激光原理第四章ppt課件-資料下載頁
2025-05-01 08:44本頁面
【正文】 gml/?很小時(shí)，蘭姆凹陷消失。 激光管的氣壓增高時(shí)，碰撞線寬增加，蘭姆凹陷變寬、變淺。當(dāng)氣壓高到一定程度，譜線加寬以均勻加寬為主時(shí)，蘭姆凹陷消失 深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 ? If the oscillation frequency ? is equal to?0, only a single “hole” exists in the velocity distribution function of the inverted atoms. This “hole” is centered on ?Z=0. We may, thus, expect the power output of a laser oscillating at ?=?0 to be less than that of a laser in which ? is tuned slightly to one side or the other of?0 (this tune can be achieved by moving one of the laser mirrors). This power dip first predicted by Lamb is indeed observed in gas lasers. The phenomenon is referred to as the “Lamb dip” and is used in frequency stabilization schemes of gas lasers. 深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 多模激光器的輸出功率 ? 在 非均勻加寬激光器 中，每個(gè)模式各自消耗表觀中心頻率與其頻率相應(yīng)的激活粒子。如果模間隔足夠大，各個(gè)模式相互獨(dú)立，分別計(jì)算每個(gè)縱模的輸出功率， 總的輸出功率是各模輸出功率之和 。 ? 在 均勻加寬激光器 中，由于各模式相互影響，必須由多模速率方程求出輸出功率。在矩形線型函數(shù)及各模損耗相同的假設(shè)下，得出其輸出功率可由式 表示。 )( ptps PPP ?? ?深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 （三）短脈沖激光器的輸出能量 1 00 2 1( ) ( )pt p ptppEAAE h n V E ES h S? ?????? ? ? ?內(nèi))( ptps EEE ?? ?Ep及 Ept分別為工作物質(zhì)吸收的泵浦能量及閾值泵浦能量， ?s稱為斜率效率 12?? VnhE tPPt ?腔內(nèi)光能部分變?yōu)闊o用損耗，部分經(jīng)輸出反射鏡輸出到腔外。設(shè)諧振腔由一面全反射鏡和一面透射率為 T的輸出反射鏡組成，則輸出能量為 01 ( 1 )2pptp ptEATEESE? ?????深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 小結(jié)： 均勻加寬單模激光器輸出功率： 02 ( )1( ) 12 Hqsq glP AT I aT ?? ???? ?????)( ptps EEE ?? ?T1 輸出最佳透過率 光泵情況： 非均勻加寬單模激光器輸出功率：蘭姆凹陷 短脈沖激光器的輸出能量： ( ) ( 1 )ps p pt s ptptPP P P PP??? ? ? ?end
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