第8章應(yīng)力狀態(tài)分析(已修改)
2025-10-28 13:04 本頁面
【正文】 材料力學(xué) 第 8章 應(yīng)力狀態(tài)分析 材料力學(xué) 167。 81 應(yīng)力狀態(tài)的概念 167。 82 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 167。 83 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 圖解法 167。 84 三向應(yīng)力狀態(tài) 167。 85 廣義胡克定律 167。 86 復(fù)雜 應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)變能密度 本章主要內(nèi)容 材料力學(xué) 低碳鋼 塑性材料拉伸時為什么會出現(xiàn)滑移線？ 鑄鐵 167。 81 應(yīng)力狀態(tài)的概念 材料力學(xué) 脆性材料扭轉(zhuǎn)時為什么沿 45186。螺旋面斷開？ 低碳鋼 鑄鐵 材料力學(xué) F l a S 1 tWTτ ?zzWMσ ? 3 tWTτ ?zzWMσ ??S平面 z Mz T 4 3 2 1 y x M???FlT? ??Fa材料力學(xué) 1?2?3??x ?y?z?xy ?yx?yz?zy?zx?xz 單元體上沒有切應(yīng)力的面稱為 主平面 ；主平面上的正應(yīng)力 稱為 主應(yīng)力， 分別用 表示，并且 該單元體稱為 主單元體。 321 , ??? 321 ??? ??材料力學(xué) 1?2?3?空間（ 三向）應(yīng)力狀態(tài)：三個主應(yīng)力均 不為零 平面（二向）應(yīng)力狀態(tài)：一個主應(yīng)力為零 單向應(yīng)力狀態(tài)：兩個主應(yīng)力為零 材料力學(xué) x y ?x?y?yx?xyα ? ? 0 nF ? ? 0 tF ?y a? a??xy dA α n t x?yx?167。 82 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 材料力學(xué) ? ? 0 nF0s i n)s i n(c o s)s i n(c o s)c o s(s i n)c o s(?????????????????? ?dAdAdAdAdAyyxxxy列平衡方程 ? ? 0 tF0c o s)s i n(s i n)s i n(s i n)c o s(c o s)c o s(?????????????????? ?dAdAdAdAdAyyxxxy?y a? a??xy dA α n t x?yx?材料力學(xué) 利用三角函數(shù)公式 )2c o s1(21c o s 2 ?? ??)2c o s1(21s i n 2 ?? ????? 2s i nc o ss i n2 ?{并注意到 化簡得 xyyx ?? ????????? ? 2s i n2c o s)(21)(21 xyyxyx ??????????? ? 2c o s2s i n)(21 xyyx ???材料力學(xué) x y ?x?y?yx?xya 正負號規(guī)則： 正應(yīng)力：拉為正；反之為負 切應(yīng)力： 使微元順時針方向轉(zhuǎn)動為正；反之為負。 α 角： 由 x 軸正向逆時針轉(zhuǎn)到斜截面外法線時為正；反之為負。 ?y a? a??xyα n t
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