【導(dǎo)讀】usingtheSSJM.

　　

【正文】 管。 機(jī)械專業(yè)中英文文獻(xiàn)翻譯 圖 1 超音速濕式噴射示意圖 在磨機(jī)（左）和噴嘴部分（右）表示出 了大約的血流速度（ V），連同 溫度（ T）和壓力（ P）的影響。 實(shí)驗(yàn)過程 在這項(xiàng)實(shí)驗(yàn)工作中，使用的是兩種不同類型 的 BTNP。 BT納米粒子與平均粒徑為 30nm的通過溶膠 凝膠法合成（簡稱為溶膠 凝膠 BT）。市售的 BT 納米粒 [3]（ BT01，堺化學(xué)工業(yè)，日本）制造的平均粒徑為 100nm，采用水熱法（簡稱為熱液 BT）。本研究中使用的分散劑是一種聚（丙烯酸）（ PAANH4 +，分子量 8000， Touagousei，日本）的銨鹽。溶膠 凝膠 BT具體過程是在其中加入乙二醇單甲基醚 2％（體積）（以下簡稱為溶膠 凝膠 BT 懸浮液）， PAANH4 +的溶液中加入蒸餾水，再兌粉末重量的 5％（重量），然后兌蒸餾水（簡稱作為熱液 BT 懸?。┰?20％（體積）溶液中加入熱液 BT。每個注射懸浮液根據(jù)不同的空氣壓力范圍從 ? 兆帕。一個聚合粒子的大小具體是通過動態(tài)光散射法（ DLS，納米 ZS，馬爾文，英國）來進(jìn)行判定和評價的。通過使用透射電子顯微鏡（ TEM， JEM3200EX， JEOL，日本）和電場發(fā)射掃描顯微鏡（ SEM， S4800，日立公司，日本）對 BT納米顆粒的形狀和微觀結(jié)構(gòu)進(jìn)行了深入的觀察和研究。為了討論以上的分散液中的空氣壓力的效果，通過使用本 SSJM，對液滴的尺寸和速度分布進(jìn)行了如下進(jìn)行測定。具體過程是將蒸餾水注入壓 力為? 兆帕的空氣壓力下，噴嘴出口的距離相差 100毫米的液滴，對其大小和速度分布進(jìn)行測定，同時測量相位多普勒風(fēng)速儀（丹特克動力，丹麥），觀察具體讀數(shù)和實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象。 3. 結(jié)果與討論 機(jī)械專業(yè)中英文文獻(xiàn)翻譯 圖 2 累積平均直徑為溶膠 凝膠 BT 碰撞數(shù)的影響 不同的空氣壓力下的懸浮液。 圖 4 FESEM 圖像熱液 BTNPS：（ A）和（ B）之前的碰撞過程，和（ C）和（ D） 3 后碰撞過程 時間在 MPa BT粒子的分散 如圖 2，給出了累積平均變化關(guān)系示意圖，其中的數(shù)值代表直徑 DA，它的值代表平均聚集規(guī)模。 碰撞數(shù)根據(jù)不同的空氣壓力，表現(xiàn)為為溶膠 凝膠的 圖像的 BTNPS 相撞了各種條件如下圖所示。 DA BT粒子的相撞增加碰撞數(shù)下降 兆帕。對 BT納米粒子相撞，每次幾乎粒子分散在 MPa 的 3 倍（如圖 3（ B）所示），然而，進(jìn)一步的過度碰撞造成reaggregations。雖然 DA相撞 和 兆帕，也減少了一次或兩次的碰撞， DA立即升高。如圖 3（ D）所示，溶膠 凝膠 BT納米粒子粉碎成更細(xì)的 BT納米粒子， BT納米粒子的大小比初始顆粒尺寸為 10nm 以下，形成聚合的大小超過 100nm 的包括粉碎的更細(xì)的顆粒。圖41 顯示 FESEM圖像的熱液 BT 粒子。 AS收件熱液 BT 納米粒子連同超過 1 微米的大小，如圖 4（ A）所示，并廣泛的分布，其范圍從 100 至 200 nm 和 100 nm 以下（如圖 4（ B））。撞船事件發(fā)生后的 3 倍，在 ， BTNPS的大小在 100 nm 以下明顯增多，凝集顆粒不存在，肉眼已經(jīng)無法直觀觀察，盡可能通過 FESEM 觀察。如圖 51 所表示出的是水熱 BT顆粒大小分布在 MPa 和 MPa 的相撞。我們通過 FESEM 觀察，發(fā)現(xiàn)凝集粒子下降，在 100 nm 以下的粒子的大 小的增加而增加碰撞數(shù)。然而，已超過 1 微米的大小相當(dāng)精細(xì)機(jī)械專業(yè)中英文文獻(xiàn)翻譯 BTNPS 在 10納米重新組合碰撞所產(chǎn)生的 5 倍，在 MPa，如圖 51所示。在 MPa造成了過多的碰撞的重新組合，同樣的溶膠 凝膠 BT納米顆粒分散體的結(jié)果。已經(jīng)受到氣壓的分散程度的不同程度的影響。 由 SSJM 分散體的空氣壓力的影響。 如圖 6表示出的是根據(jù)空氣的壓力的大小和噴射的液滴的速度分布關(guān)系圖，從 MPa的測量是在相差的在噴嘴出口的距離為 100 毫米。注入形成的液滴直徑幾乎相同，與空氣壓力無關(guān)，中值粒徑為約 7 微米。的 微滴的 速度的增加而增加，在所有測量的過程中，空氣壓力和速度達(dá)到 300米 /秒。在干式噴射式粉碎機(jī)中，其中粉碎主要是的 SSJM類似的情況下，它已被報道，干式噴射式粉碎機(jī)的粉碎的驅(qū)動力是由碰撞產(chǎn)生的沖擊波和顆粒間的碰撞所產(chǎn)生的，在噴嘴內(nèi) [4]。 圖 5 熱液 BT 懸浮的顆粒大小分布在 MPa 相撞（左） 和 兆帕（右）。 對于 SSJM，相比以往的噴射式粉碎機(jī)，沖擊波發(fā)生更強(qiáng)烈的作用力，沖擊速度為 80 米 /秒或更少 [5]，由此可以看出，沖擊波的強(qiáng)烈 程度和沖擊速度成正比 [4] 。此外，氣蝕和剪切應(yīng)力可產(chǎn)生 [6]，從液滴碰撞的變形所產(chǎn)生的剪切應(yīng)力也成比例的的影響 ，據(jù)此我們推測，沖擊波產(chǎn)生的剪切應(yīng)力從液滴變形主宰 BT納米粒子的分散性。 4. 結(jié)論 BT 粒子相撞產(chǎn)生的現(xiàn)象和結(jié)果，在優(yōu)化的條件下，幾乎與初級粒子分散產(chǎn)生的現(xiàn)象和結(jié)果一致，然而，過多的碰撞造成重聚合。 BT 粒子相撞粉碎較細(xì) BTNPS 兆帕比初始粒徑，形成聚合。受到的空氣壓力的分散程度。注入的液滴形成直徑幾乎相同，與所處的空氣壓力的大小無關(guān)，但是，其直 徑的大小隨速度的增加而增加，達(dá)到 300 米 /秒的所有測量中的空氣壓力和速度。我們紛紛猜測，沖擊波產(chǎn)生的剪切應(yīng)力變形液滴主宰 BT納米粒子的分散性。 參考文獻(xiàn) [1] Inkyo M, Tahara T, Iwaki T, Okuyama K and Hogan C J 2021 J. Colloid Interface Sci. 304 535 [2] Nakayama T 2021 Kagakusouchi 50 88 [3] Makino T, Arimura M, Fujiyoshi K and Kuwabara M 2021 Key Eng. Mater. 350 31 [4] Okuda S 1999 J. Soc. Powder Technol. Jpn. 36 558 [5] Shakouchu T and Morimoto H 2021 J. Jpn. Soc. Experimental Mechanics 4 184 [6] Rein M 2021 DropSurface Interactions, Springer, New York 機(jī)械專業(yè)中英文文獻(xiàn)翻譯