控制變形原理與應用基礎(12)-資料下載頁
2024-12-23 14:04本頁面
【正文】 障礙是由LOMERCotterell位錯瑣組成，位錯塞積在該位錯瑣上，受塞積作用力最大的首位錯可以在相當大的長度上重新復合以使其能在交滑移面上擴展。 的線性函數(shù)是堆垛層能，系數(shù)此模型激活能為：F01Aln???AAQ ??模型缺陷：要求存在堅固的障礙和大量的塞積，但實驗中并未觀察到；為了與實驗結果相符合，通常需要采用過高的層錯能值。 第十章 熱激活滑移蠕變模型 Friedel（ 1956）提出一個模型無需位錯在較大的長度上重新復合。 模型原理：假定位錯上存在的收縮點可分成兩個束集，中間區(qū)間可以在交滑移面上即刻分解（如右圖），當束集兩半的分開距離L足夠大時，位錯在英里作用下彎曲直至在交滑面上成為不穩(wěn)定的。 第十章 熱激活滑移蠕變模型 Escaig（ 1968）進一步完善了這個模型，證明了可將分離和彎曲兩個過程分開，前者取決于幫助分開兩個位錯的應力分量，后者取決于共同推動兩個分位錯的應力分量。 激活能可根據(jù)收縮部的形狀計算彈性能來求得。激活能可以數(shù)值計算出曲線 Q=f（ σ）（如右圖：面心立方金屬交滑移激活能隨應力的變化 ）。 第十章 熱激活滑移蠕變模型 在低應力時，可以得到一個通用的近似表達式， Q與 σ（最大分剪切應力）線性相關： 為層錯能是擴展位錯的寬度；是全位錯的寬度；F0020002d14??????bbdbdbAQF ???????????????????第十章 熱激活滑移蠕變模型 體心立方體在高溫時的交滑移 六方金屬的高溫棱柱滑移可以由交滑移控制， Escaig（ 1968）對這種情況也作了研究。他利用和體心立方金屬相同的關系，按照熱激活越過障礙的方式作了區(qū)分，從而考慮了可動郭不可動螺位錯組態(tài)。 Escaig根據(jù)螺位錯在基面擴展的寬度及為為使其在棱柱面中滑移所需要的再收縮能區(qū)分出下述兩種情況： ?若位錯擴展較?。?d0≤2b0），激活能為 Q=A/σ+B，該式已由 Friedel 提出（ 1959）。 ?????? ?? RTQe x p20??? ???若位錯擴展較大（ d0≥3b0），激活能與應力無關。這一點很重要，因為由次可得到變形速度：
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