燃燒學(xué)第五章氣體燃料的燃燒(編輯修改稿)
2025-02-16 08:28 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 p?????????????積分，并代入邊界條件 x=+∞， T=T0， f=f0 同時考慮理論燃燒溫度 Ta與Q1的關(guān)系 Q1C0=Cp?0 (TaT0) 得到 000001fTTCTTCQ aap?????三、熱物體表面附近溫度濃度分析 代入積分式 )( 0000TTffTTTTTTffaaaa??????可見，點燃條件與下列因素有關(guān)： ?氣體的物理性質(zhì)（決定 Ta） ?氣體燃料的濃度（決定 Ta） ?周圍環(huán)境溫度（決定 T0） ?點燃物質(zhì)能量（決定 f） 四、點燃熱力理論 ? 在點燃臨界狀態(tài)下，可燃?xì)怏w層中的溫度和濃度分布應(yīng)滿足下述條件： 00e x p00022???????????????????waandxdTTTTTffRTECQkdxTd?四、點燃熱力理論 e xp e xp1 cccEERT TTRTT??????? ? ??????? ????????????e x p 1 cccTTER T T???? ?? ? ?????????? ?2e x p e x pcccE T TER T R T?????? ? ?????????四、點燃熱力理論 四、點燃熱力理論 四、點燃熱力理論 四、點燃熱力理論 五、可燃界限 ? 要使可燃混合物著火，不僅要求熱源要有一定的溫度水平，而且熱源與可燃混合物的接觸要保證有一定的時間。 ? 在一定的能源性質(zhì)、形狀及大小等條件下，使一定的可燃混合物發(fā)生著火所必須的能源與混合物的接觸時間，稱臨界點燃時間 tc。 五、可燃界限 六、影響可燃極限的因素 六、影響可燃極限的因素 流速的影響 六、影響可燃極限的因素 ? 六、影響可燃極限的因素 ? 一、層流燃燒的主要內(nèi)容 ? 層流燃燒 – 預(yù)混可燃?xì)怏w與流速不高（層流狀態(tài)）的火焰?zhèn)鞑シQ為層流燃燒 ? 火焰?zhèn)鞑? – 可燃?xì)怏w混合物的局部首先著火，著火部分向未燃部分傳遞熱量和活性粒子，使之相繼著火的過程稱為火焰?zhèn)鞑? ? 火焰?zhèn)鞑ニ俣? – 沿火焰鋒面的法向，火焰移動的速度稱為火焰?zhèn)鞑ニ俣? 二、層流火焰?zhèn)鞑? ? 火焰鋒面很薄，通常只有 1mm到幾 mm厚 ? 層流火焰壓力變化很小，可以認(rèn)為是等壓流動、燃燒過程 ? 層流火焰?zhèn)鞑ニ俣群艿停?un通常在 1m/s以下 生成物 未燃物 un ? ?21022012?????????? vTTCQuapn ??v為平均化學(xué)反應(yīng)速度 F 二、層流火焰?zhèn)鞑? 022??? ??? QdxdTucdx Td p022??? ??? dxdfudx fdD ff02222???? dxdfuQdxdTucdx fdQDdx Td p ????? ? ? ? 022 ???? QfTcdxdDuQfTcdxd pp二、層流火焰?zhèn)鞑? 00 TTTTffff???三、澤爾多維奇，弗蘭克一卡門涅茨基和謝苗諾夫理論 三、澤爾多維奇，弗蘭克一卡門涅茨基和謝苗諾夫理論 ??????????00 dxdTTTxTTxx ii，：：三、澤爾多維奇，弗蘭克一卡門涅茨基和謝苗諾夫理論 ? ?0TTcudxdTipsoxx i????????? ??022?? ?? Qdx Td??????????0dxdTTTxTTxxfii，：：三、澤爾多維奇，弗蘭克一卡門涅茨基和謝苗諾夫理論 ?????????????????????2222dxTddxdTdxdTdxd??????????????????????dxdTQdxTddxdT??2222??????????????dxdTQdxdTdxd??22三、澤爾多維奇，弗蘭克一卡門涅茨基和謝苗諾夫理論 ?????????fiiTTxxdTQdxdT ??22212??????? ??fiiTTxxdTQdxdT ??? ?2102???????? ? fiTTipso dTQTTcu ????三、澤爾多維奇，弗蘭克一卡門涅茨基和謝苗諾夫理論 ? ?21002???????? ? fiTTfpodTQTTcu ????001 fTTfdT
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