靜電場的環(huán)路定理講座-全文預(yù)覽
【正文】 ???R P r . 電勢分布 當(dāng) r R 時(shí) ?? ?? rV rE ?? d rq041????VRrRq ?041??Rrrqo???4 1電勢分布曲線 場強(qiáng)分布曲線 E V R R r r O O 結(jié)論：均勻帶電球面，球內(nèi)的電勢等于球表面的電勢，球外的電勢等效于將電荷集中于球心的點(diǎn)電荷的電勢。 ? ???零勢點(diǎn)AAA lEqWV ?? d03 . 電勢差 BAAB VVU ??A B lE ?? d?? ? BA 靜電場中 A、 B兩點(diǎn)的電勢差等于將單位正電荷由 A沿任意路徑移至 B過程中靜電力做的功。 1 .電勢能 PA E W? ? ? ? ? ?保)(0 ABBAAB WWldEqA ????? ???? ??零勢點(diǎn)AA lEqW??d0? ???BABA ldEqWW??0?? 0BW? ??零勢點(diǎn)AA lEqW??d0:AW靜電場與場中電荷 共同擁有。 ???????? ?? ?? iBiAniirrqq 1141 00??結(jié)論： 試探電荷在任意給定的靜電場中移動時(shí)，電場力對 q0做的功僅與試探電荷的電量及路徑的起點(diǎn)和終點(diǎn)位置有關(guān)，而與具體路徑無關(guān)。 q 0 在路徑上任一點(diǎn)附近取元位移 l?dr r+dr lF ?? dd ??Aldrrqq ?? ??3004 ??dr drrqqdlrqq 2002004c os4 ????? ??rA lE ?? d?? 0qE?l?d167。 試探電荷 q0從 A點(diǎn)經(jīng)任意路徑到達(dá) B點(diǎn)。 2. 任意帶電體系的電場中 將帶電體系分割為許多電荷元，根據(jù)電場的疊加性 nEEEE????? ????21電場力對試探電荷 q0做功為 l
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