材料分析方法之材料x(chóng)射線(xiàn)衍射分析-閱讀頁(yè)
2025-01-18 05:23本頁(yè)面
【正文】 X射線(xiàn)通過(guò)單位厚度（體積） 物質(zhì)的相對(duì)衰減量m— 單位面積厚度為 t的體積中的物質(zhì)的質(zhì)量 （ m=? t）?m—X 射線(xiàn)通過(guò) 單位面積上單位質(zhì)量 物質(zhì)后強(qiáng)度的相對(duì)衰減量。 波長(zhǎng)減小到某幾個(gè)值時(shí)， ?m突然增加，出現(xiàn)若干個(gè)跳躍臺(tái)階。 ?m突增說(shuō)明在這幾個(gè)波長(zhǎng) X射線(xiàn)被大量吸收，這個(gè)相應(yīng)的波長(zhǎng)稱(chēng)為吸收限。 每種物質(zhì)都有它本身確定的一系列的吸收限。 吸收系數(shù)突變是由于光電效應(yīng)消耗大量入射能量引起的216。 如 k激發(fā)態(tài) ： ， ?k、 ?k為 K吸收限頻率和波長(zhǎng)216。 激發(fā)態(tài)的原子有 2種釋放能量方式： 熒光效應(yīng)和俄歇效應(yīng)真吸收包括光電效應(yīng)和熱效應(yīng)所引起的入射能量消耗俄歇電子能譜(AES)分析X射線(xiàn)熒光光譜(XFS) 分析光電子、俄歇電子和熒光 X射線(xiàn)三種過(guò)程示意圖濾波片原理示意圖光源波長(zhǎng)與試樣吸收譜的關(guān)系選擇 X射線(xiàn)靶材的依據(jù)吸收限的應(yīng)用 獲得單一波長(zhǎng)的 X射線(xiàn)三、 X射線(xiàn)的散射216。 216。 相干散射（經(jīng)典散射） 入射 X射線(xiàn)與原子內(nèi) 受縛較禁 的電子相遇，光量子能量不足 以使原子電離，但電子在 X射線(xiàn)交變電場(chǎng)作用下發(fā)生受迫振 動(dòng)而成為電磁波的發(fā)射源， 向四周發(fā)射與入射 X射線(xiàn)波長(zhǎng)相 同的輻射 ，因各電子所散射的射線(xiàn)的波長(zhǎng)相同，有可能發(fā)生 相互干涉 。 不相干散射（量子散射） 在偏離原入射束方向上，不僅有與入射線(xiàn)波長(zhǎng)相同的相干散射波， 還有波長(zhǎng)變長(zhǎng)的不相干散射波，康普頓－吳有訓(xùn)用 X射線(xiàn)光量子與 自由電子碰撞的量子理論解釋這一現(xiàn)象原子散射因子 f 隨 sin?/?的變化相干散射強(qiáng)度 I ＝ f 2
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