freepeople性欧美熟妇, 色戒完整版无删减158分钟hd, 无码精品国产vα在线观看DVD, 丰满少妇伦精品无码专区在线观看,艾栗栗与纹身男宾馆3p50分钟,国产AV片在线观看,黑人与美女高潮,18岁女RAPPERDISSSUBS,国产手机在机看影片

正文內(nèi)容

原子吸收光譜法sppt課件(已修改)

2025-05-18 18:01 本頁面
 

【正文】 2022/6/3 1 第四章 原子吸收光譜分析 41 概述 42 原子吸收光譜 法的基本原理 43 原子吸收分光 光度計 44 原子吸收光譜 法的分析方法 45 干擾與消除方法 2022/6/3 2 41 概述 一、定義 基于待測元素的基態(tài)原子蒸氣對其特征譜線的吸收作用來進行定量分析的一種方法 。 二 、 原子吸收光譜法的特點 :可達 1015~ 1013g。 , 干擾少 , 易消除 。 。 : 70多種 ( 主要指陽離子 ) , 分析速度快 。 2022/6/3 3 WFX120原子吸收分光光度計 2022/6/3 4 42 原子吸收光譜法的基本原理 一、原子吸收光譜的產(chǎn)生 ( 1)基態(tài) ?第一激發(fā)態(tài) ,吸收一定頻率的 輻射能量,產(chǎn)生 共振吸收線 [簡稱 (主或第一)共振線 ] — “ 吸收光譜” ( 2)激發(fā)態(tài) ?基態(tài),發(fā)射出一定頻率的輻 射,產(chǎn)生 共振發(fā)射線 [也簡稱共振線 ] — “ 發(fā)射光譜” 基態(tài)與第一激發(fā)態(tài)之間能級差最低; 躍遷最容易 — 主或第一共振吸收(或發(fā)射)線。 ?????? ?? λchh γΔE 2022/6/3 5 ( 1)各種元素的原子結(jié)構(gòu)和外層電子排布不 同,基態(tài) ?第一激發(fā)態(tài),躍遷吸收能量 不同(量子化能級) — 具有特征性。 ( 2)各種元素的基態(tài) ?第一激發(fā)態(tài)最易發(fā) 生,吸收最強, 最靈敏線,特征譜線, 最主要的分析線。 ( 3)利用特征譜線可以進行定量分析。 如: Na λ= Mg λ= 2022/6/3 6 (輪廓) 用特征吸收頻率左右范圍的輻射光照射時,獲得一峰形吸收(具有一定寬度)。 由: It=I0eKvL , 透射 光強度 It和吸收系數(shù) Kγ 及輻射頻率 ?有關(guān)。 表征吸收線輪廓(峰)的參數(shù): ①特征頻率 ?0(峰 值頻率):最大 吸收系數(shù)對應(yīng)的 頻率或波長。特 征波長 λ0 (nm) ② 半寬度: Δ?0 2022/6/3 7 ( 1)自然寬度 △ γN 在無外界影響下,譜線具有一定的寬度。多數(shù)情況下約為 105~ 104nm。 ( 2)多普勒(熱)變寬 △ γD 由于輻射原子處于無規(guī)則的熱運動狀態(tài),這一不規(guī)則的熱運動與觀測器兩者間形成相對位移運動,從而發(fā)生多普勒效應(yīng),使譜線變寬,一般可達 103nm。 紫移 :原子向光源方向運動,吸收頻率高的波。 紅移 :原子背離光源方向運動,吸收頻率低的光波。 2022/6/3 8 ( 3)壓力(碰撞)變寬 ①勞倫茲變寬 △ γL 待測原子和其它原子碰撞。 ②赫爾茲馬克變寬 △ γH 同種原子碰撞。 當(dāng)待測組分濃度較高時,才會發(fā)生赫爾茲馬克變寬 △ γH 。 火焰原子吸收變寬主要取決于 △ γL 石墨爐法原子吸收主要是 △ γD △ γL和 △ γD具有相同的數(shù)量級,為 103nm 2022/6/3 9 ■ 鎢燈光源和氘燈經(jīng)分光后,光譜通帶為 。 而原子吸收線的半寬度為 103nm。 若用一般光源照射時,吸收光的強度變化僅為 %( 100%), 靈敏度極差。 ■ 基態(tài)原子對共振吸收線全部能量的吸收,即譜線下所圍面積測量(積分吸收), 則是一種絕對測量方法,現(xiàn)在 的分光裝置無法實現(xiàn)。 0v aNdvK ?????? 2022/6/3 10 ★ 極大(峰)值吸收法(銳線光源) 基態(tài)原子對入射光中心波長的吸收 — 峰值吸收。必須使用銳線光源方可實現(xiàn) ( 1955年澳大利亞物理學(xué)家 Walsh提出) 何為銳線光源? ( 1)光源的發(fā)射線與吸收線的 ν 0一致。 ( 2)發(fā)射線的 Δν1/2小于吸收線的 Δν1/2。 空心陰極燈( HCL) 可發(fā)射銳線光源。 △ γe=~ △ γa=~ 2022/6/3 11 二、基態(tài)原子數(shù)與原子化溫度 ■ 原子吸收光譜是利用待測元素的原子蒸氣中基態(tài)原子與共振線吸收之間的關(guān)系來測定的。 ■ 需要考慮原子化過程中, 原子蒸氣中基態(tài)原子與待測元素原子總數(shù)之間的定量關(guān)系。 熱力學(xué)平衡時服從玻耳茲曼 (Boltzmann)分布定律: kTh ν0qkTEE0q0q eggeggNN j0 ?????式中 gq 、 g0分別為激發(fā)態(tài)和基態(tài)的統(tǒng)計權(quán)重。 (粒子在某一能級下的不同狀態(tài)數(shù)) 2022/6/3 12 在原子吸收條件下:激發(fā)態(tài)原子數(shù) Nq與基態(tài)原子數(shù) N0之比較小 ( 103) , 不足 %。 可以用基態(tài)原子數(shù)代表待測元素的原子總數(shù) 。公式右邊除溫度 T外 , 都是常數(shù) 。 T 一定 ,比值一定 。 LK0t νeII???三、定量基礎(chǔ) 當(dāng)使用銳線光源時, 可用 K0代替 Kv, 則: 2022/6/3 13
點擊復(fù)制文檔內(nèi)容
教學(xué)課件相關(guān)推薦
文庫吧 www.dybbs8.com
公安備案圖鄂ICP備17016276號-1