材料方法-第5章-拉曼光譜(已修改)
2025-05-30 22:50 本頁面
【正文】 第 5章 拉曼 (Raman)光譜 拉曼輻射理論是 1923年由德國物理學(xué)家， 1928年印度物理學(xué)家，在此基礎(chǔ)上發(fā)展起了拉曼光譜學(xué)。 60年代激光被用作拉曼光譜的激發(fā)光源之后，由于激光的優(yōu)越性，從而大大提高了拉曼散射的強(qiáng)度，使拉曼光譜進(jìn)入了一個新時期，得到了日益廣泛的應(yīng)用。 ? 他天資出眾， 16歲大學(xué)畢業(yè)，以第一名獲物理學(xué)金獎。 19歲又以優(yōu)異成績獲碩士學(xué)位。 1906年，他僅 18歲，就在英國著名科學(xué)雜志 《 自然 》 發(fā)表了論文，是關(guān)于光的衍射效應(yīng)的。 因光散射方面的研究工作和喇曼效應(yīng)的發(fā)現(xiàn)，獲得了 1930年度的 諾貝爾 物理學(xué)獎。 一、拉曼光譜的基本概念 瑞利散射、拉曼散射及拉曼位移 碰撞 彈性碰撞 非彈性碰撞 碰撞過程中，光子與分子之間沒有能量交換，光子只改變運動方向，不改變頻率，稱為 瑞利散射 。 碰撞過程中，光子與分子之間發(fā)生能量交換，光子不僅改變運動方向，而且改變頻率，稱為 拉曼散射 。 斯托克斯 (Stokes)線： 光子把一部分能量給樣品分子，得到的散射光能量減少，在垂直方向測量到的散射光中，可以檢測低頻率的線 反斯托克斯線： 光子從樣品
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