第二章牛頓運動定律newton39slawsofmotion-閱讀頁
2024-10-18 14:07本頁面
【正文】 運動始末動量的 矢量差 。 應用時可以直接用矢量作圖，也可以寫成坐標系中的投影式。 沖力（示意圖） 由動量定理可以求沖力的沖量 估算沖力的平均大小 ? 考慮力的空間積累效果 167。以 表示 元功 ，則 ? ? rdFdA ??c o s?F?dArd?? 是 與 之間的夾角。 功等于力和位移的 點積 總功： ?? ??? babaab rdFdAA ??a b dr F L 功的正負規(guī)定： 作了功）服外力（或：物體在運動中克力對物體作負功，力對物體不作功；力對物體作正功；FdAdAdA?,0,20,2,0,20???????????????功率：力在單位時間內(nèi)作的功叫功率，用 P表示： vFdtrdFdtdAP?????????功率表示 力作功的快慢程度 ，功率越大，作同樣的功所花費的時間就越少，作功的效率也越高。m ，叫做 J（焦耳）。 作為各種運動形式一般量度，這個量就是能量。如果物體狀態(tài)發(fā)生變化，它的能量值也隨之變化。 牛頓第二定律的又一積分形式 a b dr f L ? va vb ???????bababaabrdfrdfdAA????c o s根據(jù)牛頓第二定律， dtdvmmaft ???c osm v dvv dtdtdvmrdfdtrdv ??? ??? ?c os, 所以因帶入積分式，即得 222121abvvmvmvm v dvA ba??? ?叫做物體的動能，用 Ek表示： 221 mv221 mvEK ?于是，上式為： KaKb EEA ?? 動能定理 動能定理：合外力對物體作的功總等于物體 動能的增量。 動能定理的 微分形式 ： vFdt rdF ???????rdFrdF ??? ?c o s??從功率的表達式得： 考慮到： 由動能定理可知，這是動能的微小變化，可寫成 dE，以此帶入上式，即得： dtdEvF ????動能定理的微分形式 167。牛頓定律對非慣性系是不成立的。 amF ????慣amFF ??? ???慣在非慣性系中，如果物體受到的真實力為 , 另外加上慣性力 ，則物體對于此非慣性系的加速度 就可形式上和牛頓定律一樣，為： a??慣F?F?
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