原子吸收光譜分析 (2)-全文預(yù)覽
【正文】 理性質(zhì)不同而引起的干擾稱為物理干擾 也稱 基體效應(yīng) 。 背景干擾校正方法 20:34:15 切光器使銳線源和氘燈源交替進處原子化器 。 ?氘燈產(chǎn)生的連續(xù)光譜進入單色器狹縫，通常比原子吸收線 寬度 大一百倍左右。 背景干擾校正方法 20:34:15 ① 鄰近非共振線校正法 參比譜線選擇： ? 參比線與測量線很近 （ 保證二者經(jīng)過的背景一致 ） ? 待測物基態(tài)原子不吸收參比線 。 ① 鄰近非共振線校正法 背景吸收是寬帶吸收。 也可采用空氣 氫或 ArH2火焰來測定 Se、 Te、 Pb、 Zn、 Cd等吸收線在短波區(qū)的元素 。 分子吸收 ：指原子化過程中生成的氣體分子 、 氧化物 、 氫氧化物和鹽類分子對輻射的吸收 ， 是寬帶吸收 。 (3)燈的輻射中有連續(xù)背景輻射 。 20:34:15 光譜干擾 待測元素的共振線與干擾物質(zhì)譜線分離不完全 ， 這類干擾主要來自光源和原子化裝置 ， 主要有以下幾種： (1)在分析線附近有單色器不能分離的待測元素的鄰近線 。 ?對于曲線斜率太小的測定，易引進較大的誤差。 定量分析方法 20:34:15 （ 2）標準加入法 根據(jù)吸收定律 ， 曲線上各點均可表示為 : A = k (Cx + Cs) 式中： Cs為標準加入的濃度 。 這種方法又叫 直線外推法 或 增量法 。 ? 共振變寬 ：當Ｃ Ｘ 大時 ， 由于其原子蒸氣分壓大 ， 產(chǎn)生共振變寬 ， 使吸收程度下降 ， 故使工作曲線上部彎曲 。 從上查得未知Ａ Ｘ 的Ｃ Ｘ 。 20:34:15 單道單光束型 20:34:15 單道雙光束型 ? 由于兩束光由同一光源發(fā)出 ， 并且所用檢測器相同 ， 因而可消除檢測器和光源不穩(wěn)定的影響 。 （ 4） 顯示 、 記錄 ：新儀器配置：原子吸收計算機工作站 20:34:15 原子吸收分光光度計分類 ?按光束數(shù)目可分為單光束儀器及雙光束儀器； ?按波道數(shù)可分為單波道、雙波道及多波道原子吸收光譜儀。 分光系統(tǒng) 20:34:15 檢測系統(tǒng) 主要由檢測器、放大器、對數(shù)變換器、顯示記錄裝置組成。 ? 由于不同元素譜線的復(fù)雜程度不同 ， 選用的 W值也不同 。 （ 2） 分辨率 ：儀器分開相鄰兩條譜線的能力 。 實際工作中常用其倒數(shù) Δλ/ΔX， 即 倒色散率 （ D） 表示 ，單位： nm/mm 。 當?shù)股⒙?（ D） 一定時 ， 可通過選擇狹縫寬度 （ S） 來確定： W=D?S 式中： S： 狹縫寬度 ， mm D： 倒色散率 ， nm/mm W： 通帶寬度 ， nm 20:34:15 通帶寬度（ W） 的選擇 ? 如兩譜線離的近 ， W應(yīng)小 ， 反之 W應(yīng)大 。 ? 當色散率一定時 ， 應(yīng)選合適的狹縫寬度 ， 可達到既不干擾 ， 吸收又處于最大值的最佳工作條件 。 （ 3） 對數(shù)變換器 ：光強度與吸光度之間的轉(zhuǎn)換 。 ?為克服此缺點 ， 使用前應(yīng)預(yù)熱光源 ，并在測量時經(jīng)常校正零點 。 20:34:15 單道雙光束型 20:34:15 第 四 章 原子吸收光 譜 分析 定量 分析 方法 atomic absorption spectrometry,AAS 20:34:15 定量分析方法 （ 1） 標準曲線法 ?配制一系列標準溶液 ， 在同樣測定條件下 ， 測定標準溶液和試樣溶液的吸光度 ， 繪制
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