空氣動(dòng)力學(xué)英文ppt(chapter9(2))(編輯修改稿)
2024-09-03 11:15 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 Mn,1越大，因此壓強(qiáng)比 p2/p1越大。因此，在圖 ，較大的激波角對應(yīng)的斜激波比較小的激波角對應(yīng)的斜激波對氣流的壓縮作用大。在實(shí)際情況中，通常出現(xiàn)的是弱解情況。 中英文日報(bào)導(dǎo)航站 圖 θmax而連成的線 （這一曲線近乎水平地掃過圖）將弱激波解和強(qiáng)激波解分開。這一曲線的上邊，對應(yīng)強(qiáng)激波解（圖 ）；這一曲線的下邊，對應(yīng)弱激波解（圖 ）。靠近這條曲線下面有另一條曲線也近似水平地掃過圖 ，這條曲線將其上、下兩部分分成M21和 M21兩部分。對于強(qiáng)激波解，激波下游馬赫數(shù)始終小于 1，流動(dòng)是亞音速的；對于弱激波解，當(dāng) θ非常靠近 θmax時(shí)，下游是亞音速的，但很少出現(xiàn)這種情況，對于絕大多數(shù)弱解情況，激波下游仍然是超音速的。因?yàn)槿跫げń鈳缀鯇?yīng)自然界中發(fā)生的絕大多數(shù)情況，我們可以認(rèn)為，直線貼體斜激波的下游幾乎是超音速的。 3. 如果 θ=0， 那么 β=900或 β= μ（ 馬赫角 ） 。 β=900的情況對應(yīng)正激波（即我們第八章討論的問題屬于強(qiáng)激波解）。 β= μ對應(yīng)圖 。對于這兩種情況，通過波流線不發(fā)生偏轉(zhuǎn)。 中英文日報(bào)導(dǎo)航站 4. 我們考慮這樣的實(shí)驗(yàn)，超音速流流過半頂角為 θ的尖楔，入圖?，F(xiàn)在，我們增加來流馬赫數(shù) M1。隨著 M1的增加，我們觀察到 β角減少，但激波是增強(qiáng)的，這是因?yàn)殡S著 M1的增加， Mn,1是增大的。相反，降低來流馬赫數(shù) M1，激波角 β增大，激波變?nèi)?。如?M1降低到一定程度，激波將會(huì)脫體。對于 θ=200，M1。 中英文日報(bào)導(dǎo)航站 5. 考慮另外一個(gè)實(shí)驗(yàn)。讓我們保持 M1不變而增大偏轉(zhuǎn)角 θ。如圖。隨著 θ的增大 ， 激波角 β增大 ， Mn,1是增大的， 激波將會(huì)變強(qiáng)。但是，一旦 θ角超過 θmax,激波會(huì)變成脫體激波。對于圖 M1=， θ230時(shí)就會(huì)出現(xiàn)脫體激波。 中英文日報(bào)導(dǎo)航站 小結(jié)： 對于一個(gè)給定的波前馬赫數(shù)，存在一個(gè) θmax. θ θmax存在貼體直線斜激波； θ θmax出現(xiàn)彎的脫體激波。 0m a x i m1????M對應(yīng)一個(gè) θ值（ θmax）， 存在兩個(gè) β值 。 不同 M1對應(yīng)的θmax組成的連線上部分對應(yīng)強(qiáng)解，下部分對應(yīng)弱解。另外一條稍低于 θmax連線的曲線為 M2=1的連線，上部分對應(yīng)波后為亞音速流情況，下部分對應(yīng)波后為超音速流情況。 θ=00， 對應(yīng) β=900 和 β=μ。 對于相同的 θ， 波前馬赫數(shù) M1越大 ， 激波角 β越小 ， Mn1越大，所以激波越強(qiáng)。 對于相同的波前馬赫數(shù) M1 ， θ越大 ， 激波角 β越大 ， Mn1越大，所以激波越強(qiáng)。 中英文日報(bào)導(dǎo)航站 例 考慮一超音速來流 , 來流馬赫數(shù) M1=2, p1=1atm,T1=288K. 流動(dòng)通過一個(gè) 20o的拐角壓縮 . 計(jì)算形成的斜激波之后的馬赫數(shù) M2, 壓強(qiáng) p2,溫度 T2,總壓 p0,2,總溫 T0,2. 解 : 已知 M1=2,θ=20o, 由圖 :β=. 因此有 Mn,1=M1sinβ==. 查附表 B,得 : KKTTTTa t ma t mppppMMppTTppMnn)288()1() i n ()s i n ( 112211222,21,02,012122,?????????????????中英文日報(bào)導(dǎo)航站 111,01,02,02,0 pppppp ?111,01,02,0 TTTTT ??對于 M1=2, 由附表 A可知 , p0,1/p0,2=, T0,1/T1=, 因此 : at mat mpppppp )1)((11,01,02,02,0 ???KKTTTTT )288(11,01,02,0 ????注意
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