微波遙感復(fù)習(xí)題-資料下載頁
2025-06-07 19:09本頁面
【正文】 旋函數(shù)的周期為 2，因此，由干涉圖像得到的干涉相位差被限制在[0, 2]，不能對(duì)于真實(shí)干涉相位差的變化，稱為相位糾纏。4. 相位解纏從最小干涉相差開始，沿地距方向跟蹤干涉相差的變化，并對(duì) 2相位跳變進(jìn)行補(bǔ)償。右上圖為干涉相差圖像，其中白色橫 線為地距線，以此為例說明相位解纏過程。右中上圖為沿上述地距線干涉相差的分布，其中在近地距位置的干涉相差最小、并有 6 處跳變。右中下圖為干涉相差的導(dǎo)數(shù)，由此得到干涉相差的跳變點(diǎn)。右下圖為跳變點(diǎn)經(jīng)2補(bǔ)償后的干涉相差，由此計(jì)算地球表面高程。實(shí)際上從最低高程開始尋找相差變換（進(jìn)行解纏）實(shí)際中最低高程與最小相差不一一對(duì)應(yīng)大的高程變化的回復(fù)超過2，圖像上觀察不出來，利用控制點(diǎn)來解決大的高程變化。5. 干涉類型：斜基線成像、標(biāo)準(zhǔn)模式和乒乓模式、垂跡干涉、沿跡干涉6. 臨界基線由公式可知，基線B的大小控制干涉相差隨入射角（或地距距離）變化的程度，即基線越大，入射角對(duì)于干涉相差的影響就越大，反之依然。下圖為 5 個(gè)地距方向的像素內(nèi)在不同基線尺度條件下干涉相差的變化和糾纏情況?？梢钥?出，在小基線情況下可能經(jīng)歷數(shù)個(gè)的解析單元（像素）才可能發(fā)生 2p 跳變，如基線小于 1000 m。當(dāng)基線過大時(shí)，有可能在一個(gè)解析單元內(nèi)發(fā)生干涉相差的 2p 跳變。一般而言某一像素 的干涉相差取該解析單元的中間位置的干涉相差，這樣在大基線情況下很難取得合適的像素 干涉相差。因此，允許的極限情況是跨越一個(gè)地距解析單元的最大的干涉相差為 2p，對(duì)應(yīng) 的基線為臨界基線。實(shí)踐中，設(shè)計(jì)工作基線不超過臨界基線的 25%。第六章 2. Jones矢量：各個(gè)參數(shù)的意義3. Stokes 參數(shù)與 Stokes 矢量在雷達(dá)遙感中，Stokes 參數(shù)提供便利方式用于表達(dá)功率密度關(guān)系。對(duì)單一頻率電磁波，其中，s0 電場(chǎng)強(qiáng)度，s1 偏向水平極化的程度，ss3 指明電磁場(chǎng)的極化程度，對(duì)線性極化：δ = 0 – s3 =0，對(duì)圓極化：δ= 90o s2 =0。Stokes 參數(shù)關(guān)系Stokes 矢量4. 極化散射(極化散射系數(shù)見P310)以下兩個(gè)參數(shù)用于刻畫目標(biāo)的極化能力。同向極化率P=；異向極化率q=或q=9
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