氣體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)分析(參考版)
2025-05-19 00:13本頁(yè)面
【正文】 。至于斷面出口處，只能 Ma2?1。 2) Ma1時(shí)，摩阻 增加 ， v增加 。上式變成 由此得到 質(zhì)量流量公式 為 絕熱管路中的流動(dòng) 58 2021/6/14 絕熱管流的特征 022??? Ddlpvpv dvpdp ???vdvd ?????pkc ?2??dkpdp ?DdlMMvdv21 22 ???DdlMkMpdp21 22 ????.c on s t?kp? 或 由 得 絕熱管流的特征 59 2021/6/14 討論： 1) l增加 ，摩阻 增加 ，使得 ? 當(dāng) Ma1時(shí)， 1–Ma20， v增加， p減小； ? 當(dāng) Ma1時(shí)， 1–Ma20， v減小 ， p增加 。 和連續(xù)性方程 AQv m??將由等熵過(guò)程方程 Cpk ??kCp /1????????解出的 代入氣體管路運(yùn)動(dòng)微分方程，可得 021122???? dlDvdvdppCQA kkm?將上式在長(zhǎng)度為 l的 2斷面上積分，得 ]2[l n][1122212111lDvvQAppCk kmkkkkk ???????? 絕熱管路運(yùn)動(dòng)方程 57 2021/6/14 上兩式 就是 絕熱管路流動(dòng)基本公式 ，是有摩擦阻力的絕熱管流的近似解。這些管路可近似地按絕熱流動(dòng) 處理。 ? Ma= 的 l處求得的管長(zhǎng)，就是等溫管流的最大管長(zhǎng)，若實(shí)際長(zhǎng)度 最大管長(zhǎng)，將使進(jìn)口斷面流速受阻。 ② 等溫管流的基本公式 連續(xù)性方程 ?1v1A1=?2v2A2=?vA中 ， A1=A2=A，則有 ??11?vv等溫流動(dòng)中， T=const.，則有 .c on s t11 ??? RTpp?? 管中等溫流動(dòng) 48 2021/6/14 111vvpp ????1111vv ?? ?pvpv 11?121121pvpv ?? ?或 vAAv ?? ?111由連續(xù)方程性方程 ，還可得到 代入氣體管路運(yùn)動(dòng)微分方程 得 得 022 2 ??? dlDvdvvdp ??中，并對(duì) l上的 2兩斷面積分，可得 管中等溫流動(dòng) 49 2021/6/14 0221 0211211??? ? ??ldlDvdvpdppv p ??)ln2(1212112221 Dlvvpvpp ?? ???即 對(duì)于較長(zhǎng)管道， Dlvv ???12ln2Dlpvpp ?? ???12112221Dlpvpp ?? ???1211212Dlpvpp ?? ???121112 1DlRTvpp ???? 2112 1?等溫管流的基本公式 ，有下列 等溫管流的基本公式 管中等溫流動(dòng) 50 2021/6/14 ,11 RTp??1214 ?? DQv m?522222116Dl RT Qpp m????)(16 222152ppl RTDQ m ?? ??由此得到 大壓差公式 Dlpvpp ?? ???12112221在 等溫管流的基本公式 ，因 ，則有 等溫管路中的流動(dòng) 51 2021/6/14 ? 將氣體管路運(yùn)動(dòng)微分方程 等溫管流的特征 02 2 ??? dlvDv dvdp ???p各項(xiàng)除以 022??? Ddlpvpv dvpdp ???，得 利用完全氣體狀態(tài)方程的微分形式 TdTdpdp ??????dpdp ?等溫時(shí)的 表達(dá)形式 等溫管流的特征 52 2021/6/14 0222 ???? DdlkM avdvkM avdv ?整理后，又有 0??? AdAvdvd??vdvd ????以及聲速公式 ?pkc ?2和連續(xù)性微分方程 等截面時(shí)的表達(dá)形式 得 DdlkM akM avdv2)1( 22 ???DdlkM akM avdvpdp2)1( 22 ????? 等溫管流的特征 53 2021/6/14 ? 討論： ? l增加，摩阻 增加 ，將引起 ? 當(dāng) kMa21時(shí)， 1?kMa20，使 v增加 ， p 減小 ； ? 當(dāng) kMa21時(shí)， 1?kMa20，使 v減小 ， p增加 。
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