【正文】 是他們在各方面的鼎力相助和無微不至的關懷，幫我度過了艱難的時光，使我得以完成學業(yè)。在此非常感謝王老師對我的諄諄教誨及精心指導，對老師的辛勤培養(yǎng)和無私關懷表示崇高的敬意和衷心的感謝。參考文獻[1] [M].北京:中國電力出版社,2001.[2] [J].中國鍋爐壓力容器安全,2005,14(6):3839.[3] 蔡兆林,吳克啟,[J].工程熱物理學報,1993,14(1):5356.[4] [M].北京:中國電力出版社,2004.[5] , the Performances of Induced Fans and Design of New Induced Fan for the Efficiency Improvement of a Thermal Power Plant[J].IEEE Xplore, 2008,479:16.[6] 田小冬,[J].熱力發(fā)電,2007,10:7980.[7] Songling Wang,Lei Zhang,Zhengren Wu,Hongwei Research of Centrifugal Fan with Different Blade Number and Outlet Blade Angle[J].IEEE Xplore,2009,978:14.[8] 巫發(fā)明,楊從新,張玉良, 研究[J].流體機械,2008,12(36):1114.[9] 風機制造業(yè):可看好至2012年[J].GM通用機械,2008,5:50.[10] [J].儀器儀表學報,2001,3(22):309311.[11] 劉天靈,[J],山西機械,2001,3:4849.[12] [J].機電工程技術,2001,4:5860. [13] 張果宇,馮衛(wèi)民,劉長陸,[J].可 再生能源,2009,2(27):1115.[14] 黃華,[J].能源工程, 2007,3:4547.[15] Zhang Bo,Huang Shujuan,Sun Zhongwei,Hui Mprovement of Centrifugal Fan by Means of Numerical Simulation[J].Chinese Journal of Mechanical Engineering,2006,19(1):5558.[16] 毛金鐸,[J].機械設計與制造,2008,11,3941.[17] 陳進,張曉,[J].重慶工學院學報,2009,7(23):5154.[18] 李文華,[J].科技創(chuàng)新導報,2008, 31:1617.[19] Guan Yupu,Zhao Zhenhua,Chen Wei,Gao Object Damage to Fan Rotor Blades of Aero Engine Part II: Numerical Simulation of Bird Impact [J].Chinese Journal of Aeronautics,:328334.[20] [D].北京:華北電力大學,2009.[21] [M].北京:北京理工大學出版社, 2009.[22] 韓占忠,王敬,[M].北京:北京理工大學出版社,2004.致謝經(jīng)過三個多月的畢業(yè)設計，終于迎來了論文完稿的這一刻，在這個過程中，有過成功的喜悅，有過失敗的沮喪，也有過彷徨和疑惑，這一切都讓我感覺到求知過程的挑戰(zhàn)和艱辛，同時也讓我深刻明白學無止境，我將在以后的學習工作中繼續(xù)努力，探索真知。攻角下(為方便比較而增加了+10176。時翼型附近的速度矢量圖對圖415和圖422，圖416和圖423，圖417和圖424，圖418和圖425，圖419和圖426，圖420和圖427做分組比較分析，得出當來流攻角的大小一樣時，風機翼型在來流攻角為正時出現(xiàn)的旋渦更大，即風機翼型在受到正攻角的來流沖擊時，風機翼型非工作面更容易出現(xiàn)旋渦，更容易出現(xiàn)邊界層分離現(xiàn)象。時翼型附近的速度矢量圖圖424 攻角為24176。(圖425)，12176。情況下的數(shù)值模擬(正常的運行工況下是不會出現(xiàn)這么大的正角度攻角的，這里只是為了得到更為明顯的模擬結(jié)果來進行比較而做的附加數(shù)值模擬)：攻角為36176。而在大角度攻角來流沖擊的時候，翼型附近的流場就會出現(xiàn)逆壓梯度(dp/dx0)區(qū)，壁面附近被黏性和逆壓梯度滯止的流體質(zhì)點逐漸增多，壓強的進一步升高使被滯止的質(zhì)點發(fā)生回流，在翼型的背面形成渦流區(qū)。時翼型附近的速度矢量圖圖421 攻角為0176。時翼型附近的速度矢量圖 圖417 攻角為24176。(圖418)，12176。這樣，分離點后的旋渦不斷地產(chǎn)生，又不斷地被主流帶走，就在翼型的背面形成渦流區(qū)。時的壓力分布云圖圖415 攻角為36176。 模擬結(jié)果分析 對攻角為36176。”。”。=1，y項由sin0176。=0，y項由cos0176。11) 求解初始化：流場初始值設為入口流動的參考值。 8) 確定工作壓強：設置工作壓強為默認的101325Pa。 4) 求解器參數(shù)設置：設置參數(shù)如圖44所示。為例，講述在整個研究過程中FLUENT軟件的使用。為例，講述在整個研究過程中GAMBIT的使用。4 數(shù)值模擬結(jié)果及分析 整個研究過程是空氣來流速度為50m/s，攻角在36176。對以上流動過程模擬結(jié)果都比標準kε模型的結(jié)果好，特別是可再現(xiàn)kε模型對圓口射流和平板射流模擬中，能給出較好的射流擴張。 可實現(xiàn)的kε模型和RNG kε模型都顯現(xiàn)出比標準kε模型在強流線彎曲、旋渦和旋轉(zhuǎn)有更好的表現(xiàn)。這些特點使得RNG kε模型比標準kε模型在更廣泛的流動中有更高的可信度和精度。 b、考慮到了湍流旋渦，提高了在這方面的精度。湍動能輸運方程是通過精確的方程推導得到，耗散率方程是通過物理推理，數(shù)學上模擬相似原型方程得到的。kε模型包括標準的kε模型，RNGkε模型和可實現(xiàn)的kε模型，下面簡單介紹一下[22]：1) 標準的kε模型： 最簡單的完整湍流模型是兩個方程的模型，要解兩個變量，速度和長度尺度。 kε模型 kε模型是兩方程湍流模型中最具代表性的，同時也是工程中應用最為普遍的模式?；亓髁鲃臃较蚺c出口邊界垂直。其他量都根據(jù)內(nèi)部流動外推出邊界條件。給定出口邊界上的靜壓強(表壓強)。3 數(shù)值模擬理論 邊界條件的確定 FLUENT提供了十余種類型的進口、出口邊界條件[21]，下面將本文涉及到的邊界條件介紹如下： 1) 速度入口(velocityinlet)： 給定入口邊界上的速度及其他相關標量值。通常情況下，湍流度增加，翼型的阻力系數(shù)和最大升力系數(shù)增加，最大升阻比減小。通常粗糙的型面和光滑的型面相比，翼型的升力系數(shù)降低，阻力系數(shù)增加。層流翼型有較低的阻力系數(shù)和較高的升阻比。 雷諾數(shù)對翼型的升力特性和阻力特性有著重要的影響。 現(xiàn)代風力機上翼型代表性的弦長(典型地在3/4葉展處)范圍是從小型風力機的0. 3米到兆瓦級風力機的2米。 (23)規(guī)定抬頭力矩為正，低頭力矩為負。翼型上確有這樣的一個力矩值不變的點，是理論上證明了的。Vα 圖23作用在翼型上的力從理論力學知道，一個平面力系是可以合成作用在某個指