直升機空氣動力學渦流理論(編輯修改稿)
2025-05-27 02:53 本頁面
【文章內容簡介】 y yyyy236。 =+239。239。237。239。 =+239。238。33()4()4x z y y zz y x x ydv l ds l dsldv l ds l dslpp236。 G239。239。 =239。239。237。239。 G239。=239。239。238。代入 l 及 ds 的投影 得： 第一步，沿筒面母線（對 dy ) 積分，得： 02310231[ c os ( ) sin( ) ]8[ sin( ) c os ( ) ]8rkddv l y dylVkddv l y dylVyqrf y y qpqrf y y qp236。 GW239。239。 = + 239。239。239。237。239。 GW239。= 239。239。239。238。0220 1 00220 1 0c o s( ) sin( )[]8sin( ) c o s( )[]8rlkdvl V llkdvl V lyfyq r y qpfyq r y qp236。 G W 239。239。 D = +239。239。239。237。239。 G W 239。D = 239。239。239。238。第二步，沿方位角 θ 積分，并注意到： 式中 K、 E 分別為第一和第二類橢圓積分 其中模數 22002 2 22001 [ c o s ( ) ] 1 ( r ) 0 r )21 c o s ( ) 2 1 r ( r )[ K ]2 r 2 r 2 rrdlrdEl當 或 （ 當 ＝ （ ）ppr y q qrrpy q q r rp p r r r236。 239。239。 = 239。239。239。237。239。 + +239。239。239。 +239。238。242。242。/2122011/2221 1 101 s i n1 s i ndKkE k dppgggg236。239。239。 =239。239。 239。237。239。239。239。 =239。239。238。242。242。1 4 / ( )k r rrr=+ 積分后得到 圓筒渦面引起的 徑向誘導速度 由于中心渦束及附著渦盤都不產生徑向誘導速度，此式 即整個圓筒渦系在槳盤平面引起的徑向誘導速度。 圓筒渦面引起的 周向誘速 1 ( r ) 。 4 v 0 ( r ) . kvr當當yyrpr236。 G239。239。 = 239。237。239。239。 =239。238。2 2 212 1 r ( r )( ) [ K ]4 r 2 r 2 rrkvEV＝ （ ）r r rp p r r rG W + ++422 中心渦束的誘導速度 中心渦束不引起徑向誘導速度，只產生周向誘速 423 整個圓筒渦系的周向誘導速度 中心渦束與圓筒渦面兩者的作用相加，即得整個渦系的周向誘速： 0 ( r ) (r )4vkvryyrrp236。 =239。239。239。237。 G239。 =239。239。238。4kvry pG= 小結： 園筒渦系在槳盤處的誘導速度 軸向 徑向 周向 式中 r 計算此處的誘速 ρ渦柱半徑
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