應(yīng)力波理論復(fù)習(xí)資料-免費(fèi)閱讀
【正文】 彈塑性波的相互作用；加載，追趕卸載問題。tts 45237。=rv4r4m/s236。s =s 120,0,桿初始狀態(tài)為s圖和sXvAvYA可解得：(v3A11m239。=即可，這是一種臨界狀態(tài)。屈服極限值較大，要使被撞擊的//=180。s試確定圖=100MPaAA0237。s=3區(qū)：/=r BCBv3/r ACAv3=r ACA20，速度也減為/=A4sv1狀態(tài)平面上s=srACA=EArA60 =以及分離之后各自的整體飛行速度。=、60GPa已知兩種材料質(zhì)的彈性桿下降為v6桿界面對應(yīng)于而桿撞擊結(jié)束時(shí)間桿ts55162。v7tv0L0v18m8m圖、波形圖和時(shí)程圖盡量畫在一起）五、103==E1r0E180。t在桿的左端25,Y0區(qū)中任意選取的,那么,對于+X=+e *239。v0tBC,對應(yīng)的參數(shù)值保持不變。(t)238。)]s B v(t=s=沿著特征線C0e *239。=236。r0C0vB=vDBC、BDC軸于區(qū)。=,0)v(R238。R+239。C0e+r 0C0vP=PQ和負(fù)向特征線K239。+K239。vv、r0C0dv引入積分常數(shù)=為經(jīng)AOX和處受到一沖擊載荷,即邊界條件為(s177。ldvdt21232。vl,即特征線的微分方程為:dXlt2X解:t239。182。=177。v+lc+(v(1cdrdt)G+l237。182。v v+ =(rr =v=r239。te235。lv(1,即特征線的微分方程為:dx,el238。=v]182。[l182。vxxrrl239。tt233。+,即特征線的微分方程為:dxc+l237。r 182。cc182。x239。2=182。2182。dsr0v182。F,(dX(=X+dX解:XX+dXF(X,t)F(X+dX,t)XdX在Lagrange上作用有總力FX=FXt)182。(t=182。de則dse182。u182。C+r 182。v22v 182。238。為待定系數(shù),整理可得:=c,=c235。239。=e(1e 182。m239。為待定系數(shù),整理可得:+ =(1)(dxdt)G=234。+e l 182。+r 182。0239。182。0[v0dt dt將r 182。238。為待定系數(shù),整理可得:+ =lc=177。2r2lv249。r 2r0239。182。v 1 0239。對一階偏微分方程組進(jìn)行線性組合,①+②λ，其中==182。lCdt=1r0Cdt三、*,Xv(0,AotO(0,0)點(diǎn)作的右傳波的特征線,將(X,t)平面劃分為外加載荷產(chǎn)生的彈性波尚未到達(dá)的177。x1K1+C0tsC0tsPR,分別交和vR=s RPsr0C0vQC0vQ+e Qe p=X=v*239。(2)對于C點(diǎn)作負(fù)向特征線和+k22236。C0eC=239。vE238。OA,其上各點(diǎn)與s*e)于是可解得239。*=s C+sC0237。239。)特征線)(t239。v0Aot238。應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系如圖所示，其中E=X圖；（2）畫出m10解：半無限長桿中彈性波波速：125r0180。彈性波的相互作用處理原則：在撞擊面上作用力和反作用力；速度相等；相同材料彈性桿的共軸撞擊圖如圖所示,作出//=狀態(tài)圖中同方向的波傳播sv=6L0C0時(shí)（NN612536v344162。t1N0，1A、YAr240MPa=5000m180。==桿撞擊2LACA=s使界面處質(zhì)點(diǎn)速度小于零（），A0，兩桿碰撞也結(jié)束了。=(v3=(v4s238。)238。(v6s32
教學(xué)教案相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1