激光拉曼散射光譜知識-展示頁
2025-02-19 18:23本頁面
【正文】 個重要的參數(shù)即 ★ 退偏振比 (也可稱為去偏振度 )。 同樣，在拉曼光譜中，分子振動要產(chǎn)生位移也要服從一定的選擇定則，也就是說，只有伴隨分子極化度發(fā)生變化的分子振動模式才能具有拉曼活性，產(chǎn)生 拉曼散射 。 拉曼位移的大小與入射光的頻率無關(guān)，只與分子的能級結(jié)構(gòu)有關(guān)，其范圍為 25－ 4000cm－ 1，因此入射光的能量應(yīng)大于分子振動躍遷所需能量，小于電子能級躍遷的能量。因此，對應(yīng)于同一分子能級，斯托克斯線與反斯托克斯線的拉曼位移應(yīng)該相等，而且躍遷的幾率也應(yīng)相等。 斯托克斯線或反斯托克斯線與入射光頻率之差稱為 拉曼位移 。 相反，若光子從樣品分子中獲得能量，在大于入射光頻率處接收到散射光線，則稱為反斯托克斯線。 拉曼散射 瑞利散射 在拉曼散射中．若光子把一部分能量給樣品分子，得到的散射光能量減少，在垂直方向測量到的散射光中，可以檢 測頻率為 ( hE??0?)的線。 Raman Spectroscopy 拉曼散射及拉曼位移 反之，若發(fā)生彈性碰撞，即兩者之間沒有能量交換．這種光散射稱為瑞利散射。后來隨著實驗內(nèi)容的深入，由于拉曼效應(yīng)太弱，所以隨著紅外譜的迅速發(fā)展，拉曼光譜的地位隨之下降。激光拉曼散射光譜 Raman Spectroscopy 激光拉曼散射光譜 拉曼光譜是一種散射光譜。在 20世紀 30年代，拉曼散射光譜曾是研究分子結(jié)構(gòu)的主要手段。 自 1960年激光問世，并將這種新型光源引入拉曼光譜后，拉曼光譜出現(xiàn)了新的局面，已廣泛應(yīng)用于有機、無機、高分子、生物、環(huán)保等各個領(lǐng)域．成為重要的分析工具。 拉曼光譜為散射光譜 當一束頻率為 ν0的入射光照射到氣體、液體或透明晶體樣品上時，絕大部分可以透過，大約有 ％的入射光與樣品分子之間發(fā)生非彈性碰撞，即在碰撞時有能量交換，這種光散射稱為拉曼散射。 斯托克斯 (Stokes)線 如果它是紅外活性的話， hE?的測量值與激發(fā)該振動的紅外頻率一致。 反斯托克斯線 處于基態(tài)的分子與光子發(fā)生非彈性碰撞，獲得能量到激發(fā)態(tài)可得到斯托克斯線，反之，如果分子處于激發(fā)．與光子非彈性碰撞就會釋放能量而回到基態(tài)，得到反斯托斯線。 拉曼位移的大小和分子的躍遷能級差一樣。但在正常情況下，由于分子大多數(shù)是處于基態(tài)，測量到的斯托克斯線強度比反斯托克斯線強得多，所以在一般拉曼光譜分析中，都采用斯托克斯線研究拉曼位移。 紅外吸收要服從一定的選擇定則，即分子振動時只有伴隨分子偶極矩發(fā)生變化的振動才能產(chǎn)生紅外吸收。 極化度 是指分子改變其電子云分布的難易程度，因此只有分子極化度發(fā)生變化的振動才能與入射光的電場 E相互作用，產(chǎn)生誘導(dǎo)偶極矩 μ ： μ =aE 與紅外吸收光譜相似，拉曼散射譜線的強度與誘導(dǎo)偶極矩成正比。 拉曼光譜中，完全自由取向的分子所散射的光也可能是偏振的，因此一般在拉曼光譜中用退偏振比 (或稱去偏振度 )ρ表征分子對稱性振動模式的高低。 II? ?＝ 激光拉曼光譜 與紅外光譜比較 ◆ 拉曼效應(yīng)產(chǎn)生于入射光子與分子振動能級的能量交
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1