-力矩的時(shí)間累積效應(yīng)-文庫吧在線文庫
【正文】 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 設(shè)蹺板是勻質(zhì)的，長度為 l， 質(zhì)量為 ，蹺板可繞中部支撐點(diǎn) C 在豎直平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)，演員的質(zhì)量均為 m．假定演員 M落在蹺板上，與蹺板的碰撞是 完全非彈性 碰撞． 39。 17 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) ? ? 常量?ωtI ? tIω ?? I ω 18 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 19 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 自然界中存在多種守恒定律 ? 動(dòng)量守恒定律 ? 能量守恒定律 ? 角動(dòng)量守恒定律 ? 電荷守恒定律 ? 質(zhì)量守恒定律 ? 宇稱守恒定律等 20 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 例 一均質(zhì)棒，長度為 L，質(zhì)量為 M，現(xiàn)有一子彈在距軸為 y 處水平射入細(xì)棒，子彈的質(zhì)量為 m ,速度為 v0 。s 1 3 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) L?r?p?mo 質(zhì)點(diǎn)以 作半徑為 的圓周運(yùn)動(dòng)，相對(duì)圓心 ?r ????? ImrrmvL 2tLMdd??? 作用于質(zhì)點(diǎn)的合外力對(duì) 參考點(diǎn) O 的力矩，等于質(zhì)點(diǎn)對(duì)該點(diǎn) O 的 角動(dòng)量 隨時(shí)間的變化率 . 2 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理 4 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) ？， ??tLFtpdddd???ptrtprprttL ?????????????dddd)(ddddtLMdd???FrtprtL ??????????dddd0,dd ??? ptr ????? vv質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量定理的推導(dǎo) prL??? ??5 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理： 對(duì)同一參考點(diǎn) O，質(zhì)點(diǎn)所受的沖量矩等于質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量的增量 . tLMdd????? LM ?? ,0 恒矢量 3 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量守恒定律 12d21LLtMtt??????沖量矩 tMtt d21?6 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 開普勒第二定律 7 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 將行星看為質(zhì)點(diǎn) ,dt 時(shí)間內(nèi)以速度 完成的位移為 ,矢徑 在 d t 時(shí)間內(nèi)掃過的面積為 dS。 2 1 ?24 32 力矩對(duì)時(shí)間的累積效應(yīng) 兩輪繞不同軸轉(zhuǎn)動(dòng)，故對(duì)兩軸分別用角動(dòng)量定理： ?????? 01111 d IItFr? ?? 222 d ItFr2211 ?? rr ?解： 0??1 2 2?F? 1? 例 4 兩圓盤形齒輪半徑 r1 、 r2 ， 對(duì)通過盤心垂直于盤面轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為 I1 、 I2， 開始 1輪以 轉(zhuǎn)動(dòng)，然后兩輪正交嚙合，求嚙合后兩輪的角速度。 01:2
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