流體力學(xué)ppt課件(2)-在線瀏覽
2025-03-04 00:05本頁(yè)面
【正文】 v =q/A。因而流速與通流截面的面積成反比。 – 用平均流速替代實(shí)際流速， α為動(dòng)能修正系數(shù)。 伯努利方程應(yīng)用舉例 ? 如圖示簡(jiǎn)易熱水器，左端接冷水管，右端接淋浴蓮蓬頭。 – ∑F = Δ（ m u） /Δt = ρq（ u2 u1） – 作用在液體控制體積上的外力總和等于單位時(shí)間內(nèi)流出控制表面與流入控制表面的液體的動(dòng)量之差。 ? 例：求液流通過(guò)滑閥時(shí)，對(duì)閥芯的軸向作用力的大小 。 ? F ’=F =ρqv1cosθ 動(dòng)量定理 管道流動(dòng) 孔口流動(dòng) 縫隙流動(dòng) 管道流動(dòng) ?由于流動(dòng)液體具有粘性，以及流動(dòng)時(shí)突然轉(zhuǎn)彎或通過(guò)閥口會(huì)產(chǎn)生撞擊和旋渦，因此液體流動(dòng)時(shí)必然會(huì)產(chǎn)生阻力。壓力損失即是伯努利方程中的 hw項(xiàng)。 – 流態(tài)、雷諾數(shù) – 沿程壓力損失 – 局部壓力損失 流態(tài)，雷諾數(shù) ? 雷諾實(shí)驗(yàn)裝置 ? 通過(guò)實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)液體在管道中流動(dòng)時(shí)存在兩種流動(dòng)狀態(tài)。 ? 雷諾數(shù) ——Re = v d / υ ， – v 為管內(nèi)的平均流速 – d 為管道內(nèi)徑 – υ為液體的運(yùn)動(dòng)粘度 – 雷諾數(shù)為無(wú)量綱數(shù)。 ? 一般以液體由紊流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鞯睦字Z數(shù)作為判斷液體流態(tài)的依據(jù)，稱(chēng)為臨界雷諾數(shù)，記為 Recr。 沿程壓力損失 液體在等直徑管中流動(dòng)時(shí)因摩擦而產(chǎn)生的損失，稱(chēng)為沿程壓力損失。 ? 層流時(shí)的沿程壓力損失 ： – 通流截面上的流速在半徑方向按拋物線規(guī)律分布 。 ? 紊流時(shí)的沿程壓力損失 ： – Δpλ =λ(l /d)ρv 2 /2 – λ除了與雷諾數(shù)有關(guān)外，還與管道的粗糙度有關(guān)。 局部壓力損失 ? 液體流經(jīng)管道的彎頭、接頭、閥口等處時(shí)，液體流速的大小和方向發(fā)生變化，會(huì)產(chǎn)生漩渦并發(fā)生紊動(dòng)現(xiàn)象，由此造成的壓力損失稱(chēng)為局部壓力損失。 ? 液流流過(guò)各種閥的局部壓力損失可由閥在額定壓力下的壓力損失 Δps來(lái)?yè)Q算： – Δpξ= Δps（ q / qs ） 2 ? 整個(gè)液壓系統(tǒng)的總壓力損失應(yīng)為所有沿程壓力損失和所有的局部壓力損失之和?！翱卓诹鲃?dòng)”主要介紹孔口的流量公式及液阻特性。 ? 當(dāng)液流經(jīng)過(guò)管道由小孔流出時(shí)，由于液體慣性作用，使通過(guò)小孔后的液流形成一個(gè)收縮斷面，然后再擴(kuò)散，這一收縮和擴(kuò)散過(guò)程產(chǎn)生很大的能量損失。 ? 薄壁小孔液流 ? 流經(jīng)薄壁小孔流量 q = CdAo(2Δp /ρ)1/2 – A0— 小孔截面積； – Cd— 流量系數(shù)， Cd=CvCc Cv稱(chēng)為速度系數(shù) ； Cc稱(chēng)為截面收縮系數(shù)。 ? 滑閥閥口 – 滑閥閥口可視為薄壁小孔，流經(jīng)閥口的流量為 q＝ CdπDxv(2Δp/ρ)1/2 ? 式中 Cd－流量系數(shù)，根據(jù)雷諾數(shù)查圖 1－ 20 D－滑閥閥芯臺(tái)肩直徑 xv－閥口開(kāi)度， xv＝ 2～ 4mm ? 錐閥閥口 ? 錐閥閥口與薄壁小孔類(lèi)似，流經(jīng)閥口的流量為 q＝ Cdπdmxvsinα(2Δp/ρ)1/2 ? 式中 Cd－流量系數(shù)，根據(jù)雷諾數(shù)查圖 1－ 22 dm－閥座孔直徑 xv－閥芯抬起高度
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