原子的能級輻射ppt課件-資料下載頁
2025-01-14 10:46本頁面
【正文】 ( ) ( )n m n mE Z R hc Z R hcn m m n????? ? ? ?????3242 22nR h cZnnR h cZE ??? mn=1,當(dāng) n很大時： 0,n ???? E隨 當(dāng) n很大時 ，相鄰兩個能級的躍遷頻率： 322nRcZhE ???? 電子的軌道運動頻率： 222 mrprf ????? ?2220,2p nZmehrhn??????而：代入上式得： 322nRcZf ?當(dāng) n很大時，量子與經(jīng)典理論相符。 2. 玻爾理論成就 ? 提出了微觀體系特有的量子規(guī)律，如能量量子化、角動量量子化，頻率條件等，啟發(fā)了原子物理向前發(fā)展的途徑。 ? 提出了動態(tài)的原子結(jié)構(gòu)輪廓；提出了經(jīng)典理論有的不適用于原子內(nèi)部 ? 第一次把光譜的實驗事實納入一個理論體系中 玻爾理論的地位 3. 玻爾理論的困難 由于沒有拋棄經(jīng)典理論框架，不可避免地導(dǎo)致了理論的先天性缺陷。 ?為什么電子與原子核遵守庫侖定律，但加速電子在定態(tài)上卻不發(fā)射電磁波？ ?譜線強度？偏振？選擇定則？等； ?為什么不能推廣至僅比氫多一個電子的氦原子？！ 玻爾理論的地位 一 自發(fā)輻射 受激輻射 1 自發(fā)輻射 原子在沒有外界干預(yù)的情況下 ,電子會由處于激發(fā)態(tài)的高能級 自動躍遷到低能級 , 這種躍遷稱為自發(fā)躍遷 .由自發(fā)躍遷而引起的光輻射稱為自發(fā)輻射 . 2E 1EhEE 12 ???. 1E2E發(fā)光前 . 。 2E1E?h發(fā)光后 自發(fā)輻射 2 光吸收 原子吸收外來光子能量 , 并從低能級 躍遷到高能級 , 且 , 這個過程稱為光吸收 . 2E1E?hEE ?? 12?h吸收后 。 . 2E1E?h吸收前 . 1E2E 3 受激輻射 由受激輻射得到的放大了的光是相干光 ,稱之為激光 . 原子中處于高能級 的電子 ,會在外來光子 (其頻率恰好滿足 )的誘發(fā)下向低能級 躍遷 , 并發(fā)出與外來光子一樣特征的光子 , 這叫受激輻射 . 2E1E12 EEh ???. 1E2E. 。 2E1E 發(fā)光前 發(fā)光后 ?h?h?h 受激輻射的光放大示意圖 二 激光原理 1 粒子數(shù)正常分布和粒子數(shù)反轉(zhuǎn)分布 kTEi iCN /e ?? 2211 ENEN ??kTEENN /)(21 21e/ ??? 表明 , 處于低能級的電子數(shù)大于高能級的電子數(shù) ,這種分布叫做粒子數(shù)的正常分布 . 叫做粒子數(shù)反轉(zhuǎn) . 12 NN ?21 NN ?12 EE ?已知 粒子數(shù)的正常分布 1E2E. . . . . 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 1N2N12 EE ?粒子數(shù)反轉(zhuǎn)分布 2E1E. . . . . . . . . . . . . . . 。 。 。 。 。 2N1N12 EE ? 三 激光器 1 氦氖氣體激光器 輸出的激光單色性好、結(jié)構(gòu)簡單、使用方便、成本低等優(yōu)點． 氦和氖的原子能級示意圖 基態(tài) 激發(fā) 氦 氖 3s 3p 5s 2 光學(xué)諧振腔 激光的形成 光在粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的工作物質(zhì)中往返傳播 ,使諧振腔內(nèi)的光子數(shù)不斷增加 ,從而獲得很強的光 ,這種現(xiàn)象叫做光振蕩 . 四 激光器的特性和應(yīng)用 1 方向性好 利用激光準(zhǔn)直儀可使長為 不超過 16nm. 2 單色性好 3 相干性好 普通光源的發(fā)光過程是自發(fā)輻射 ,發(fā)出的不是相干光 , 激光的發(fā)光過程是受激輻射 ,它發(fā)出的光是相干光 . 激光的 單色性比普通光高 倍 . 1010激光器的種類和原理 氦 氖激光器 染料激光器 PN 激光器 高能激光武器 低能激光武器 固體激光器 激光制導(dǎo) 激光通訊 . 激光測距 打孔
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1