石油工程測井10_第3章核測井-31伽馬射線類測井-2密度(編輯修改稿)
2025-01-25 14:38 本頁面
【文章內容簡介】 P ?? /??? be UP ?/?又因為 ρ e≈ρb， ),.( 為常數求出因此可以由 ?? ZPUP ee ?密度測井的基本裝置（儀器） 放出伽馬射線 伽馬射線源 探測器 （閃爍計數器） 探測伽馬射線 鉛屏 屏蔽由伽馬源直接輻射進入探測器的伽馬射線 其他部分和自然伽馬基本相同 3. 2（地層）密度測井 我們知道， 伽馬射線與物質的相互作用主要有三種 ，而 只有康普頓效應才與地層的密度成正比關系 。因此密度測井的原理和技術手段首先要保證被探測的伽馬射線的強度主要反應伽馬光子在地層中的康普頓效應。 因此密度測井選用 Cs137為伽馬源，它發(fā)射能量為 。這就排除了形成電子對的可能。如果將記錄伽馬射線的閾值定為 ，即只記錄那些能量較高的一次散射或多次散射伽馬射線，這就避免了光電吸收的影響。 伽馬源的選擇 由于伽馬源的能量限制，密度測井的 探測范圍很淺 ， 通常只有 10＋ cm。因此井的影響相當嚴重。研究表明，當儀器處于井內泥漿中測量時，由于泥漿散射而進入探測器的伽馬射線強度大大超過的層巖石。也就是說 泥漿做的貢獻遠大于地層 ，所以用這種方式進行測井是很不利的。 現(xiàn)在的密度測井儀將伽馬源和探測器裝在壓向 井壁 的滑板上，同時伽馬源放在一個帶 定向窗口的鉛屏 ，使之只向一個方向發(fā)射， 探測器也定向放置 ，以增強地層散射伽馬射線的記錄。 這樣極大的減少了井眼的影響，但當井壁不規(guī)則、儀器與井壁接觸不好，特別是目的層（滲透層）上 泥餅 的影響仍不能消除。為此提出了 補償密度測井 以解決該問題 。 、地層密度的關系： dLL bmeNeNeNN ???? ??? ???000 實驗證明，密度測井儀器測得的計數率與源距的關系具有普通吸收方程相同的形式，即 兩邊取對數有： dNN bm ???? 0lnln顯然，計數率的對數 lnN與源距 d、密度 ρ b呈負相關 因此，在 沒有泥餅影響 的條件下，用 單探測器儀器 就能測定地層的密度。 ??????0ln NBdA m 敏度）（儀器對地層密度的靈?令： )(ln1 BNAb??? dNN bm ???? 0lnln： ???????????)(ln1)(ln1SSSSLLLLBNABNA??)ln )ln(( LL LS SSABBANN? ? ?()b a L? ? ?? ? ? 顯然，地層的真密度等于 長源距 測得的視密度加上一個校正值。 從前面的推導可以看出，要測得地層巖石的真密度，首先需要計算 Δρ。因此在 實際測井時，通常記錄有兩條曲線，即 ρb（ DEN）、 Δρ，另外還帶測一條自然伽馬（ GR）和井徑曲線（ CAL）。 巖性 砂巖 石灰?guī)r 白云巖 硬石膏 無煙煤 煙煤 密度（ g/cm3） ～ ～ 不同巖性的地層有著不同的密度值，見下表 。 這條曲線是我們區(qū)分碳酸鹽巖地層和砂泥巖地層的主要依據。 石英砂巖 與電性的關系 基于 常規(guī)測井 的復雜砂巖儲層巖性評價 榆 79井山西組四性關系圖 石英砂巖段 測井響應特征 井徑正?；蚩s徑，自然伽馬～ ，平均；補償中子 ～%，平均 %；聲波時差 ～ ，平均； 密度值為～ ，平均； Pe值較低，為 ，電阻率值相對略高。 巖屑砂巖 與電性的關系 測井響應特征 自然伽馬 ～ ，平均為 ；補償中子為 ～ %和%；聲波時差～ ，平均； 補償密度為～ ，平均 。 巖屑砂巖段 米 8井山西組四性關系圖 基于 常規(guī)測井 的復雜砂巖儲層巖性評價 磨 36井 硬石膏 +（白云巖） 白云巖 +硬石膏 白云巖 +灰?guī)r 泥灰?guī)r 白云
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