磁介質(zhì)的磁化規(guī)律ppt課件-在線瀏覽
2025-06-18 22:24本頁(yè)面
【正文】 N?I nrNIlH ??? ?? d解： NIrH ??2 nIrNIH ???2當(dāng)環(huán)內(nèi)是真空時(shí) HB ??00 ??當(dāng)環(huán)內(nèi)充滿均勻介質(zhì)時(shí) HB ?? ?? 0? ??0BB??r00, LL??? ??? 例 2 如圖所示 ， 一半徑為 R1的無(wú)限長(zhǎng)圓柱體 （ 導(dǎo)體?≈ 1 ） 中均勻地通有電流 I， 在它外面有半徑為 R2的無(wú)限長(zhǎng)同軸圓柱面 ， 兩者之間充滿著磁導(dǎo)率為 ?的均勻磁介質(zhì) ， 在圓柱面上通有相反方向的電流 I。 解 （ 1） 當(dāng)兩個(gè)無(wú)限長(zhǎng)的同軸圓柱體和圓柱面中有電流通過(guò)時(shí) ， 它們所激發(fā)的磁場(chǎng)是軸對(duì)稱(chēng)分布的 ， 而磁介質(zhì)亦呈軸對(duì)稱(chēng)分布 ， 因而不會(huì)改變場(chǎng)的這種對(duì)稱(chēng)分布 。 0B?mp??0B?mp?eL?進(jìn)動(dòng) mp??0B?mp?e進(jìn)動(dòng) L?進(jìn)動(dòng) 附加磁矩： 因進(jìn)動(dòng)而產(chǎn)生的等效磁矩稱(chēng)為附加磁矩，用符號(hào) 表示。這種等效圓電流的磁矩的方向永遠(yuǎn)與 的方向相反。 它是一切磁介質(zhì)所共有的性質(zhì) 。 它是一切磁介質(zhì)所共有的性質(zhì) 。亦即是它們的 磁化率 = ?1。然而，超導(dǎo)體中抗磁性的基本來(lái)源與一般材料的非常不同。在超導(dǎo)體中，完全抗磁性的原因是 表面的超導(dǎo)電流 所引起的，電流的流動(dòng)方向與外加場(chǎng)相反（邁斯納效應(yīng)）；抗磁性并非只由軌道自旋所引起。這時(shí)可以看到，小磁鐵竟然離開(kāi)錫盤(pán)表面，飄然升起，與錫盤(pán)保持一定距離后，便懸空不動(dòng)了。進(jìn)一步的研究表明：處于超導(dǎo)態(tài)的物體，外加磁場(chǎng)之所以無(wú)法穿透它的內(nèi)部，是因?yàn)樵诔瑢?dǎo)體的表面感生一個(gè)無(wú)損耗的抗磁超導(dǎo)電流，這一電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)，恰巧抵消了超導(dǎo)體內(nèi)部的磁場(chǎng)。 例 3 試求磁距為 pm= 1026Am2/s的質(zhì)子 ,在磁感應(yīng)強(qiáng)度 B 為 . ? B LP dLP d? 解 質(zhì)子帶正電 ,它的自旋磁距與自旋角動(dòng)量的方向相同 ,如圖所示 .質(zhì)子在磁場(chǎng)中受到的磁力矩為 ?s i nBPM mp ? 式中 ?是 質(zhì)子自旋軸和磁場(chǎng)的夾角。 mp?從而可求得質(zhì)子在磁場(chǎng)中的進(jìn)動(dòng)角速度 把 pm和 L的數(shù)值代入可算出 pmpmp LBPLBPt???????s i ns i ndd與弱磁質(zhì)相比 ， 鐵磁質(zhì)具有以下特點(diǎn)： (1)在外磁場(chǎng)的作用下能產(chǎn)生很強(qiáng)的附加磁場(chǎng) 。 (4)具有臨界溫度 Tc。 不同的鐵磁質(zhì)有不同的居里溫度 Tc。C ， 純鎳： 358186。 (3)相對(duì)磁導(dǎo)率和磁化率不是常數(shù) ， 而是隨外磁場(chǎng)的變化而變化；具有磁滯現(xiàn)象 ， 之間不具有簡(jiǎn)單的線性關(guān)系 。 根據(jù)有介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理 ， 當(dāng)勵(lì)磁電流為 I時(shí) ， 環(huán)內(nèi)的磁場(chǎng)強(qiáng)度： nIH ?A R 1 2
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