笫一章熱力學(xué)第零定律(編輯修改稿)
2024-11-03 16:48 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 的氣體） 2）測(cè)溫屬性：體積、壓強(qiáng) 3）固定點(diǎn)： 4）定標(biāo)方程 熱力學(xué)溫標(biāo) 1K定義為水的三相點(diǎn)溫度的 1/。 1927年開(kāi)始建立國(guó)際實(shí)用溫標(biāo) .幾經(jīng)修改，現(xiàn)在國(guó)際上采用的是 1990年國(guó)際溫標(biāo)（ ITS90）。 與具體的測(cè)溫物質(zhì)的屬性無(wú)關(guān)，是一種理論溫標(biāo)。在理想氣體溫標(biāo)適用的溫度范圍內(nèi)，理想氣體溫標(biāo)是熱力學(xué)溫標(biāo)的具體實(shí)現(xiàn)方式。（第三章介紹） 國(guó)際溫標(biāo) T = t+（ k） 167。 3 物態(tài)方程 處于平衡態(tài)的熱力學(xué)系統(tǒng)溫度與狀態(tài)參量之間滿足一定的函 數(shù)關(guān)系。 物態(tài)方程 : 處于熱平衡的熱力學(xué)系統(tǒng)具有確定的溫度，而且溫度是狀態(tài)參量的函數(shù)： T = T（ x、 y） f（ T、 x、 y） = 0 上式可改寫為： 系統(tǒng)的物態(tài)方程 一 、 氣體定律 （ 實(shí)驗(yàn)定律 ） P V C?（ 1662） 溫度不變的條件下，一定質(zhì)量的氣體的壓強(qiáng)和體積的乘積是一個(gè)常數(shù)，常數(shù)的大小和溫度有關(guān)。 0 ( 1 )VV V t?? ?（ 1802） 在壓強(qiáng) p不變的情況下，一定質(zhì)量的氣體的體積 V隨溫度 t作線性變化。 0 ( 1 )pp p t?? ?（ 1787） 在體積 V不變的情況下，一定質(zhì)量的氣體的壓強(qiáng) p隨溫度 t作線性變化。 氣體無(wú)限稀薄極限下， αV、 αp趨于固定值，約為 1/273。 阿伏加德羅假說(shuō)（ 1181）： 溫度壓強(qiáng)相同條件下 ， 相同體積的任何氣體含有相同的分子數(shù) 。 此假說(shuō)后來(lái)被實(shí)驗(yàn)證實(shí)，改稱為阿伏加德羅定律。 在溫度和壓強(qiáng)相同的條件下 ， 1mol任何氣體的體積都相同 。 阿伏加德羅定律： 阿伏伽德羅常數(shù) 23 22 04 5 10AN mol ???二、理想氣體的物態(tài)方程 ? ?001TppT? ?? ?0 2p V pV? ?P V (po,Vo,To) (p180?！疺o,T180。) (p,V,T) To T 如圖 ， 對(duì)一定質(zhì)量 M的理想氣體 ， 假設(shè)先由狀態(tài) (po Vo To) 等容變化到 (p180。’ Vo’ T) 狀態(tài) . 根據(jù)玻意耳定律 ， 理想氣體由（ p180?！?Vo ’ To)狀態(tài)到 （ p, V ’ T) 狀態(tài) , 則得 根據(jù)理想氣體溫標(biāo)定義，則有 平衡態(tài)由狀態(tài)參數(shù)唯一確定，與路徑?jīng)]關(guān)系 po ＝ 1atm To＝ 由（ 1）、（ 2）兩式則得 按照阿伏加德羅實(shí)驗(yàn)定律 0 0 0 000p V p vp V MRRT T T?? ?? ? ? ?pV RT?? J m ol K??? ? ?000pVpVTT?AAν N Tp V = ν R R=NT普適氣體常數(shù) 阿伏伽德羅常數(shù) pV = N k T23 22 04
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