【正文】 個(gè)分子的質(zhì)量，v為分子熱運(yùn)動(dòng)的速率)P=為氣體分子密度，R和NA都是普適常量，二者之比稱為波爾茲常量k=氣體動(dòng)理論溫度公式：平均動(dòng)能(平均動(dòng)能只與溫度有關(guān))完全確定一個(gè)物體在一個(gè)空間的位置所需的獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)目，稱為這個(gè)物體運(yùn)動(dòng)的自由度。雙原子分子共有五個(gè)自由度，其中三個(gè)是平動(dòng)自由度，兩個(gè)適轉(zhuǎn)動(dòng)自由度，三原子或多原子分子，共有六個(gè)自由度）分子自由度數(shù)越大，其熱運(yùn)動(dòng)平均動(dòng)能越大。每個(gè)具有相同的品均動(dòng)能i為自由度數(shù)，上面3/2為一個(gè)原子分子自由度1摩爾理想氣體的內(nèi)能為：E0=，摩爾質(zhì)量為Mmol的理想氣體能能為E=氣體分子熱運(yùn)動(dòng)速率的三種統(tǒng)計(jì)平均值(就是與速率分布曲線的極大值所對(duì)應(yīng)哦速率，物理意義：速率在附近的單位速率間隔內(nèi)的分子數(shù)百分比最大）（溫度越高，越大，分子質(zhì)量m越大）=和mNA=Mmol所以上式可表示為三種速率，方均根速率最大，平均速率次之，最概速率最?。辉谟懻撍俾史植紩r(shí)用最概然速率，計(jì)算分子運(yùn)動(dòng)通過的平均距離時(shí)用平均速率，計(jì)算分子的平均平動(dòng)動(dòng)能時(shí)用分均根第四章熱力學(xué)基礎(chǔ)熱力學(xué)第一定律：熱力學(xué)系統(tǒng)從平衡狀態(tài)1向狀態(tài)2的變化中，外界對(duì)系統(tǒng)所做的功W’和外界傳給系統(tǒng)的熱量Q二者之和是恒定的，等于系統(tǒng)內(nèi)能的改變E2E1W’+Q=E2E1Q=E2E1+W注意這里為W同一過程中系統(tǒng)對(duì)外界所做的功（Q0系統(tǒng)從外界吸收熱量；Q0系統(tǒng)對(duì)外界做正功；WdQ=dE+dW（系統(tǒng)從外界吸收微小熱量dQ，內(nèi)能增加微小兩dE,對(duì)外界做微量功dW=PS=PW=Q=(C為摩爾熱容量，1摩爾物質(zhì)溫度改變1度所吸收或放出的熱量)：定壓摩爾熱容量：定容摩爾熱容量E2E1=Qv=E2E1=等容過程系統(tǒng)不對(duì)外界做功；等容過程內(nèi)能變化(等壓膨脹過程中，系統(tǒng)從外界吸收的熱量中只有一部分用于增加系統(tǒng)的內(nèi)能，其余部分對(duì)于外部功）（，用來轉(zhuǎn)化為體積膨脹時(shí)對(duì)外所做的功，由此可見，普適氣體常量R的物理意義：1摩爾理想氣體在等壓過程中升溫1度對(duì)外界所做的功。）泊松比：（全部轉(zhuǎn)化為功）絕熱過程三個(gè)參數(shù)都變化絕熱過程的能量轉(zhuǎn)換關(guān)系根據(jù)已知量求絕熱過程的功W循環(huán)=Q2為熱機(jī)循環(huán)中放給外界的熱量（Q1一個(gè)循環(huán)從高溫?zé)釒?kù)吸收的熱量有多少轉(zhuǎn)化為有用的功）（不可能把所有的熱量都轉(zhuǎn)化為功）制冷系數(shù)(Q2為從低溫?zé)釒?kù)中吸收的熱量)第五章靜電場(chǎng)：真空中兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷之間相互作用的靜電力F的大小與它們的帶電量qq2的乘積成正比，與它們之間的距離r的二次方成反比，作用力的方向沿著兩個(gè)點(diǎn)電荷的連線?；姾桑篹=；真空電容率=。=庫(kù)侖定律的適量形式r為位矢電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理（矢量和）（大小相等電荷相反）場(chǎng)強(qiáng)E電偶極距P=ql均勻帶點(diǎn)細(xì)直棒在電場(chǎng)中任一點(diǎn)附近穿過場(chǎng)強(qiáng)方向的單位面積的電場(chǎng)線數(shù)封閉曲面高斯定理：在真空中的靜電場(chǎng)內(nèi)，若連續(xù)分布在帶電體上=均勻帶點(diǎn)球就像電荷都集中在球心E=0(r均勻帶點(diǎn)球殼內(nèi)部場(chǎng)強(qiáng)處處為零無限大均勻帶點(diǎn)平面（場(chǎng)強(qiáng)大小與到帶點(diǎn)平面的距離無關(guān)，垂直向外（正電荷））電場(chǎng)力所作的功靜電場(chǎng)力沿閉合路徑所做的功為零（靜電場(chǎng)場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流恒等于零）電勢(shì)差電勢(shì)注意電勢(shì)零點(diǎn)電場(chǎng)力所做的功帶點(diǎn)量為Q的點(diǎn)電荷的電場(chǎng)中的電勢(shì)分布，很多電荷時(shí)代數(shù)疊加,注意為r電勢(shì)的疊加原理電荷連續(xù)分布的帶電體的電勢(shì)電偶極子電勢(shì)分布，r為位矢，P=ql半徑為R的均勻帶電Q圓環(huán)軸線上各點(diǎn)的電勢(shì)分布W=qU一個(gè)電荷靜電勢(shì)能，電量與電勢(shì)的乘積靜電場(chǎng)中導(dǎo)體表面場(chǎng)強(qiáng)孤立導(dǎo)體的電容U=孤立導(dǎo)體球孤立導(dǎo)體的電容兩個(gè)極板的電容器電容平行板電容器電容電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)的影響相對(duì)電容率=叫這種電介質(zhì)的電容率（介電系數(shù)）（充滿電解質(zhì)后，電容器的電容增大為真空時(shí)電容的倍。）（平行板電容器）在平行板電容器的兩極板間充滿各項(xiàng)同性均勻電解質(zhì)后，E=E0+E/電解質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)（省去幾個(gè)）半徑為R的均勻帶點(diǎn)球放在相對(duì)電容率的油中，球外電場(chǎng)分布電容器儲(chǔ)能第六章穩(wěn)恒電流的磁場(chǎng)電流強(qiáng)度（單位時(shí)間內(nèi)通過導(dǎo)體任一橫截面的電量）電流密度（安/米2）電流強(qiáng)度等于通過S的電流密度的通量電流的連續(xù)性方程=0電流密度j不與與時(shí)間無關(guān)稱穩(wěn)恒電流，電場(chǎng)稱穩(wěn)恒電場(chǎng)。電源的電動(dòng)勢(shì)（自負(fù)極經(jīng)電源內(nèi)部到正極的方向?yàn)殡妱?dòng)勢(shì)的正方向）電動(dòng)勢(shì)的大小等于單位正電荷繞閉合回路移動(dòng)一周時(shí)非靜電力所做的功。在電源外部Ek=0時(shí)，磁感應(yīng)強(qiáng)度大小畢奧薩伐爾定律：電流元Idl在空間某點(diǎn)P產(chǎn)生的磁感應(yīng)輕度dB的大小與電流元Idl的大小成正比，與電流元和電流元到P電的位矢r之間的夾角的正弦成正比，與電流元到P點(diǎn)的距離r的二次方成反比。為比例系數(shù)，為真空磁導(dǎo)率載流直導(dǎo)線的磁場(chǎng)（R為點(diǎn)到導(dǎo)線的垂直距離）點(diǎn)恰好在導(dǎo)線的一端且導(dǎo)線很長(zhǎng)的情況導(dǎo)線很長(zhǎng)，點(diǎn)正好在導(dǎo)線的中部圓形載流線圈軸線上的磁場(chǎng)分布在圓形載流線圈的圓心處，即x=0時(shí)磁場(chǎng)分布在很遠(yuǎn)處時(shí)平面載流線圈的磁場(chǎng)也常用磁矩Pm，定義為線圈中的電流I與線圈所包圍的面積的乘積。磁矩的方向與線圈的平面的法線方向相同。n表示法線正方向的單位矢量。線圈有N匝圓形與非圓形平面載流線圈的磁場(chǎng)（離線圈較遠(yuǎn)時(shí)才適用）扇形導(dǎo)線圓心處的磁場(chǎng)強(qiáng)度為圓弧所對(duì)的圓心角（弧度）運(yùn)動(dòng)電荷的電流強(qiáng)度運(yùn)動(dòng)電荷單個(gè)電荷在距離r處產(chǎn)生的磁場(chǎng)磁感應(yīng)強(qiáng)度，簡(jiǎn)稱磁通量（單位韋伯Wb）通過任一曲面S的總磁通量通過閉合曲面的總磁通量等于零磁感應(yīng)強(qiáng)度B沿任意閉合路徑L的積分在穩(wěn)恒電流的磁場(chǎng)中，磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任意閉合路徑的環(huán)路積分，等于這個(gè)閉合路徑所包圍的電流的代數(shù)和與真空磁導(dǎo)率的乘積（安培環(huán)路定理或磁場(chǎng)環(huán)路定理）螺線管內(nèi)的磁場(chǎng)無限長(zhǎng)載流直圓柱面的磁場(chǎng)（長(zhǎng)直圓柱面外磁場(chǎng)分布與整個(gè)柱面電流集中到中心軸線同）環(huán)形導(dǎo)管上繞N匝的線圈（大圈與小圈之間有磁場(chǎng)，之外之內(nèi)沒有）安培定律：放在磁場(chǎng)中某點(diǎn)處的電流元Idl，將受到磁場(chǎng)力dF，當(dāng)電流元Idl與所在處的磁感應(yīng)強(qiáng)度B成任意角度時(shí)，作用力的大小為：B是電流元Idl所在處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。方向垂直與導(dǎo)線和磁場(chǎng)方向組成的平面，右手螺旋確定平行無限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線間的相互作用，電流方向相同作用力為引力，大小相等，方向相反作用力相斥。a為兩導(dǎo)線之間的距離。時(shí)的情況平面載流線圈力矩力矩：如果有N匝時(shí)就乘以N6．42（離子受磁場(chǎng)力的大?。ù怪迸c速度方向，只改變方向不改變速度大小）（F的方向即垂直于v又垂直于B，當(dāng)q為正時(shí)的情況）洛倫茲力，空間既有電場(chǎng)又有磁場(chǎng)帶點(diǎn)離子速度與B垂直的情況做勻速圓周運(yùn)動(dòng)周期帶點(diǎn)離子v與B成角時(shí)的情況。做螺旋線運(yùn)動(dòng)螺距霍爾效應(yīng)。導(dǎo)體板放在磁場(chǎng)中通入電流在導(dǎo)體板兩側(cè)會(huì)產(chǎn)生電勢(shì)差l為導(dǎo)體板的寬度相對(duì)磁導(dǎo)率（加入磁介質(zhì)后磁場(chǎng)會(huì)發(fā)生改變）大于1順磁質(zhì)小于1抗磁質(zhì)遠(yuǎn)大于1鐵磁質(zhì)說明順磁質(zhì)使磁場(chǎng)加強(qiáng)抗磁質(zhì)使原磁場(chǎng)減弱有磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理IS為介質(zhì)表面的電流稱為磁介質(zhì)的磁導(dǎo)率H成為磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量H沿任一閉合路徑的線積分，等于該閉合路徑所包圍的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和，與磁化電流及閉合路徑之外的傳導(dǎo)電流無關(guān)（有磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理）無限長(zhǎng)直螺線管磁場(chǎng)強(qiáng)度無限長(zhǎng)直螺線管管內(nèi)磁感應(yīng)強(qiáng)度大小第七章電磁感應(yīng)與電磁場(chǎng)電磁感應(yīng)現(xiàn)象：當(dāng)穿過閉合導(dǎo)體回路的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中就產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。楞次定律：閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得由它所激發(fā)的磁場(chǎng)來阻礙感應(yīng)電流的磁通量的變化任一給定回路的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)ε的大小與穿過回路所圍面積的磁通量的變化率成正比叫做全磁通，又稱磁通匝鏈數(shù)，簡(jiǎn)稱磁鏈表示穿過過各匝線圈磁通量的總和動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)作用于導(dǎo)體內(nèi)部自由電子上的磁場(chǎng)力就是提供動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的非靜電力，可用洛倫茲除以電子電荷導(dǎo)體棒產(chǎn)生的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)導(dǎo)體棒v與B成一任一角度時(shí)的情況磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)體產(chǎn)生動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的普遍公式感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的功率交流發(fā)電機(jī)線圈的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)當(dāng)=1時(shí)，電動(dòng)勢(shì)有最大值感生電動(dòng)勢(shì)感生電動(dòng)勢(shì)與靜電場(chǎng)的區(qū)別在于一是感生電場(chǎng)不是由電荷激發(fā)的，而是由變化的磁場(chǎng)所激發(fā)；二是描述感生電場(chǎng)的電場(chǎng)線是閉合的，因而它不是保守場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流不等于零，而靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線是不閉合的，他是保守場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流恒等于零。M21稱為回路C1對(duì)C2額互感系數(shù)。由I1產(chǎn)生的通過C2所圍面積的全磁通回路周圍的磁介質(zhì)是非鐵磁性的，則互感系數(shù)與電流無關(guān)則相等兩個(gè)回路間的互感系數(shù)（互感系數(shù)在數(shù)值上等于一個(gè)回路中的電流為1安時(shí)在另一個(gè)回路中的全磁通）互感電動(dòng)勢(shì)互感系數(shù)比例系數(shù)L為自感系數(shù)，簡(jiǎn)稱自感又稱電感自感系數(shù)在數(shù)值上等于線圈中的電流為1A時(shí)通過自身的全磁通線圈中電流變化時(shí)線圈產(chǎn)生的自感電動(dòng)勢(shì)螺線管的自感系數(shù)與他的體積V和單位長(zhǎng)度匝數(shù)的二次方成正比具有自感系數(shù)為L(zhǎng)的線圈有電流I時(shí)所儲(chǔ)存的磁能螺線管內(nèi)充滿相對(duì)磁導(dǎo)率為的磁介質(zhì)的情況下螺線管的自感系數(shù)螺線管內(nèi)充滿相對(duì)磁導(dǎo)率為的磁介質(zhì)的情況下螺線管內(nèi)的磁感應(yīng)強(qiáng)度螺線管內(nèi)單位體積磁場(chǎng)的能量即磁能密度磁場(chǎng)內(nèi)任一體積V中的總磁場(chǎng)能量環(huán)狀鐵芯線圈內(nèi)的磁場(chǎng)強(qiáng)度圓柱形導(dǎo)體內(nèi)任一點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度第八章機(jī)械振動(dòng)彈簧振子簡(jiǎn)諧振動(dòng)k為彈簧的勁度系數(shù)彈簧振子運(yùn)動(dòng)方程彈簧振子運(yùn)動(dòng)方程簡(jiǎn)諧振動(dòng)的速度簡(jiǎn)諧振動(dòng)的加速度簡(jiǎn)諧振動(dòng)的周期簡(jiǎn)諧振動(dòng)的頻率簡(jiǎn)諧振動(dòng)的角頻率（弧度/秒）當(dāng)t=0時(shí)振幅初相彈簧的動(dòng)能彈簧的彈性勢(shì)能振動(dòng)系的總機(jī)械能總機(jī)械能守恒同方向同頻率簡(jiǎn)諧振動(dòng)合成，和移動(dòng)位移和振幅第九章機(jī)械波9．1波速v等于頻率和波長(zhǎng)的乘積（固體）B為介質(zhì)的榮變彈性模量（在液體或氣體中傳播）簡(jiǎn)諧波運(yùn)動(dòng)方程速度等于頻率乘以波長(zhǎng)（簡(jiǎn)諧波運(yùn)動(dòng)方程的幾種表達(dá)方式）簡(jiǎn)諧波波形曲線P2與P1之間的相位差負(fù)號(hào)表示p2落后沿負(fù)向傳播的簡(jiǎn)諧波的方程波質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能波質(zhì)點(diǎn)的勢(shì)能波傳播過程中質(zhì)元的動(dòng)能和勢(shì)能相等質(zhì)元總機(jī)械能波的能量密度波在一個(gè)時(shí)間周期內(nèi)的平均能量密度平均能流能流密度或波的強(qiáng)度聲強(qiáng)級(jí)波的干涉波的疊加（兩振動(dòng)在P點(diǎn)的相位差為派的偶數(shù)倍時(shí)和振幅最大）波的疊加兩振動(dòng)在P點(diǎn)的相位差為派的偶數(shù)倍時(shí)和振幅最小兩個(gè)波源的初相位相同時(shí)的情況第十章電磁震蕩與電磁波無阻尼自由震蕩（有電容C和電感L組成的電路）震蕩的圓頻率（角頻率）、周期、頻率電磁波的基本性質(zhì)（電矢量E，磁矢量B）電磁場(chǎng)的總能量密度電磁波的能流密度第十一章波動(dòng)光學(xué)楊氏雙縫干涉中有S1，S2發(fā)出的光到達(dá)觀察點(diǎn)P點(diǎn)的波程差D為雙縫到觀測(cè)屏的距離，d為兩縫之間的距離，r1，r2為S1，S2到P的距離使屏足夠遠(yuǎn)，滿足D遠(yuǎn)大于d和遠(yuǎn)大于x的情況的波程差相位差各明條文位置距離O點(diǎn)的距離（屏上中心節(jié)點(diǎn)）各暗條文距離O點(diǎn)的距離兩相鄰明條紋或暗條紋間的距離劈尖波程差兩條明（暗）條紋之間的距離l相等牛頓環(huán)第k幾暗環(huán)半徑（R為透鏡曲率半徑）邁克爾孫干涉儀可以測(cè)定波長(zhǎng)或者長(zhǎng)度（N為條紋數(shù)，d為長(zhǎng)度）單縫的夫瑯喬衍射為衍射角，a為縫寬半角寬度單縫的夫瑯喬衍射中央明紋在屏上的線寬度，艾里斑雖稍有重疊，根據(jù)瑞利準(zhǔn)則認(rèn)為此時(shí)雙星恰好能被分辨，成為最小分辨角，叫做望遠(yuǎn)鏡的分辨率或分辨本領(lǐng)（與波長(zhǎng)成反比，與透鏡的直徑成正比）光柵公式（滿足式中情況時(shí)相鄰兩縫進(jìn)而所有縫發(fā)出的光線在透鏡焦平面上p點(diǎn)會(huì)聚時(shí)將都同相，因而干涉加強(qiáng)形成明條紋強(qiáng)度為I0的偏振光通過檢偏器后強(qiáng)度變?yōu)榈谑陋M義相對(duì)論基礎(chǔ)狹義相對(duì)論長(zhǎng)度變換狹義相對(duì)論時(shí)間變換狹義相對(duì)論速度變換物體相對(duì)觀察慣性系有速度v時(shí)的質(zhì)量動(dòng)能增量動(dòng)能的相對(duì)論表達(dá)式物體的靜止能量和運(yùn)動(dòng)時(shí)的能量（愛因斯坦紙能關(guān)系式）相對(duì)論中動(dòng)量和能量的關(guān)系式p=E/c第十三章波和粒子V0為遏制電壓，e為電子的電量，m為電子質(zhì)量，vm為電子最大初速h是一個(gè)與金屬無關(guān)的常數(shù)，A是一個(gè)隨金屬種類而不同的定值叫逸出功。遏制電壓與入射光的強(qiáng)度無關(guān)，與入射光的頻率v成線性關(guān)系愛因斯坦方程光子的質(zhì)量光子的動(dòng)量