【正文】 or reducing the chamber pressure, it is possi Copyright 2021 WIL E YV C H Verlag GmbH amp。 鳴謝 這項研究受到中國國家自然科學基金 （ 、 6090703and 60825103)， 浙江省自然科學基金 （ )， 浙江 工業(yè)大學基金 （ No:0901103012408)， 區(qū)域光纖通信網(wǎng)與新型光通信系統(tǒng)國家重點實驗室開放課題基金 （ sh07)。 結(jié)論 我們 呈現(xiàn) 了一個 基于 電 介質(zhì) PC的 表面 模式 環(huán)諧振器的設(shè)計。 圖 4（ a） 顯示 了半徑 R = 4 a的 對稱諧振器原理圖 ，在最外層最近鄰表面柱之間的距離調(diào)整到 dc= ，并且 SMRW /SMW距離 的 改變 到 gu= gb = 。 （ b）在 R = 4 a時在端口 B、 C和 D的透射譜 。逆時針方向共振模式 可以通過兩個共振模式之間 的耦合 關(guān)系 改進 ，大部分的光波在端口 C前端下降。有趣的是， 在端口 C頻率 f= （ c/a） 前端支配下降了，對于傳統(tǒng)的單微環(huán)共振結(jié)構(gòu)后方下降共振的支配很明顯地不同。然而，在共振發(fā)生時有少量光輻射到周圍的空氣背景中，這導致波導表面模式的少量輻射損失。圖 3（ d） 闡述了在環(huán)諧振腔半徑為環(huán) R = 7a ，頻率為 f = （ c/a） 電場分布。所以根據(jù)方程（ 1） 環(huán)的有效折射率 neff是 。圖 3（ b） 描繪的傳輸譜諧振腔半徑的環(huán) R = 7 a，這里的能量傳輸端口 B、 C和 D分別用厚實線，虛線，薄曲線表示。環(huán)的 FSR（自由光譜帶）可以從以下公式中獲得： FSR= （ 1） 這里 c是光在空氣中的速度， neff是環(huán)的有效折射率， R是環(huán)的半徑。在 SMWs和 SMRW之間的最近桿中心必須是在 y軸，否則不能獲得 SMWs模式和SMRW模式之間的良好的耦合。諧振濾波器高效沒有實現(xiàn)是因為波導 /環(huán)波導帶隙的不適當數(shù)值。（ e） 頻率在 （ c/a） f （ c/a）之間的能量透射譜。（ a） 基于 R=7a六角晶格組成的二維光子晶體一個 SMRW夾在兩個平行 SMWs之間形成的 環(huán) 形諧振器 的原理圖 。另一種就要取決于設(shè)計 SMRW和 SMWs，包括這些表面棒有相同的半徑和最近鄰表面柱之間的距離是一致的。共振結(jié)構(gòu)是通過夾在兩塊平行的 SMWs中的 SMW形成的。這種結(jié)構(gòu)有六重對稱性，每層柱子的數(shù)目通過公式6（ N1）得到，這里的 N表示層數(shù)， N≥ 2。這種結(jié)構(gòu)通過在兩個平行的 SMW 之間夾一個 SMW。圖 2。圖 2（ a）顯示一半 SMRW， SMRW是通過增加表面棒的半徑到 （即 N=8）組成的，在最外層的最近鄰表面棒間的距離 dc為 。在 SMRW中傳播的光波不得不改變他們的大小和方向向量。 表面 柱 直徑 D = ， 兩個 最近鄰 表面 柱 之間的距離是 d= 。 六角晶格的光子晶體 頻率在 （ c/a）與 （ c/a）范圍內(nèi) TM 偏振下有 基本的禁帶 ，并且在圖 1（ a）所示的條件下，低于光線下存在兩種表面模式，其中λ是指光在真空中的波長。該儀器結(jié)構(gòu)簡單，提供了 通道 濾波器的可能性，并能用于未來波分復用光通信系統(tǒng)或其他領(lǐng)域。 通過增加在六角晶格光子晶體介質(zhì)和空氣間的桿排 之間的半徑來獲得表面波導模式SMWs。這個曲線型的波導被認為有高的能量 透射 因為該波導帶有更光滑的彎曲 具有 中心對稱性和更小不連續(xù) 性 。為了減少圓環(huán)半徑并且獲得更大 的自由光譜帶（ FSR）范圍，光子晶體圓環(huán)諧振器通過 [8]。 介紹 光波導環(huán)型諧振器可以被用 在 光濾波器 中 。這種波導的表面模式 SMRW 是在一個具有高傳輸效率的環(huán)型光子晶體結(jié)構(gòu)的表面上制作的。這個結(jié)構(gòu)是通過將環(huán)形波導一個 的表面模式夾在一個二維 光子晶體 波導 的兩個平行的表面 模式中 形成。由于基于光子晶體的 表面模式有良好的導波性， 所以該表面模式 的 環(huán)型諧振器有非常少量的輻射損失并且可以利用在未來的波分復用（ WDM）的光通信系統(tǒng)中。但是在剝離 SOI 的環(huán)型諧振器上，隨著圓環(huán)半徑的減小輻射損失指數(shù)增大，所以在 這 種情況下圓環(huán)最小半徑 大約是 3μ m[47]。 光子晶體表面波導 制作在一個圓形光子晶體（ CPC）結(jié)構(gòu)的表面，通過消除來自 CPC 的一個同軸 層而形成 [14]。 對稱諧振濾波器是通過將一個 SMRW 夾進兩個平行的 SMWs 中而形成的。和環(huán)型諧振器 的 其他表面模式相比 [3]，這種基于六角晶格光子晶體環(huán)型諧振結(jié)構(gòu)有非常低的能量損失，輸入波導中的大部分光 由于 諧振轉(zhuǎn)移到輸出波導。對 光子晶體表面電磁光波的有效 局限 ，必須滿足兩個條件：表面模式 必須在 光子帶隙中和在光線帶下的僅是表面模式的一部分作為考慮 [13]。圖 1（ a） 直徑 為 Db= ε = 桿形成 六角 晶格的光子晶體沿 著 投影 表面模式的 TM 模 能帶 結(jié)構(gòu) 。然而，環(huán)型表面模式僅只有一側(cè)的波導周期結(jié)構(gòu)。一個減少輻射損失的的方法是減低表面同心距離 dc，然后波導具有了較高的表面 有效折射率 和高的限制因子。這表明由于大的表面棒半徑和最近鄰表面棒之間的的小距離 dc，ＳＭＲＷ在有高的表面有效折射率下有高的傳輸效率。 因此，在對稱諧振系統(tǒng)利用兩個平行波導設(shè)計 SWMs 如圖 3（ a） 。這些環(huán)型光子晶體有鏡像對稱性，并且同心層之間的距離不變都是 a。 正如圖 3（ a）所示的對稱諧振濾波器是基于光子晶體設(shè)計的。一個是六角晶格光子晶體和環(huán)型光子晶體之間的參數(shù)是相似的，包括晶格常數(shù)之間的距離等于每個同心層和他們的背景圓柱棒有相同的半徑和折射率，很可能 SMWs和 SMRW模式匹配實現(xiàn)基于類似的晶體結(jié)構(gòu)。圖 3。 （ d） 當歸一化頻率 f = （ c/a）時，諧振環(huán)內(nèi)的電場分布。 在共振結(jié)構(gòu)，傳統(tǒng)的共振微環(huán)中波導 /環(huán)距離是相同的重要參數(shù)。值得注意的是，表面棒必須小心的安置在 SMWs和 SMRW之間的耦合區(qū)域內(nèi)。在一定的頻率下， SMRW內(nèi)的表面模式將會因為共振而增大，并且能量被轉(zhuǎn)移到輸出波導中。歸一化能量傳輸光譜通過將端口 B、 C和 D的能量總和作為總輸入的能量。即 FSR之間應(yīng)滿足的相鄰兩個共振峰頻率間隔，在這里是 （ c/a） 。諧振器有大約 6474的品質(zhì)因子，這是相對于其他類型的環(huán)諧振器最高的品質(zhì)因子結(jié)果，可以通過增大環(huán)諧振器的半徑來改善品質(zhì)因子。你可以看到，在 SMRW的共振頻率下電磁場強烈增強。 圖 3（ e） 顯示的是頻率在 （ c/a） f（ c/a）之間的透視圖 。然而，順時針和逆時針傳播的諧振模式由于相互耦合而相關(guān)。 （ a） 在 R = 4a時 環(huán)諧振器 原理示意圖 。標示在圖 3（ a）中的 參數(shù) 分別為 R =4a、 D = a， d = ， dc = 和 gu= gb = 。圖 4（ c）顯示的是頻率在 （ c/a）f（ c/a）之間的透射特性， 諧振腔品質(zhì)因子有 1223左右。 這種結(jié)構(gòu)提供了 通道濾波器 的 可能性 ， 并可用于未來光波分復用 通信系統(tǒng) 。 polymer latex Introduction Polymer latices, with their wide range of applications, have been the subject of many theoretical and experimental studies. When used for its traditional applications, . as paint or adhesive, the latex is applied in its wet state to a surface and allowed to dry and form film under ambient conditions. Therefore, conventional electron micro scopy, with its extreme drying and sample preparation requirements, will not be suitable for the examination of latices in their natural wet state. On the other hand, environmental scanning electron micro scopy[1 ], which offers the possibility of 1 Sector of Biological amp。 Stage III – ordered array of deformed particles。 Co. KGaA, Weinheim 122 Macromol. Symp. 2021, 281, 119–125 Figure 2. E SE M images of a standardlow T g latex specimen during film formation。 K. III/IV. In the final Stage IV (Figure 2c) all particles appear to have lost their identities and only topographica l features due to defects and/or impurities can be seen within the structur e of the polymer film. Based on the above results, which are parable to those obtained in previous studies[1–5], it can be said that the film formation mechanism of the standardlow Tg acrylic latex is in a good agreement with the conventiona l descriptions. Standard Latex – High Tg The ESEM results for the film formation mechanism of the standardhigh Tg latex are presented in Figure 3. The structure of the latex at the early stages of the drying process is similar to the standard–low Tg latex and consists of individual randomly distributed polymer particles in contact with each other. However, due to the fact that the glass transition temperature of the latex is much higher than the temperatures Figure 3. E SE M im a g es of standard–high T g latex during drying。 Co. KGaA, Weinheim Macromol. Symp. 2021, 281, 119–125 123 Figure 4. ESE M images of novel acrylic latex at (a) T 188。 . the distance between beam exit point and cluster is shorter than the distance between beam exit point and polymer film. The accumulation of clusters on the surface of the latex specimens can be Copyright 2021 WIL E YV C H Verlag GmbH amp。 6pmR Taking m as water viscosity 10 3 Ns/m2, kT as 4 10 21 J and E as 3 10 8 m/s then, Pe 1011 H R。 Co. KGaA, Weinheim