【正文】 確認(rèn)彌散峰是由粒度大小約為 3–5nm的微晶 SnO2形成 3）相變研究 ?高溫超導(dǎo)體 YBa2Cu3O7的反應(yīng)歷程 ?升溫煅燒 (200?C?950?C) (1) BaCO3+CuO?BaCuO2+CO2? (2) BaCuO2+Y2O3?Y2BaCuO5 (3) Y2BaCuO5+3BaCuO2+2CuO+(1/2x)O2?2YBa2Cu3O7x ?等溫煅燒 (950?C) 除上述反應(yīng)歷程外，還存在另一歷程： (1) BaCO3+Y2O3?Y2BaO4+CO2? (2) Y2BaO4+CuO?Y2BaCuO5 (3) Y2BaCuO5+3BaCuO2+2CuO+(1/2x)O2?2YBa2Cu3O7x 后一歷程開始稍后 ， 但速度較快 ， 它先于前一歷程結(jié)束 。對(duì) F(u)進(jìn)行傅里葉反變換，則可得 f(x)。 格子類型的作用 體心格子消光條件的推導(dǎo) ?系統(tǒng)消光 結(jié)構(gòu)因子 Fhkl空間群的關(guān)系 B 設(shè)晶體在 b方向由一平移量為 1/2的螺旋軸 21處于 X＝ 0、 Z＝ 0處 ，晶胞中由它聯(lián)系的每對(duì)原子的坐標(biāo)為： xj、 yj、 zj；－ xj、1/2+yj、 － zj， 它們對(duì)結(jié)構(gòu)因子的貢獻(xiàn)為： Fhkl＝ fjei2п (hxj+kyj+lzj) +fjei2п ( hxj+kyj+－ lzj+k/2) = fjei2п kyj (ei2п (hxj+lzj)+eiп ((hxj+lyj+k/2 ) ) 當(dāng) h, l都為零時(shí)： F0k0＝ fjei2п kyj (1＋ eiп k/2 ) ) 對(duì)于晶胞內(nèi)所有原子： Fhkl =（ 1＋ eiп k/2 ） ∑ fjei2п kyj=（ 1＋ cosп k）∑ fjei2п kyj k=2n+1時(shí)，系數(shù)為 0，這就是 21軸平行 b軸的消光條件，即在 b方向存在 21螺旋軸時(shí)， oko的衍射中， k為奇數(shù)的衍射點(diǎn)都不存在。 （ 3）無標(biāo)法： 需同時(shí)有若干個(gè)成分相同、但組成量不同的樣品才能使用 （ 1）結(jié)晶度的測(cè)定 朱明等用外標(biāo)法測(cè)定過合成 ZSM–5的結(jié)晶度 取 d值從 高聚物：結(jié)晶度為各結(jié)晶峰積分強(qiáng)度之和與總 積分強(qiáng)度之比 ,關(guān)鍵是正確得出非晶散射曲線 3）定量相分析法應(yīng)用舉例 （ 2） 在考古研究中推測(cè)陶器的產(chǎn)地 ?江蘇新沂縣花廳出土了兩類陶器 ， 一類屬大汶口文化 ，而另一類屬良渚文化 劉方新等利用 X射線衍射增量法對(duì)這兩類陶器中的鈉長石和鉀長石進(jìn)行了定量分析 良渚風(fēng)格陶器中的長石含量明顯低于大汶口風(fēng)格陶器中的長石含量 說明此種陶器來自外地 ， 似對(duì) “ 戰(zhàn)爭(zhēng)掠奪 ” 論有利 ?而瑞士的 Chatillon–S–Glane地區(qū)發(fā)現(xiàn)了與德國Heuneburg地區(qū)風(fēng)格相同的陶器 X射線衍射分析說明是在 Chatillon–S–Glane當(dāng)?shù)責(zé)频?，應(yīng)是兩地文化交流的結(jié)果 。 半高寬 (FWHM)：衍射峰極大值一半處的衍射峰寬。 例：正交晶系 22222221clbkahd h k l??? ： ?系統(tǒng)消光 結(jié)構(gòu)因子 Fhkl空間群的關(guān)系 A 晶胞中有一原子坐標(biāo)為 xj、 yj、 zj， 必有坐標(biāo)為 1/2+xj、 1/2+yj、 1/2+zj的相同原子存在 , 它們對(duì)結(jié)構(gòu)因子的貢獻(xiàn)為 Fhkl＝ fjei2п (hxj+kyj+lzj) +fjei2п (hxj+kyj+lzj+1/2(h+k+l)) = fjei2п (hxj+kyj+lzj) (1+eiп ((h+k+l ) ) 根據(jù)歐拉公式： eiп ((h+k+l )＝ cosп (h+k+l)＋ isinп (h+k+l) 由于 h+k+l為整數(shù) ， 所以： i?sinп (h+k+l)＝ 0 因此 1+eiп ((h+k+l )＝ 1+cosп (h+k+l) Fhkl＝ fjei2 п (hxj+kyj+lzj) +fjei2 п (hxj+kyj+lzj+1/2(h+k+l)) = fjei2 п (hxj+kyj+lzj) (1+ei п ((h+k+l ) ) ＝ （ 1＋ cos п (h+k+l)） fjei2 (hxj+kyj+lzj) 對(duì)于晶胞中所有的原子而言 Fhkl =（ 1＋ cosп (h+k+l)） ∑ fj ei2 (hxj+kyj+lzj) 由前面的系數(shù)項(xiàng) ， 可以看出 ， 當(dāng) h+k+l＝ 2n+1時(shí) ， 該系數(shù)為 0， Fhkl＝ 0，那么結(jié)構(gòu)振幅也為 0， 得不到相應(yīng)的衍射強(qiáng)度 。 ?若將兩者都設(shè)為高斯函數(shù) ，則關(guān)系為： ?作出 圖 ,即可容易的求出 b / B )][e x p ( 22 b? x?（園）1)()( 22 ?? BbBbBbB ~b])1[( 12 22 ?? b? x（直線）1?? BbBb 能更滿意的符合實(shí)際線形的函數(shù) Stokes法 卷積函數(shù)的傅里葉變換（ FT）等于兩個(gè)被卷積函數(shù)各自的傅里葉變換的乘積。電極中有紅色小顆粒時(shí)性能較好。 此時(shí) ， 222s ins inkkkk NN ???2232221)( NNNNf S ???對(duì)應(yīng)于不同的 gk， 可有多個(gè)極大 ?在衍射極