可壓縮流體的流動(dòng)ppt課件(編輯修改稿)
2025-06-02 18:09 本頁面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 co n s tVup ??? 22? c o n stVh ??22co n sth ?0? 氣體一維定常等熵可壓流的能量方程可為： 即滯止焓、總溫、總壓沿流向保持不變。 co n s tpco n s tT ?? 00 ,? 滯止壓強(qiáng)和溫度與靜壓靜溫的關(guān)系 1111)()211()(2110020020???????????kkkkkTTMakTTppMakTT?? 滯止點(diǎn) 11, pV 2 ? 22 ,0 pV ?211120 21 Vppp ????在不可壓縮流中 用法一：已知 Ma和總參數(shù)，求靜參數(shù)。 用法三：已知 Ma和靜參數(shù)，求總參數(shù)。 用法二：已知靜參數(shù)和總參數(shù)，求 Ma。 ?滯止關(guān)系的用途： 大氣環(huán)境 大容器 調(diào)節(jié)閥 喉道無窮遠(yuǎn) 00 pp ? ?在等熵條件下 喉道無窮遠(yuǎn)?無窮遠(yuǎn)處氣流速度接近 0，故氣體的狀態(tài)即為滯止?fàn)顟B(tài) ?從靜止大氣起動(dòng)的可壓縮流動(dòng) （ 2）最大速度 狀態(tài)：以可逆和絕熱方式使氣體壓強(qiáng)和溫度降低到零、速度達(dá)到最大時(shí)所對(duì)應(yīng)的狀態(tài)。利用最大速度描述的能量方程為： c o n stVVkac o n stVVpkk????????2212212m ax222m ax2?即假設(shè)將熱能全部轉(zhuǎn)換為動(dòng)能（不可實(shí)現(xiàn)） 21121222 ??????akkVka（ 3）臨界 狀態(tài) ：以可逆和絕熱方式使氣體的速度等于當(dāng)?shù)匾羲伲鄳?yīng)的音速稱為臨界音速，臨界參數(shù)用 “ *”表示。利用臨界音速描述的能量方程為： ?臨界狀態(tài)下滯止參數(shù)與靜參數(shù)的關(guān)系 111)21()21(21000???????????kkkkkppkTT??Ma=1 4 小結(jié) 020102010201ppTThh???總壓不變：總溫不變：總焓不變：對(duì)于一維定?？蓧旱褥亓饔?:沿流向 22222211VhVh ???22222211VTCVTCpp ???2121222211VTkkRVTkkR ?????Tch p?1?? kkRcpRTp ??0201 hh ?220 Vhh ??sVVkMsppsVVMssAMAsVVaaa????????
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