j第十一章滑動軸承(編輯修改稿)
2025-06-03 18:09 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 徑向軸承 推力軸承 軸頸和軸承兩相對運動表面間完全被一層油膜所分開 彈性流體動壓軸承 (1)兩板間流體作層流運動； (2)兩板間流體是牛頓流體，其粘度只隨溫度的變化而改變 ,忽略壓力對粘度的影響，而且流體是不可壓縮的； (3)與兩板 M、 N相接觸的流體層與板間無滑動出現(xiàn)； （ 4）流體的重力和流動過程中產(chǎn)生的慣性力可以略去； （ 5）由于間隙很小，壓力 p沿 y方向大小不變； （ 6）平板沿 Z方向無限長，所以流體沿 Z方向無流動。 從層流運動的油膜中取一微單元體進行分析 ,可得 22dp ddx dy???此式說明壓力沿 x方向的變化率與速度梯度沿 y方向的變化率成正比。 d p dd x d y???將 ddy????? 代入 得 流體動壓力的形成和壓力油膜承載原理 靠運動表面帶動粘性流體以足夠的速度流經(jīng)收斂形間隙時 ,流體內(nèi)所產(chǎn)生壓力叫流體動壓力 間隙內(nèi)具有動壓力的油層稱為流體動壓油膜 形成流體動壓的必要條件 : (1)流體必須流經(jīng)收斂間隙 ,而且間隙傾角越大則產(chǎn)生的油膜壓力越大； (2)流體必須有足夠的速度； (3)流體必須是粘性流體。 流體動壓基本方程 22dp ddx dy??? 變形并積分 036hhdpd x h?????將 得 液體動壓徑向滑動軸承的計算 徑向滑動軸承的幾何參數(shù)及其基本方程的形式 徑向滑動軸承的幾何參數(shù)如下 ,D d m m? ? ? ——直徑間隙,C R r m m?? ——半徑間隙R r m m、 ——分別為軸承孔和軸頸的半徑，L m m——軸承長度，/Ld ——軸承長徑比/Cr? ? ——相對間隙39。e O O m m? ——偏心距，/eC? ? ——相對偏心距（偏心率）h m m——沿圓周方向任一位置的間隙（油膜厚度），0h m m——對應(yīng)最大壓力處的油膜厚度,m i nh m m——最小油膜厚度，h=C+ecosφ hmin=Ce=C(1 ) h0=C+ecosφ0 ?00 36d p h hh h d x Vd x h????將 、 、 代入 ，整理得? ?? ?032c o s c o s161 c o sdp Vdr? ? ???? ?????此式即為動壓徑向滑動軸承的基本方程， 也就是壓力沿圓周方向的變化率。 （ ） dx rd??h=C+ecosφ h0=C+ecosφ0 /eC? ? ——相對偏心距（偏心率）? ?? ?1032c o s c o s61 c o sVpdr?? ?? ? ?? ?? ????????? ?? ? ? ?211032c o s c o s6c o s1 c o syaVP d d????? ? ??? ?
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