頻率調(diào)制與解調(diào)ppt課件-展示頁
2025-05-16 12:02本頁面
【正文】 時(shí) 23分 31秒 第 7章 頻率調(diào)制與解調(diào) ? 調(diào)頻信號(hào)分析 ? 調(diào)頻器與調(diào)頻方法 ? 調(diào)頻電路 ? 鑒頻器與鑒頻方法 ? 鑒頻電路 2022年 6月 4日星期六 9時(shí) 23分 31秒 角度調(diào)制：包括頻率調(diào)制（ FM）和相位調(diào)制（ PM） 調(diào)頻 FM：瞬時(shí)頻率的變化與調(diào)制信號(hào)的大?。ǚ龋┏删€性關(guān)系，振幅恒定 檢波稱為：鑒頻 調(diào)相 PM：瞬時(shí)相位的變化與調(diào)制信號(hào)的大?。ǚ龋┏删€性關(guān)系，振幅恒定 檢波稱為：鑒相 他們都屬于頻譜的非線性搬移，在調(diào)制過程中，頻譜成份及比例關(guān)系發(fā)生變化。 我們知道，角頻率與相位之間的關(guān)系： dtd?? ? ?? dt??所以調(diào)頻必調(diào)相，注意二者之間的關(guān)系 )c o s()( 0?? ?? tUtu2022年 6月 4日星期六 9時(shí) 23分 31秒 調(diào)頻信號(hào)分析 調(diào)頻信號(hào)的參數(shù)與波形 設(shè)調(diào)制信號(hào)為單一頻率信號(hào) uΩ(t)=UΩcosΩt,未調(diào)載波電壓為 u C=UCcosωct,則根據(jù)頻率調(diào)制的定義 ,調(diào)頻信號(hào)的 瞬時(shí)角頻率 為 它是在 ωc的基礎(chǔ)上 ,增加了與 uΩ(t)成正比的頻率偏移。調(diào)頻信號(hào)的瞬時(shí)相位 φ(t)是瞬時(shí)角頻率 ω(t)對(duì)時(shí)間的積分 ,即 （ 7―2 ） （ 7―1 ） 最大頻偏 2022年 6月 4日星期六 9時(shí) 23分 31秒 式中 ,φ0為信號(hào)的起始角頻率。 FM波的表示式為 在調(diào)幅信號(hào)中 ma為調(diào)幅指數(shù)，（調(diào)制度） 調(diào)頻信號(hào)中 mf為調(diào)頻指數(shù) 調(diào)相信號(hào)中 mp為調(diào)相指數(shù) 注意它他們的區(qū)別和聯(lián)系以及計(jì)算方法 (7―4) 2022年 6月 4日星期六 9時(shí) 23分 31秒 圖 7―1 調(diào)頻波波形 2022年 6月 4日星期六 9時(shí) 23分 31秒 調(diào)頻波的頻譜 1．調(diào)頻波的展開式 因?yàn)槭剑?7―4 ）中的 是周期為 2π/Ω的周期性時(shí)間函數(shù) ,可以將它展開為傅氏級(jí)數(shù) ,其基波角頻率為 Ω,即 （ 7―5 ） 式 Jn(mf)是宗數(shù)為 mf的 階第一類貝塞爾函數(shù) ,它可以用無窮級(jí)數(shù)進(jìn)行計(jì)算 : （ 7―6 ） （ 7―4 ） 2022年 6月 4日星期六 9時(shí) 23分 31秒 它隨 mf變化的曲線如圖 7―3 所示 ,并具有以下特性 Jn(mf)= Jn(mf) , n為偶數(shù) Jn(mf)= － Jn(mf) , n為奇數(shù) 因而 ,調(diào)頻波的級(jí)數(shù)展開式為 （ 7―7 ） 偶函數(shù)和奇函數(shù) n由負(fù)無窮到正無窮，所以頻率分量關(guān)
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