 ) 2 / ( ) ( 07 . 0 13 . 1 c M f = p a c b p s 20 Letunov給出： (Strength of Materials, 1985) 式中， 考慮有限寬影響的 修正函數(shù) f 為： W 2 / 1 ) sec( t a W c f W p = 2 ) 2 / ( ) ( 603 . 0 [ 998 . 0 )])}{ ( 2 [ 2 . 0 72 . 0 ( 2 1 ){ 07 . 0 12 . 1 ( c a k E t a c a K + = p p ) ( } ) ]( 95 . 0 975 . 0 ) ( 169 . 0 [ ] 118 . 0 783 . 0 2 2 k E a f t a c a c a t a c a b W p s + + + 2 2 ) ( 867 . 4 [ ] 542 . 0 63 . 0 ) ( 451 . 0 [ 99 . 0 ){ 34 . 0 1 ( 2 . 1 c a t a c a c a t a ) 0 ( K + + + = c a k E a f t a c a b W ) ( } ) ]( 542 . 0 748 . 3 2 p s + （ 622） 21 將非線性分布的名義應(yīng)力作線性近似；再將線性 分布應(yīng)力視為均勻拉伸和純彎曲的疊加；
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