【正文】
。,實線代表了將勢函數(shù)做二階近似后得到的,它僅成立于強非局域。由圖當非局域程度不強時,此結(jié)果不正確。虛線是精確的解析,是根據(jù)方程()所畫的曲線,此結(jié)果比更精確。(1+1)D呼吸子在液晶中傳輸?shù)氖鴮捵兓瘓D,實線()和虛線()是根據(jù)方程()所畫的曲線,方塊和圓圈分別是數(shù)值模擬結(jié)果,且初始條件是 呼吸子的振蕩周期和周期平方的倒數(shù)隨輸入功率的變化圖,實心方塊是數(shù)值模擬的結(jié)果,虛線是根據(jù)方程()所畫的曲線,實線是有方程()所得到的的解析結(jié)果,非局域程度分別是 呼吸子的最大(最小)束寬和最大(最小)束寬平方的倒數(shù)隨輸入功率的變化關(guān)系圖,實心方塊是數(shù)值模擬結(jié)果,虛線是根據(jù)方程()中的所畫的曲線,實線是有方程()所得到的的解析結(jié)果,非局域程度分別是第三章 結(jié)論本文主要研究了非局域程度對向列相液晶中呼吸子的影響,由液晶的一些基本理論得到了輸入功率的改變能接影響呼吸子的傳輸性質(zhì)。利用泰勒展開法( 近似到二階) 得到了強非局域性的非線性薛定諤方程, 并對此模型作了定性的解釋, 通過將數(shù)值結(jié)果和解析結(jié)果比較可以看到當非局域程度越強時,兩結(jié)果吻合越好。當輸入功率遠離臨界功率時,精確解析解和數(shù)值模擬結(jié)果也會分開,這是因為光束中心的非線性折射率分布曲線變得更陡峭了,這說明這時近似模型已開始失效。 致謝首先,非常感謝我的指導(dǎo)老師,南京師范大學(xué)泰州學(xué)院應(yīng)用物理系朱葉青老師。我的這篇論文是在朱老師的指導(dǎo)和幫助下完成的。從我一開始準備論文,到全部的完成,朱葉青老師都一直在幫助我,除了幫我找了很多與我的論文相關(guān)的別人寫的論文給我借鑒以外,還在我寫論文之初幫我理清了思路,加快我的理解和寫論文的進度。在我第一次把初稿交上去之后,朱老師還認真地幫我改正,指出我論文里的毛病,還提醒我注意一些細節(jié)的問題。在我寫論文的過程中,給了我很多專業(yè)性的意見。她嚴謹?shù)闹螌W(xué)態(tài)度,精益求精的工作作風值得我們?nèi)W(xué)習。感謝大學(xué)四年來傳授我知識的老師們,感謝應(yīng)用物理系全體老師對我四年學(xué)習生活的幫助,感謝班主任朱慶利老師在這四年來的關(guān)心,感謝09(1)班的同學(xué)們對我的幫助,感謝我的室友們,這是因為你們,我才能輕松愉快地度過大學(xué)四年美好的時光。最后,感謝那些一直鼓勵和支持我的父母和朋友,謝謝你們。參考文獻[1] M. Peccianti, C. Conti, G. Assanto, Interplay between nonlocality and nonlinearity in nematic liquid crystals,Opt. Lett. 30 415 (2005).[2] ,Liquid CryatalsPhysical Properties and Nonlinear Optical Phenomena (WileyInterscience, New York, 1995).[3] M. Peccianti, C. Conti, G. Assanto, A. D. Luca and C. Umeton, Nonlocal optical propagation in nonlinear nematic liquid crystals,J Opt. Phys. 1VIat. 12 4 (2003).[4]朱葉青、龍學(xué)文、胡 巍、曹龍貴、楊平保、郭旗,“非局域程度對向列相液晶中空間光孤子的影響”,物理學(xué)報(2008)[5]周其鳳,王新久,“液晶高分子”,(科學(xué)出版社,1991)[6] S. Ouyang, Q. Guo and W. Hu, Perturbative analysis of generally nonlocal spatial optical solitonsPhys. Rev. E. 74, 036622 (2006).[7] G. I. Stegeman, M. Segev, Optical spatial solitons and their interactions: University and Diversity Science. 286 1518 (1999).[8] History and Properties of Liquid Crystals 9 September 2003 The Nobel Prize in Physics 1