波長連續(xù)變化(相當于白色光)(編輯修改稿)
2025-08-31 17:28 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 ? ??? 衍射強度與晶胞中的原子分布 強度公式 當 X射線照射到晶體上 , 原子要隨 X射線的電磁場作受迫振動 , 但核的振動可忽略不計 . 電子受迫振動將作為波源輻射球面電磁波 . 在空間某點 , 一個電子的輻射強度記為 Ie , 一個原子中 , Z個電子的輻射強度 : I039。=Ie Z 2 （點原子 ,將 Z個電子集中在一點） 實際情況并非點原子 , 即電子不可能處在空間的同一點 (1) . 前已證明 , 各晶胞間散射的次生 X 射線在 Laue和 Bragg方程規(guī)定的方向上都是相互加強的 . 所以我們只討論一個晶胞中原子的分布與衍射強度的關(guān)系 . Ia = Ie f 2 ( f 為原子散射因子 , f?Z ) ① 原子散射因子 ② 結(jié)構(gòu)因子 Fhkl 當晶胞中有 N個原子時 , 這 N束次生 X射線間發(fā)生干涉 , 其結(jié)構(gòu)是否加強或減弱與原子的坐標及衍射方向有關(guān) , 滿足的公式為： 1e x p 2 ( )Nh k l j j j jjF f i h x k y lz????? ? ???? fj 為第 j 個原子的散射因子 。 xj, yj, zj 為原子的分數(shù)坐標 。 hkl 為衍射指標 。 Fhkl 稱為結(jié)構(gòu)因子 . Fhkl是復數(shù) , 其模量 |Fhkl|稱為結(jié)構(gòu)振幅 . 89 ? ?? ?22121 c os 2sin 2Nhk l j j j jjNj j j jjF f h x ky lzf h x ky lz??????? ? ???????? ? ???????將 (89)式經(jīng)常寫為 : 810 Ihkl??Fhlk?2 或 Ihkl=k?Fhlk?2 ③ 衍射強度 在結(jié)構(gòu)因子中 , 晶胞的大小和形狀以及衍射方向已經(jīng)隱含在衍射指標中 , 晶胞中原子種類反映在原子的散射因子中 , 晶胞中原子的分布由各原子的坐標參數(shù) (xj, yj, zj)表達 . 前面在推導 Laue 和 Bragg 方程時 , 我們都以素晶胞為出發(fā)點 , 即晶胞頂點上的陣點在滿足 Laue 和Bragg 方程衍射都是加強的 . 當為復晶胞時 , 非頂點上的陣點散射的 X 射線與頂點上陣點散射的 X 射線也要發(fā)生相互干涉 . 其結(jié)果是 , 可能加強 , 也可能減弱 , 極端情況是使某些按 Laue 和 Bragg 方程出現(xiàn)的衍射消失 , 這種現(xiàn)象稱為系統(tǒng)消光 . 通過系統(tǒng)消光 , 可推斷點陣型式和部分微觀對稱元素 系統(tǒng)消光 (2) ① 體心點陣 每個晶胞中兩個點陣點 , 最簡單的情況是晶胞只有兩個原子（結(jié)構(gòu)基元為一個原子） . 例如 : 金屬 Na 為 A2型 (體心 )結(jié)構(gòu) 兩個原子的分數(shù)坐標為 (0,0,0), (1/2,1/2,1/2) 當 h+k+l = 偶數(shù)時 Fhkl = 2 fNa 當 h+k+ l= 奇數(shù)時 Fhkl = 0 即當 h+k+ l=奇數(shù)時 , hkl 的衍射不出現(xiàn) , 例如 210, 221, 300, 410 等衍射系統(tǒng)全部消失 . 利用 (89)式 1 1 12 2 22 ( )0 ( )[ 1 ] i h k l h k
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