【正文】 加了一個帶阻濾波器來實現(xiàn)頻帶抑制。比較常用的方法是刻蝕槽和增加輻射單元。：目的都是為了改變天線的電流分布，從而達到頻帶抑制作用。槽可以添加在天線地板、輻射貼片和其它有用的位置上。槽的形狀也并非全是U形，也可以是環(huán)形、方形、L形、矩形以及其他不規(guī)則形狀。輻射貼片開U型槽的原理，刻蝕的U形槽改變了它兩邊的電流分布，使電流的方向相反，從而實現(xiàn)頻帶抑制。被抑制的頻帶由U形槽的尺寸決定，改變U形槽的長度和寬度可以改變被抑制的頻帶范圍和中心頻帶。：原理：添加調(diào)諧單元的方法是在天線結(jié)構(gòu)上增加與天線連接的部分通過增加調(diào)諧單元來改變天線上的電流分布，等效于引入相應(yīng)頻率上的濾波器，類似于容性加載，相當于在需要抑制的頻帶內(nèi)串聯(lián)了諧振器來實現(xiàn)諧振，從而達到頻帶抑制的作用。調(diào)諧單元一般加載在貼片輻射單元或微帶線上，一般為“半波長諧振結(jié)構(gòu)”，但也視不同情況而定。：原理：通過引入寄生單元，使其上面的電流與輻射貼片上的電流方向相反，從而使被抑制的頻帶內(nèi)的反射系數(shù)大大增加，在超寬帶頻譜上實現(xiàn)頻帶抑制。六、寬帶槽天線定義：縫隙天線（slot antenna），在導體面上開縫形成的天線，也稱為開槽天線。典型的縫隙形狀是長條形的，長度約為半個波長。縫隙可用跨接在它窄邊上的傳輸線饋電，也可由波導或諧振腔饋電。這時，縫隙上激勵有射頻電磁場，并向空間輻射電磁波。常用的縫隙天線是開在傳輸TE10模的矩形波導壁上的半波諧振縫隙。如果所開縫隙截斷波導內(nèi)壁表面電流線，則表面電流一部分繞過縫隙，另一部分以位移電流的形式沿原來方向流過縫隙，以維持總電流連續(xù)，因此縫被激勵。原理：無限大和無限薄的理想導電平面上的縫隙稱為理想縫隙。理想縫隙上的電場與縫隙的長邊垂直，其振幅在縫隙的兩端下降為零。這一電場分布與具有相同尺寸的導體振子（稱為互補振子）上的磁場分布(即電流分布)完全一樣。根據(jù)電磁場的對偶性可知，理想縫隙所輻射的電磁場與互補振子產(chǎn)生的電磁場具有相同的結(jié)構(gòu)，只是振子的電場矢量對應(yīng)于縫隙的磁場矢量，振子的磁場矢量對應(yīng)于縫隙的電場矢量而已。因此?？p隙在yz平面內(nèi)的方向圖為8字形,而在xy平面內(nèi)的方向圖為圓形。理想縫隙的輸入阻抗與互補振子的輸入阻抗之積為z0/4，z0為周圍媒質(zhì)的波阻抗。對于有限導體平面或曲面上的實際縫隙，只要導體面尺寸比波長大得多，特別是縫隙窄邊方向的尺寸較大，曲率較小，則其基本特性便近似于理想縫隙。分類：利用多個縫隙可構(gòu)成縫隙陣?？p隙陣有兩類：諧振陣和非諧振陣。諧振陣中各縫隙是同相激勵的；非諧振陣中各縫隙有一定相位差，因而其最大輻射方向不是在陣的法線方向，而是與法線成一角度。非諧振陣的優(yōu)點是頻帶較寬?？p隙天線一般用于微波波段的雷達、導航、電子對抗和通信等設(shè)備中，并因能制成共形結(jié)構(gòu)而特別適宜于用在高速飛行器上。中國第一顆人造衛(wèi)星就使用了縫隙天線。60年代以來，波導縫隙陣天線（包括形成相位掃描或頻率掃描的面陣），因易于控制各縫隙的激勵以得到特定的口徑場分布，結(jié)構(gòu)簡便，已獲得迅速的發(fā)展和應(yīng)用。超低副瓣天線（副瓣電平低于－40分貝）就是在60年代后期用波導縫隙陣首先實現(xiàn)的。七、超寬帶超寬帶的定義：規(guī)定天線的輻射功率從峰值下降到10dB相對帶寬超過20%（相對帶寬的計算公式為bw=2fHfLfH+fL）。后來FCC又將此帶寬值修改為500MHz。超寬帶天線的設(shè)計要求：(a)阻抗要求天線輸入阻抗必須具有超寬帶特性，即在工作信號的主要頻帶上保持阻抗的一致性，才可以保證信號能量有效地輻射出去，不引起信號特性的改變或降低。同時，必須觖天線終端不連續(xù)性引起的振鈴現(xiàn)象（超寬帶槽天線的過孔不連續(xù)性），要求天線特性阻抗沿天線縱向連續(xù)變化過渡，其上的電流為行波分布，所以，大多數(shù)起寬帶天線常常作阻抗加載處理，因而天線效率降低。(b)相位中心要求天線的相位中心具有超寬帶不變特性，即天線的相位中心在工作信號能量分布的主要頻帶上保持一致。對于脈沖輻血壓場的空間分布，不僅有幅度的要求，而且要求在空間一定的區(qū)域內(nèi)脈沖輻射場的波形不發(fā)生嚴重畸變。傳統(tǒng)意義上的寬帶天線，如對數(shù)周期天線、螺旋天線等輻射場的幅度空間分布滿足寬帶要求，但是輻射場的相位空間分布不滿足寬帶要求，即其相位中心在該頻段內(nèi)變化較大，所以不能作為超寬帶信號的輻射器應(yīng)用。(c)最大輻射方向要求為了保證超寬帶信號的保真性，天線的最大輻射方向不能變化，否則波形保真不能滿足。(d)天線增益要求當天線收發(fā)雙工時，收發(fā)天線的合成傳輸函數(shù)應(yīng)當保持常數(shù)，這樣要求天線增益G(w)正比于w，或者表示為G(l)=G0l即在工作頻帶內(nèi)，天線增益應(yīng)與頻率成正比或與波長成反比。八、開路線/短路線技術(shù)傳輸線中的開路、短路距負載z向負載方向看去的傳輸線上的阻抗為： Zi(z)=Z0Rr+jZ01tanbli01rZ+jRtanbli(a)終端短路負載阻抗ZL=0,Г=1時，距負載Z處向負載方向看去，傳輸線上的電壓、電流及阻抗的分布為： U(Z)=j2Ulsinβz I(Z)=2Ul/Z0cosβz Z(Z)=jZ0tanβz 其中，Ul為終端入射波電壓，Z0為傳輸線的特性阻抗。上式表明：（1）在終端短路的無耗線上，對于任意指定的時刻（或沿線均為零值的時刻除外），沿線電壓和電流分布的空間相位相差90176。，即電流的有效值最大而電壓恒為零，稱為電流的波腹和電壓的波節(jié)。任意一處的輸入阻抗都是純電抗性的，意味著通過線上任意一處傳輸?shù)钠骄β识嫉扔诹?，這是傳輸線的損耗性質(zhì)以及終端沒有消耗功率的負載的必然結(jié)果.（2）當z=(2n+1)λ/4，（n=0,1,2…）時，電壓振幅恒為最大值，即|U|max=2|Ui|,而電流振幅恒為零，即|I|min=0,這些點稱之為電壓的波腹點和電流的波節(jié)點。當z=nλ/2,（n=0,1,2…）時，電流振幅恒為最大值，即|I|max=2Ii,而電壓振幅恒為零，即|U|min=0,這些稱之為電流的波腹點和電壓的波節(jié)點。波腹點和波節(jié)點相差λ/4。（3）傳輸線終端短路時，輸入阻抗為Zin(z)=jZ0tanβz=jZ0tan(2πz/λ)=jXin 當工作頻率固定時Zin(z)為純電抗，在00呈感性，短路線等效為一電感；在λ/4終端短路傳輸線上的阻抗分布(b)終端開路終端開路時終端電流入射波與反射波等幅反相；電壓入射波與反射波等幅同相。電壓反射系數(shù)Г=1。此時，電壓波腹點為短路時的波節(jié)點，波節(jié)點為短路時的波腹點。輸入阻抗： Z(Z)=jZ0cotβz微帶開路線饋電的傳輸線模型在參考文獻中提到，使用微帶開路線饋電可以起到擴展阻抗帶寬的作用。使用微帶線饋電的傳輸線模型如下：饋源的一端串聯(lián)長度為Ls的開路線，另一端通過長度為Li的傳輸線連接天線，可以看出兩部分傳輸線相互串聯(lián)。因此，饋端的輸入阻抗為： Zin=Zin1(Li)+Zin2(Ls)其中，Zin(Li)為輻射天線的輸入阻抗，Zin2(Ls)為開路線的輸入阻抗。天線的輸入阻抗可以表示為： Zin1(li)=Z01Rr+jZ01tanbliZ01+jRrtanbli其中，Z01為輻射貼片面的特性阻抗，Rr為天線的輻射電阻。開路線的輸入阻抗可以表示為： Zin2(Ls)=jZ02/tanβLs 其中，Z02為開路線的特性阻抗。開路線的輸入阻抗只存在虛部，為余弦函數(shù)，輸入阻抗在∞到+∞之間變化。因此，調(diào)節(jié)它的長度可以調(diào)節(jié)饋端輸入阻抗虛部的匹配。九、HFSS、CST Ansoft HFSS概述基于有限元方法（FEM）的分析微波工程問題的三維電磁仿真軟件，可以對任意的三維模型進行全波分析求解。HFSS提供了簡潔直觀的用戶設(shè)計界面、精確自適應(yīng)的場解器、擁有空前電性能分析能力的功能強大后處理器，能計算任意形狀三維無源結(jié)構(gòu)的S參數(shù)和全波電磁場。HFSS軟件擁有強大的天線設(shè)計功能，它可以計算天線參量，如增益、方向性、遠場方向圖剖面、遠場3D圖和3dB帶寬；繪制極化特性，包括球形場分量、圓極化場分量、Ludwig第三定義場分量和軸比。使用HFSS，可以計算：基本電磁場數(shù)值解和開邊界問題，近遠場輻射問題；端口特征阻抗和傳輸常數(shù)；S參數(shù)和相應(yīng)端口阻抗的歸一化S參數(shù)；結(jié)構(gòu)的本征模或諧振解；射頻和微波部件、天線和天線陣及天線罩；高速互連結(jié)構(gòu)；電真空器件。而且，由Ansoft HFSS和Ansoft Designer構(gòu)成的Ansoft高頻解決方案，是目前唯一以物理原型為基礎(chǔ)的高頻設(shè)計解決方案，提供了從系統(tǒng)到電路直至部件級的快速而精確的設(shè)計手段，覆蓋了高頻設(shè)計