流體的熱物量性質(zhì)講稿第一章-文庫吧在線文庫
【正文】 －瓊斯 （ Lennard－ Jones)勢能函數(shù)相吸能為 － n ε0、 σ是與物質(zhì)種類及狀態(tài)有關的參數(shù)。薩日蘭勢能函數(shù)無吸引力，只有強斥力項。(）如： O2,分子量很小的輕氣體，如 非極性流體和微極性流體稱為標準流體。當 ZTB在臨界點有 表示實際氣體 PvT關系的解析型狀態(tài)方程很多，無論是專用方程還是通用方程，都可以從物質(zhì)的微觀結(jié)構(gòu)和宏觀特性兩方面來分析建立狀態(tài)方程。將 16式變形得［ (Z－ 1)v－ B］ v～ 1／ v在 ② 選最簡單的勢能函數(shù) 剛體球模型 (硬球模型 )這里 σ是分子的直徑 ,第二維里系數(shù) B(T)可表示為(注意 B不含溫度，與前面分析不同，這說明作了簡化 ) 第二維里方程可表示為同樣的方法可得第三、四、五維里系數(shù) B， C， D， E 與溫度無關，顯然這用它們來描述實際流體是不夠準確的，原因在于剛體球模型太簡單，不能反映分子間的作用勢能。 Pitzer認為對于不規(guī)則形狀分子間的相互作用力，不僅考慮分子中心的相互作用，而且應該考慮分子各部分之間的相互作用，即不規(guī)則形狀的分子之間的相互作用力，是分子各部分相互作用力之總和。分子間相互作用力（引力）使分子對器壁碰撞時，使實際氣體的壓力有所減小。? 第一定方法，（用熱力學一致性，臨界點特性）解之得? 第二定方法，用實驗數(shù)據(jù)擬合求得 a,b值。范氏方程可表達為 其值最好用的實驗數(shù)據(jù)擬合。R－ K方程小結(jié) 時，即是壓力很高，也能得到較好的結(jié)果，用于推算氣相比體積，一般誤差不能超過 5% 。經(jīng)過改進后， RKS方程大大提高了液相 BB 方程也可化間為 BWR 其中共有 11個常數(shù)，常數(shù)由實驗數(shù)據(jù)擬合而解。Tc、 求出 pr、 Tr(參考流體 )prZ（ R） 已有表格給出，以便查表計算） R152a專用狀態(tài)方程 （我們研究組博士生 1989年研制） Properties與 67年的方程相比新方程具有很多優(yōu)點。如已知 g若已知 v 的一個隱函數(shù)。==p， v， T 性質(zhì)或其他熱力學性質(zhì)的方法，即尋找合適的混合法則。 （結(jié)構(gòu)相似或化學相似時用）。RKS方程混合法則。式中 MPG作業(yè) 編寫一個 P－ R方程已知 Tc=,（文獻值可參考沈維道主編《工程熱力學》附表 1 1 14）將計算結(jié)果與文獻值列表，并計算相對偏差；將計算值與文獻值畫在 p – v 圖上。(與體積有關的量常用）。/ 2。第六節(jié) 實際流體的混合物 兩種或兩種以上的實際流體混合，流體間不起化學反應，可以把每種混合物當作假想的純質(zhì)來處理，并用已有的狀態(tài)方程。已知 p、 T 求 p =其中 5給出了自由焓 gand1997年 9月國際水和水蒸氣委員會（ International六、專用狀態(tài)方程 對于應用非常廣泛的流體，往往都有其專用狀態(tài)方程，專用方程比通用方程計算精度高， Tc將 其中： 常數(shù) b b2 、 b3 、 b4 、 c c c d d β 、 γ對于簡單流體和參考流體都有自己確定的價。方程（對比態(tài)方程） 其中 K=當 ρ c時，氣相壓力最大偏差， %,因而氣體常數(shù)可修正為 : 最終方程形式為 RKS方程是 RK方程 1972年 Soaver的 修正形式。Rg、 Pc、 Tc， 方程形式簡單。從 RK方程由范氏方程衍生出來，其原形為： 仍為 v 的三次型方程 范德瓦爾斯方程只有在壓力較低時才比較準確。方程可化為分析： Der分子活動空間減少，使實際氣體較理想氣體壓力的 vb 表示分子能自由活動的空間。偏心因子也是一物性常數(shù)，其值一般 ＊＊ (說明偏心因子的意義） 式中
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