聚丙烯擠出脹大現(xiàn)象的研究畢業(yè)論文-資料下載頁
2025-06-26 05:03本頁面
【正文】 用眼直對激光發(fā)射裝置以免刺傷眼睛。第一階段：熟悉試驗操作步驟及方法。第二階段：做直徑為1mm，高度分別為1342mm的口模實驗。第三階段：做長徑比為16，高度分別為1232mm的口模試驗。第四階段：做直徑為1mm，高度為16口模的動態(tài)實驗（振動頻率為10Hz，）。第4章 實驗結(jié)果分析與討論聚合物熔體的擠出脹大理論分析基于等溫流動、體積不可壓縮、流體流動不考慮慣性力、重力和表面張力的影響等假設.（長徑比L/D=16）（長徑比L/D=8）（長徑比L/D=32）（長徑比L/D=42）、,擠出膨脹比B隨著剪切速率的增加而增加,由于剪切速率的增加縮短了熔體彈性能在口模中的松弛時間,因而熔體離模后的彈性回復增強。，當其他參數(shù)不變時，同一剪切速率下,隨著長徑比L/D的增加，擠出膨脹比降低，這是由于長徑比增加,熔體在口模中的停留時間變長，入口拉伸引起的彈性回復在口模中的松弛時間延長，則擠出脹大變形變緩。但是，當L/D值較大時，擠出脹大比幾乎與毛細管長徑比無關，說明此時入口區(qū)彈性形變的影響已不明顯，擠出脹大的原因主要來自毛細管壁處分子取向產(chǎn)生的彈性形變。，在外加振動力場作用下聚丙烯擠出脹大比值減小。通過觀察比較聚丙烯動態(tài)及穩(wěn)態(tài)擠出物，發(fā)現(xiàn)動態(tài)擠出物有明顯的波紋，初步估計其波動頻率應該等于振動力場的振動頻率，幅度應該小于振動幅度，但是這些推論有待進一步的實驗論證。結(jié) 論本文利用激光測徑技術(shù)對聚丙烯熔體通過不同長徑比口模以及振動力場下的擠出脹大進行研究與分析，可以得到以下結(jié)論：（1）當其他參數(shù)不變時，擠出脹大比B隨剪切速率的增加而增加，由于剪切速率的增大縮短了熔體彈性能在口模中的松弛時間，因而熔體離模后的彈性回復增強。（2）當L/D值較小時，隨著毛細管長徑比增大，擠出脹大比減小。反映出毛細管越長，物料在入口區(qū)承受的彈性形變得到越多的松弛。但是，當L/D值較大時，擠出脹大比幾乎與毛細管長徑比無關，說明此時入口區(qū)彈性形變的影響已不明顯，擠出脹大的原因主要來自毛細管壁處分子取向產(chǎn)生的彈性形變。（3）聚合物動態(tài)擠出脹大比穩(wěn)態(tài)擠出脹大要小，并且其動態(tài)擠出脹大具有脈動特性。參考文獻[1] 趙良知，[J].，18(3)：58～61.[2] 柳和生，[J].，8(1)：13～17. [3] 張先勇，[J].，(2)：13～15.[4] [J].，7(4):1. [5] [M].西安:西安交通大學出版社,1988,403.[6] ，化學工業(yè)出版社，1995 [7] ，化學工業(yè)出版社，1995 [8] ，化學工業(yè)出版社，1986 [9] ,5,133(1961)[10] ，，(Japan),25,229(1968)[11] ,.,14,1775(1970)[12] ,.,3,163(1948)[13] ，ElasticLiquids,AcademicPress,NewYork,131,1964[14] ,.,Report,1972[15] Bagley,.。Duffey,.,.,1970,14,545[16] Tanner,，,38,391[17] Mori,Y.。Funarsu,K.,Appl,.,1973,20,209[18] ,(1992)1741.[19] ，1998.[20] ，CN [21] 吳其嘩，巫靜安．高分子材料流變學．北京：高等教育出版社，2002．[22] 粱基照．口模入口角對HIPS熔體流動行為的影響．合成樹脂及塑科，1995，12(3)：3942+27．致 謝本論文自始至終都是在導師黃宇剛老師的悉心指導下完成的，黃老師對論文工作做出關鍵性的指導，并詳細認真地審閱了論文底稿，提出了寶貴的修改意見，我的論文才最終得以成形。在這短短的畢業(yè)設計期間，黃老師淵博的學識、嚴謹?shù)闹螌W態(tài)度、高尚的品德和孜孜不倦的工作作風都使學生受益匪淺，除了學業(yè)上的指導外，在生活上也給予了極大的支持和幫助，使得我能夠在很好的條件下潛心進行自己的研究工作，在此謹向黃老師表示我深深的謝意。在我實驗同期進行毛細管流變儀口模設計課題研究的龔登峰同學給了我很大的幫助，在這段時間里，我們倆通力合作，互相幫助，一起發(fā)現(xiàn)問題，分析問題，然后解決問題，最后順利的完成課題的實驗研究部分，在此表示衷心的感謝。最后要感謝大學四年里所有的良師益友，他們?yōu)槲夷軌蝽樌瓿纱舜萎厴I(yè)論文提供了寶貴的知識基礎和方法。學生簽名：何忠耿2009 年5
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