單元13空調(diào)房間的氣流組織(編輯修改稿)
2025-02-07 14:24 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 —— 送風(fēng)口直徑， m； —— 送風(fēng)口的紊流系數(shù)（ 表 ）； —— 由風(fēng)口至計算斷面的距離， m。 或忽略由極點至風(fēng)口的一段距離，在主體計算時直接用 （ ） 以風(fēng)口出流面積 表示，則有： （ ） 式中 與射流衰減特性有關(guān)的常數(shù)。 od?x ooxdxuu??oF xFmuu oox ?? ??m 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 對于方形或矩形風(fēng)口（風(fēng)口的長邊與短邊比不超過 3），空氣射流斷面很快地從矩形發(fā)展為圓形，所以式（ ）同樣適應(yīng)。但當(dāng)矩形風(fēng)口長邊與短邊比超過 10時，則應(yīng)按扁射流計算，即 式中 —— 扁口的高度， m。 非等溫射流是射流出口溫度與室內(nèi)空氣溫度不相同的射流，當(dāng)送風(fēng)溫度低于室內(nèi)溫度時稱為“冷射流”；高于室內(nèi)溫度時稱為“熱射流”。 由于溫差的存在，射流的密度于室內(nèi)的空氣密度不同，造成了水平射流軸線的彎曲。熱射流的軸線將往上翹，冷射流的軸線則往下彎曲，見 圖 。在空調(diào)工程中，溫差射流的溫差一般較小，可以認為整個射流軌跡仍然對稱于軸線，也就是說，整個射流隨軸線一起彎曲。 xbmuu oox ?（ ） ob 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 非等溫射流進入室內(nèi)后，射流邊界與周圍空氣之間不僅要進行動量交換，而且要進行熱量交換。因此，射流隨著離開出口距離的增大，其軸心溫度也在變化。軸心溫差計算公式為： （ ） （ ） 式中 —— 主體段內(nèi)射流處軸心溫度與周圍空氣溫度之差 ,K； —— 射流出口溫度與周圍空氣溫度之差 ,K； —— =,代表溫度衰減的系數(shù)。 在非等溫射流中，射流截面中的溫度分布與速度分布具有相似性。但熱量交換比動量交換快，即射流溫度的擴散角大于速度的擴散角，因而溫度的衰減較速度快，且有下式成立： oxoxuuTT ???oxoxuuTT ???xFnxFm oo ?? xT?onn 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 （ ） oxoxuuTT ??? 在空氣調(diào)節(jié)中，還經(jīng)常遇到送風(fēng)氣流流動受到壁面限制的情況。如送風(fēng)口貼近頂棚時，射流在頂棚處不能卷吸空氣，因而流速大、靜壓小，而射流下部流速小、靜壓大，使得氣流貼附于頂棚流動，這樣的射流稱為帖附射流（ 圖 ）。 由于壁面處不可能混合靜止空氣，也就是卷吸量減少了，貼附射流軸心速度的衰減比自由射流慢，所以貼附射流的射程比自由射流更長。貼附射流截面的最大速度在靠近壁面處。若射流為冷射流時，氣流下彎，貼附長度將受影響。 如果忽略頂棚壁面對射流的影響，可以認為貼附射流相當(dāng)于把噴嘴面積擴大一倍后射流的一半。 對于集中貼附射流： （ ） xFmuu oox 2? 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 對于貼附扁射流： （ ） xbmuu oox 2? 由此可見，貼附射流軸心速度的衰減比自由射流慢，因而達到同樣軸心速度的衰減程度需要更長的距離。 有限空間射流的壓力場是不均勻的，各斷面的靜壓隨射程而增加。一般認為當(dāng)射流斷面面積達到空間斷面面積的 1/5時
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