【文章內(nèi)容簡介】 即相量, ）其中和 是常矢量，那么一定有（ ）和 ； ( C1. 對于載有時變電流的長直螺線管中的坡印廷矢量，下列陳述中，正確的是（ ）A. 無論電流增大或減小， 都向內(nèi) B. 無論電流增大或減小， 都向外C. 當(dāng)電流增大，向內(nèi)；當(dāng)電流減小時，向外( B1. 比較位移電流與傳導(dǎo)電流，下列陳述中，不正確的是（ ）A. 位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也是電荷的定向運(yùn)動 B. 位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也能產(chǎn)生渦旋磁場C. 位移電流與傳導(dǎo)電不同，它不產(chǎn)生焦耳熱損耗 ( A1. 已知在電導(dǎo)率、介電常數(shù)的海水中，電場強(qiáng)度，則位移電流密度為（ ）: ( C1. 自由空間中，正弦電磁場的電場強(qiáng)度和磁場強(qiáng)度 分別為，那么，通過 平面內(nèi)邊長為 和 的方形面積的平均功率為（ ） ； ； ( B1. 導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強(qiáng)度，則媒質(zhì)中位移電流密度的相位與傳導(dǎo)電流密度的相位（ ） 相差； 相差； 相同( A1. 兩塊平行放置載有相反方向電流線密度 與 的無限大薄板，板間距離為, 這時（ ）A. 兩板間磁感應(yīng)強(qiáng)度 為零。（)B. 兩外側(cè)的磁感應(yīng)強(qiáng)度為零。（) C. 板間與兩側(cè)的 都為零( B1. 若要增大兩線圈之間的互感，可以采用以下措施（ ）A. 增加兩線圈的匝數(shù) B. 增加兩線圈的電流 C. 增加其中一個線圈的電流( A1. 在無限長線電流 附近有一塊鐵磁物質(zhì)，現(xiàn)取積分路徑1234，它部分地經(jīng)過鐵磁物質(zhì)，則在以下諸式中，正確的是（ ）(注: 與回路 鏈結(jié)的鐵磁物質(zhì)被磁化后等效的磁化電流) ( C1. 若在兩個線圈之間插入一塊鐵板，則（ ） A. 兩線圈的自感均變小 ( C1. 下列矢量哪個可能是磁感應(yīng)強(qiáng)度，式中 為常數(shù)（ ） ( B11. 根據(jù)恒定磁場中磁感應(yīng)強(qiáng)度、磁場強(qiáng)度與磁化強(qiáng)度的定義可知，在各向同性媒質(zhì)中:（ ）與 的方向一定一致， 的方向可能與一致，也可能與 相反、 的方向可能與一致，也可能與相反 磁場強(qiáng)度的方向總是使外磁場加強(qiáng)。( A1. 設(shè)半徑為a 的接地導(dǎo)體球外空氣中有一點(diǎn)電荷Q ，距球心的距離為，如圖所示?，F(xiàn)拆除接地線，再把點(diǎn)電荷Q 移至足夠遠(yuǎn)處，可略去點(diǎn)電荷Q 對導(dǎo)體球的影響。若以無窮遠(yuǎn)處為電位參考點(diǎn)，則此時導(dǎo)體球的電位（ ）A. B. C. ( B1. 圖示 一點(diǎn)電荷Q 與一半徑為a 、不接地導(dǎo)體球 的球心相距為， 則導(dǎo)體球的電位（ ）A. 一定為零 B. 可能與點(diǎn)電荷Q 的大小、位置有關(guān)C. 僅與點(diǎn)電荷Q 的大小、位置有關(guān) ( B1. 以位函數(shù) 為待求量的邊值問題中，設(shè)、 都為邊界點(diǎn)的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第二類邊值問題是指給定 （ ）； ( 為 在邊界上的法向?qū)?shù)值) ( B1. 以位函數(shù) 為待求量邊值問題中，設(shè)、 都為邊界點(diǎn) 的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第一類邊值問題是指給定( ) ； ( 為 在邊界上的法向?qū)?shù)值) ( A1. 靜電場中電位為零處的電場強(qiáng)度（ ）A. 一定為零； B. 一定不為零； C. 不能確定( C1. 電源以外恒定電流場基本方程的微分形式說明它是（ ）有散無旋場； 無散無旋場； 無散有旋場( B1. 恒定電流場中，不同導(dǎo)電媒質(zhì)交界面上自由電荷面密度 的條件是（ ）； ； ( A1. 試確定靜電場表達(dá)式 中，常數(shù)c 的值是（ ）A. ； B. ； C. ( A1. 已知電場中一閉合面上的電通密度，(電移位)的通量不等于零，則意味著該面內(nèi)（ ）A．一定存在自由電荷； B．一定存在自由電荷； C． 不能確定( A1. 下列表達(dá)式成立的是（ ）A； B； C； D、 ( C1. 關(guān)于距離矢量，下面表示正確的為（ ）A； B； C； D、 ( D1. 下面表述正確的為（ ）A．矢量場的散度仍為一矢量場；B．標(biāo)量場的梯度結(jié)果為一標(biāo)量；C．矢量場的旋度結(jié)果為一標(biāo)量場；D．標(biāo)量場的梯度結(jié)果為一矢量 ( D1. 矢量場的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為（ ）A．； B．；C．； D． ( A ( A1. 斯托克斯定理的表達(dá)式為（ ）A．； B．；C．； D． ( B1. 下面關(guān)于亥姆霍茲定理的描述，正確的是（ ）A． 研究一個矢量場，必須研究它的散度和旋度，才能確定該矢量場的性質(zhì)。B． 研究一個矢量場，只要研究它的散度就可確定該矢量場的性質(zhì)。C． 研究一個矢量場，只要研究它的旋度誤就可確定該矢量場的性質(zhì)。 ( A1. 帶電球體（帶電荷量為Q）球外任一點(diǎn)的場強(qiáng)（ ）A．大小為；　　　　　B．與電量的大小成反比C．與電量的大小成正比 D．與距離成正比 ( C1. 下列關(guān)于電場（力）線表述正確的是（ ） A．由正的自由電荷出發(fā)，終止于負(fù)的自由電荷；B．由正電荷出發(fā)，終止于負(fù)電荷；C．正電荷逆著電場線運(yùn)動，負(fù)電荷順著電場線運(yùn)動 ( B1. 下列關(guān)于電位移線表述正確的是（ ） A．由正的自由電荷出發(fā)，終止于負(fù)的自由電荷； B．由正電荷出發(fā)，終止于負(fù)電荷；C．正電荷逆著電位移線運(yùn)動，負(fù)電荷順著電位移線運(yùn)動 ( A1. 電位移表達(dá)式（ ） A．在各種媒質(zhì)中適用； B．在各向異性的介質(zhì)中適用；C．在各向同性的、線性的均勻的介質(zhì)中適用；( C1. 電位移表達(dá)式（ ） A．在各種媒質(zhì)中適用； B．只在各向異性的介質(zhì)中適用；C．只在各向同性的、線性的均勻的介質(zhì)中適用； ( A1. 磁場強(qiáng)度表達(dá)式（ ） A．在各種磁介質(zhì)中適用； B．只在各向異性的磁介質(zhì)中適；C．只在各向同性的、線性的均勻的磁介質(zhì)中適用；( C1. 磁感應(yīng)強(qiáng)度表達(dá)式（ ） A．在各種磁介質(zhì)中適用； B．只在各向異性的磁介質(zhì)中適用；C．只在各向同性的、線性的均勻的磁介質(zhì)中適用；( A1. 電源以外恒定電流場基本方程的積分形式是（ ）A． B． C．( A1. 寫出非限定情況下麥克斯韋方程組的微分形式，并簡要說明其物理意義。(答非限定情況下麥克斯韋方程組的微分形式為，(3分)（表明了電磁場和它們的源之間的全部關(guān)系除了真實電流外，變化的電場（位移電流）也是磁場的源；除電荷外，變化的磁場也是電場的源。1. 寫出時變電磁場在1為理想導(dǎo)體與2為理想介質(zhì)分界面時的邊界條件。 ( 時變場的一般邊界條件 、。 (、)1. 寫出矢量位、動態(tài)矢量位與動態(tài)標(biāo)量位的表達(dá)式,并簡要說明庫侖規(guī)范與洛侖茲規(guī)范的意義。 ( 答矢量位；動態(tài)矢量位或。庫侖規(guī)范與洛侖茲規(guī)范的作用都是限制的散度，從而使的取值具有唯一性；庫侖規(guī)范用在靜態(tài)場，洛侖茲規(guī)范用在時變場。1. 簡述穿過閉合曲面的通量及其物理定義 ( 是矢量A穿過閉合曲面S的通量或發(fā)散量。若Ф 0，流出S面的通量大于流入的通量，即通量由S面內(nèi)向外擴(kuò)散，說明S面內(nèi)有正源若Ф 0，則流入S面的通量大于流出的通量，即通量向S面內(nèi)匯集，說明S面內(nèi)有負(fù)源。若Ф=0，則流入S面的通量等于流出的通量，說明S面內(nèi)無源。1. 證明位置矢量 的散度，并由此說明矢量場的散度與坐標(biāo)的選擇無關(guān)。( 證明在直角坐標(biāo)系里計算 ，則有 若在球坐標(biāo)系里計算，則 由此說明了矢量場的散度與坐標(biāo)的選擇無關(guān)?！　?. 在直角坐標(biāo)系證明( 1. 簡述亥姆霍茲定理并舉例說明。 ( 亥姆霍茲定理研究一個矢量場，必須研究它的散度和旋度，才能確定該矢量場的性質(zhì)。 例靜電場 有源 無旋1