流體力學(xué)期末復(fù)習(xí)資料(編輯修改稿)
2025-05-26 06:45 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 由于壓應(yīng)力產(chǎn)生的 。 使用總的升力系數(shù) CL ，升力 FL由下式表示： 202L LU ACF ?? (856) 式中： A可以是繞流物的最大投影面積，也可以是迎流面積，可根據(jù)體情況規(guī)定。當(dāng)然，采用的面積不同升力系數(shù)的數(shù)值也不同。 繞流阻力可寫(xiě)為 20D D2UCFA?? (852， 53) 872 二維物體的繞流阻力 87 繞流運(yùn)動(dòng) 二維物體的繞流，有流體繞經(jīng)圓柱、流線(xiàn)型物體和來(lái)流垂直于平板的繞流等。 繞流阻力系數(shù) CD主要決定于雷諾系數(shù)。另外，物體表面的粗糙情況、來(lái)流的湍流強(qiáng)度，物體的形狀，都是確定 CD的因素。 Re，慣性力與粘性力相比可以忽略，阻力與 U0成正比，繞 CD則與 Re成反比，如圖中的直線(xiàn)部分。這時(shí)流動(dòng)稱(chēng)為 蠕動(dòng) 。 當(dāng) Re增大，在圓柱表面產(chǎn)生了層流邊界層，大約在 Re≈5 時(shí)，發(fā)生邊界層分離，壓差阻力占主要地位。 CD隨雷諾數(shù)雖略有變化，但基本上為一常數(shù)，此時(shí)阻力與 U0的二次方成正比。 當(dāng) Re增大到 Re≈2 105時(shí)，分離點(diǎn)上游的邊界層轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧鳡顟B(tài)。這時(shí)分離點(diǎn)將向下游移動(dòng)，使旋渦區(qū)尾流變窄，從而減小了壓差阻力。雖然湍流邊界層的摩擦阻力較層流邊界層為大，但由于壓差阻力的減小大大超過(guò)了摩擦阻力的增大，因而總的繞流阻力仍急劇下降。 突降時(shí)的 Re值，因來(lái)流的端流強(qiáng)度和物面的粗糙度的不同而有所不同。表面越粗糙，來(lái)流湍流強(qiáng)度越大，則此 Re值就越小。 873 三維物體的繞流阻力 87 繞流運(yùn)動(dòng) Re1，圓球表面上不發(fā)生邊界層分離的情況，繞流阻力系數(shù)與雷諾數(shù)成反比，阻力與流速的 次方成比例。
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