大學物理公式大全(編輯修改稿)
2024-09-01 05:12 本頁面
【文章內容簡介】 能把所有的熱量都轉化為功） 制冷系數 (Q2為從低溫熱庫中吸收的熱量)第五章 靜電場：真空中兩個靜止的點電荷之間相互作用的靜電力F的大小與它們的帶電量qq2的乘積成正比，與它們之間的距離r的二次方成反比，作用力的方向沿著兩個點電荷的連線。基元電荷：e= ；真空電容率= 。 = 庫侖定律的適量形式 r為位矢 電場強度疊加原理（矢量和）（大小相等電荷相反）場強E 電偶極距P=ql均勻帶點細直棒 在電場中任一點附近穿過場強方向的單位面積的電場線數 封閉曲面高斯定理：在真空中的靜電場內，通過任意封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍的電荷的電量的代數和的 若連續(xù)分布在帶電體上= 均勻帶點球就像電荷都集中在球心 E=0 (rR) 均勻帶點球殼內部場強處處為零 無限大均勻帶點平面（場強大小與到帶點平面的距離無關，垂直向外（正電荷）） 電場力所作的功 靜電場力沿閉合路徑所做的功為零（靜電場場強的環(huán)流恒等于零） 電勢差 電勢 注意電勢零點 電場力所做的功 帶點量為Q的點電荷的電場中的電勢分布，很多電荷時代數疊加,注意為r 電勢的疊加原理 電荷連續(xù)分布的帶電體的電勢 電偶極子電勢分布，r為位矢，P=ql 半徑為R的均勻帶電Q圓環(huán)軸線上各點的電勢分布 W=qU一個電荷靜電勢能，電量與電勢的乘積 靜電場中導體表面場強 孤立導體的電容 U= 孤立導體球 孤立導體的電容 兩個極板的電容器電容 平行板電容器電容 圓柱形電容器電容R2是大的 電介質對電場的影響 相對電容率 = 叫這種電介質的電容率（介電系數）（充滿電解質后，電容器的電容增大為真空時電容的倍。）（平行板電容器） 在平行板電容器的兩極板間充滿各項同性均勻電解質后，兩板間的電勢差和場強都減小到板間為真空時的 E=E0+E/ 電解質內的電場 （省去幾個） 半徑為R的均勻帶點球放在相對電容率的油中，球外電場分布 電容器儲能第六章 穩(wěn)恒電流的磁場 電流強度（單位時間內通過導體任一橫截面的電量） 電流密度 （安/米2） 電流強度等于通過S的電流密度的通量 電流的連續(xù)性方程 =0 電流密度j不與與時間無關稱穩(wěn)恒電流，電場稱穩(wěn)恒電場。 電源的電動勢（自負極經電源內部到正極的方向為電動勢的正方向） 電動勢的大小等于單位正電荷繞閉合回路移動一周時非靜電力所做的功。在電源外部Ek=0時， 磁感應強度大小畢奧薩伐爾定律：電流元Idl在空間某點P產生的磁感應輕度dB的大小與電流元Idl的大小成正比，與電流元和電流元到P電的位矢r之間的夾角的正弦成正比，與電流元到P點的距離r的二次方成反比。 為比例系數，為真空磁導率 載流直導線的磁場（R為點到導線的垂直距離） 點恰好在導線的一端且導線很長的情況 導線很長，點正好在導線的中部 圓形載流線圈軸線上的磁場分布 在圓形載流線圈的圓心處，即x=0時磁場分布 在很遠處時平面載流線圈的磁場也常用磁矩Pm，定義為線圈中的電流I與線圈所包圍的面積的乘積。磁矩的方向與線圈的平面的法線方向相同。 n表示法線正方向的單位矢量。 線圈有N匝 圓形與非圓形平面載流線圈的磁場（離線圈較遠時才適用） 扇形導線圓心處的磁場強度 為圓弧所對的圓心角（弧度） 運動電荷的電流強度 運動電荷單個電荷在距離r處產生的磁場 磁感應強度，簡稱磁通量（單位韋伯Wb） 通過任一曲面
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