【文章內(nèi)容簡介】 5年退保，那么你能得到31056+9632+4692=45380元。第四篇：專業(yè)術(shù)語專業(yè)術(shù)語學(xué)習(xí)一、共面波導(dǎo)如圖，即在介質(zhì)基片的一個面上制作出中心導(dǎo)體帶，并在緊鄰中心導(dǎo)體帶的兩側(cè)制作出導(dǎo)體平面，這樣就構(gòu)成了共面波導(dǎo)，又叫共面微帶傳輸線。共面波導(dǎo)傳播的是TEM波，沒有截止頻率。由于中心導(dǎo)體與導(dǎo)體平板位于同一平面內(nèi)，因此，在共面波導(dǎo)上并聯(lián)安裝元器件很方便，用它可制成傳輸線及元件都在同一側(cè)的單片微波集成電路。二、片上集成波導(dǎo)基片集成波導(dǎo)Substrate integrated waveguide（SIW）是一種新的微波傳輸線形式，其利用金屬過孔在介質(zhì)基片上實現(xiàn)波導(dǎo)的場傳播模式。高頻應(yīng)用中，由于波長過小過于高的容差要求常常使微帶線失效。波導(dǎo)就常用于高頻情況，但是波導(dǎo)體積大，不易于集成。所以產(chǎn)生了一種新的觀點：基片集成波導(dǎo)SIW。SIW是介于微帶與介質(zhì)填充波導(dǎo)之間的一種傳輸線。SIW兼顧傳統(tǒng)波導(dǎo)和微帶傳輸線的優(yōu)點，可實現(xiàn)高性能微波毫米波平面電路。原理：1，采用PCB，LTCC或者薄膜工藝實現(xiàn)兩排金屬過孔。2，電磁波被限制在兩排金屬孔和上下金屬邊界形成的矩形腔內(nèi)。3，由于邊上的過孔，橫磁波（TM）不存在，橫電波TE10模為主模。三、時域有限差分法（FDTD）時域有限差分法原理，就是直接將時域Maxwell方程組的兩個旋度方程中關(guān)于空間變量和時間變量的偏導(dǎo)數(shù)用差商近似，從而轉(zhuǎn)換為離散網(wǎng)格節(jié)點上的是與有限差分方程。加入時域脈沖激勵后，在時間上迭代就可直觀地模擬出脈沖在求解區(qū)域上傳播、反射和散射的過程，進(jìn)而采用FFT將時域響應(yīng)變換到頻域就可獲得所希望的各種電參數(shù)，如無源電路的散射參數(shù)、天線的輻射方向圖和輸入阻抗、散射體的雷達(dá)散射截面（RCS）等。四、射線追蹤射線追蹤法是指給定發(fā)射點和接收點位置及介質(zhì)的波速,求從發(fā)射點到接收點的射線軌跡及其走勢(波傳播的時間)。80年代末以來,隨著Kirchhoff 積分疊前深度偏移在解決復(fù)雜構(gòu)造成像中獲得一系列成功,作為其算法基礎(chǔ)之一的射線追蹤方法也得到了很大的促進(jìn)和發(fā)展,出現(xiàn)了大量不同于傳統(tǒng)方法的新型算法。主要基于Snell 的折射理論、Huygens原理、和Fermat理論,對射線進(jìn)行分析得到地震波的路徑?，F(xiàn)行的方法可分為以逐點外推為基礎(chǔ)的局部射線追蹤法理論,和以整體分析、驗算為出發(fā)點的全局射線追蹤法。射線追蹤法示意圖五、多陷波技術(shù)實現(xiàn)陷波的方法都是通過改變天線的結(jié)構(gòu)影響天線的上的電流分布來實現(xiàn)陷波性能的，被改變電流分布后，天線相當(dāng)于增加了一個帶阻濾波器來實現(xiàn)頻帶抑制。比較常用的方法是刻蝕槽和增加輻射單元。：目的都是為了改變天線的電流分布，從而達(dá)到頻帶抑制作用。槽可以添加在天線地板、輻射貼片和其它有用的位置上。槽的形狀也并非全是U形，也可以是環(huán)形、方形、L形、矩形以及其他不規(guī)則形狀。輻射貼片開U型槽的原理，刻蝕的U形槽改變了它兩邊的電流分布，使電流的方向相反，從而實現(xiàn)頻帶抑制。被抑制的頻帶由U形槽的尺寸決定，改變U形槽的長度和寬度可以改變被抑制的頻帶范圍和中心頻帶。：原理：添加調(diào)諧單元的方法是在天線結(jié)構(gòu)上增加與天線連接的部分通過增加調(diào)諧單元來改變天線上的電流分布，等效于引入相應(yīng)頻率上的濾波器，類似于容性加載，相當(dāng)于在需要抑制的頻帶內(nèi)串聯(lián)了諧振器來實現(xiàn)諧振，從而達(dá)到頻帶抑制的作用。調(diào)諧單元一般加載在貼片輻射單元或微帶線上，一般為“半波長諧振結(jié)構(gòu)”，但也視不同情況而定。：原理：通過引入寄生單元，使其上面的電流與輻射貼片上的電流方向相反，從而使被抑制的頻帶內(nèi)的反射系數(shù)大大增加，在超寬帶頻譜上實現(xiàn)頻帶抑制。六、寬帶槽天線定義：縫隙天線（slot antenna），在導(dǎo)體面上開縫形成的天線，也稱為開槽天線。典型的縫隙形狀是長條形的，長度約為半個波長。縫隙可用跨接在它窄邊上的傳輸線饋電，也可由波導(dǎo)或諧振腔饋電。這時，縫隙上激勵有射頻電磁場，并向空間輻射電磁波。常用的縫隙天線是開在傳輸TE10模的矩形波導(dǎo)壁上的半波諧振縫隙。如果所開縫隙截斷波導(dǎo)內(nèi)壁表面電流線，則表面電流一部分繞過縫隙，另一部分以位移電流的形式沿原來方向流過縫隙，以維持總電流連續(xù)，因此縫被激勵。原理：無限大和無限薄的理想導(dǎo)電平面上的縫隙稱為理想縫隙。理想縫隙上的電場與縫隙的長邊垂直，其振幅在縫隙的兩端下降為零。這一電場分布與具有相同尺寸的導(dǎo)體振子（稱為互補振子）上的磁場分布(即電流分布)完全一樣。根據(jù)電磁場的對偶性可知，理想縫隙所輻射的電磁場與互補振子產(chǎn)生的電磁場具有相同的結(jié)構(gòu)，只是振子的電場矢量對應(yīng)于縫隙的磁場矢量，振子的磁場矢量對應(yīng)于縫隙的電場矢量而已。因此。縫隙在yz平面內(nèi)的方向圖為8字形,而在xy平面內(nèi)的方向圖為圓形。理想縫隙的輸入阻抗與互補振子的輸入阻抗之積為z0/4，z0為周圍媒質(zhì)的波阻抗。對于有限導(dǎo)體平面或曲面上的實際縫隙，只要導(dǎo)體面尺寸比波長大得多，特別是縫隙窄邊方向的尺寸較大，曲率較小，則其基本特性便近似于理想縫隙。分類：利用多個縫隙可構(gòu)成縫隙陣。縫隙陣有兩類：諧振陣和非諧振陣。諧振陣中各縫隙是同相激勵的；非諧振陣中各縫隙有一定相位差，因而其最大輻射方向不是在陣的法線方向，而是與法線成一角度。非諧振陣的優(yōu)點是頻帶較寬?？p隙天線一般用于微波波段的雷達(dá)、導(dǎo)航、電子對抗和通信等設(shè)備中，并因能制成共形結(jié)構(gòu)而特別適宜于用在高速飛行器上。中國第一顆人造衛(wèi)星就使用了縫隙天線。60年代以來，波導(dǎo)縫隙陣天線（包括形成相位掃描或頻率掃描的面陣），因易于控制各縫隙的激勵以得到特定的口徑場分布，結(jié)構(gòu)簡便，已獲得迅速的發(fā)展和應(yīng)用。超低副瓣天線（副瓣電平低于－40分貝）就是在60年代后期用波導(dǎo)縫隙陣首先實現(xiàn)的。七、超寬帶超寬帶的定義：規(guī)定天線的輻射功率從峰值下降到10dB相對帶寬超過20%（相對帶寬的計算公式為bw=2fHfLfH+fL）。后來FCC又將此帶寬值修改為500MHz。超寬帶天線的設(shè)計要求：(a)阻抗要求天線輸入阻抗必須具有超寬帶特性，即在工作信號的主要頻帶上保持阻抗的一致性，才可以保證信號能量有效地輻射出去，不引起信號特性的改變或降低。同時，必須觖天線終端不連續(xù)性引起的振鈴現(xiàn)象（超寬帶槽天線的過孔不連續(xù)性），要求天線特性阻抗沿天線縱向連續(xù)變化過渡，其上的電流為行波分布，所以，大多數(shù)起寬帶天線常常作阻抗加載處理，因而天線效率降低。(b)相位中心要求天線的相位中心具有超寬帶不變特性，即天線的相位中心在工作信號能量分布的主要頻帶上保持一致。對于脈沖輻血壓場的空間分布，不僅有幅度的要求，而且要求在空間一定的區(qū)域內(nèi)脈沖輻射場的波形不發(fā)生嚴(yán)重畸變。傳統(tǒng)意義上的寬帶天線，如對數(shù)周期天線、螺旋天線等輻射場的幅度