靜磁場中的磁介質(zhì)電磁學(xué)-在線瀏覽
2025-06-17 18:00本頁面
【正文】 ，即磁化電流只出現(xiàn)在非均勻磁化介質(zhì)內(nèi)部和介質(zhì)界面上。 ????? ???????SSLSdjSdMldM 39。0???LldM? 均勻磁化介質(zhì)表面上的磁化面電流分布 磁化面電流密度等于介質(zhì)磁化強(qiáng)度與介質(zhì)表面法線方向單位矢量的矢積。 nMi ??39。 磁介質(zhì)中靜磁場的基本定理 ? 在有磁介質(zhì)存在時的磁場是傳導(dǎo)電流產(chǎn)生的外磁場和磁化電流產(chǎn)生的附加磁場的矢量疊加B=B0＋ B ’ ， B0、 B ’都由畢奧 薩伐爾定律確定，磁介質(zhì)的全部作用在于提供磁化電流作為附加場源。 ? 因此總的磁場滿足真空中靜磁場的高斯定理和安培環(huán)路定理。 有磁介質(zhì)存在的靜磁場的基本性質(zhì) ? 高斯定理： ? 安培環(huán)路定理： ? 只要知道 I0和 I‘的分布，原則上就可以確定磁介質(zhì)內(nèi)、外的靜磁場。00 ??? ??? IIldBL?磁場強(qiáng)度 H ? 為使安培環(huán)路定理簡化，不出現(xiàn)磁化電流，引入物理量－磁場強(qiáng)度 H ? 單位：奧斯特 1Oe=103/4? A/m ? 則有介質(zhì)存在時磁場的安培環(huán)路定理 ? 即磁場強(qiáng)度沿磁場中任一閉合回路 L的環(huán)量，等于通過L所圍面積的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和，與磁化電流無關(guān)。 磁介質(zhì)的磁化規(guī)律 ? 不同的磁介質(zhì)的磁化情況不同，即 M與 H(或 B)有一定的關(guān)系，這種關(guān)系可由實(shí)驗(yàn)來測定，稱之為磁介質(zhì)的磁化規(guī)律。 物質(zhì)磁性的分類 抗磁性： 順磁性： 鐵磁性： 亞鐵磁性： 反鐵磁性： 磁性材料的廣泛應(yīng)用 現(xiàn)代文明社會離不開磁性材料 描述材料性質(zhì)的主要參數(shù)： 內(nèi)稟磁性：飽和磁化強(qiáng)度； 居里溫度； 磁晶各向異性； 磁致伸縮系數(shù)； 技術(shù)磁性：磁導(dǎo)率； 矯頑力； 剩余磁化強(qiáng)度； 損耗； 分類： 永磁材料 ；（硬磁材料）經(jīng)外磁場磁化去掉磁 場后，能長時間保留其較高剩余磁化強(qiáng)度且不易受外界干擾的強(qiáng)磁材料。 軟磁材料 ：矯頑力很低，既容易被外場磁化，又容易退磁的強(qiáng)磁材料。 弱磁性磁介質(zhì)的磁化規(guī)律 ? 非鐵磁性各向同性磁介質(zhì) M和 H之間滿足線性關(guān)系： 磁介質(zhì)性能方程： 其中 χ m為磁化率或磁化系數(shù)， μ =χ m＋ 1稱為介質(zhì)的相對磁導(dǎo)率。 類似于鐵電體的電滯回線，鐵磁質(zhì)有磁滯回線。 ? 順磁效應(yīng)：若分子固有磁矩不為 0，無外磁場時，分子熱運(yùn)動使各分子的磁矩取向不同，宏觀磁矩為 0。 ? 抗磁效應(yīng)：無外磁場時，分子固有磁矩為 0。 ? 鐵磁效應(yīng)：主要來源于電子的自旋磁矩。在外磁場作用下，磁化方向與外磁場接近的磁疇會擴(kuò)大疆界，直至飽和，介質(zhì)顯示很強(qiáng)的宏觀磁性。 邊值關(guān)系與唯一性定理 167。 介質(zhì)邊界面兩側(cè) B的法線分量連續(xù) 或 B2n＝ B1n 0)( 12 ??? BBn圖 B的法線方向分量連續(xù) 介質(zhì)分界面兩側(cè) H的切線分量連續(xù) 或 若介質(zhì)分界面上無傳導(dǎo)電流（ i0＝ 0）， 則 )()( 012 niHH ????? ???? 12 HH ?012 )( iHHn ???介質(zhì)分界面兩側(cè)磁場 B的方向關(guān)系 分界面兩側(cè)磁感應(yīng)強(qiáng)度與法
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